02电器发热计算4.ppt

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1、1§1-6电器典型部件的稳定温升分布电器中典型的发热部件有导体(包括均匀截面和变截面裸导体，外包绝缘层的导体），触头和线圈(包括空心线圈或带有铁心的线圈)等。变截面导体稳定温升分布2§1-6电器典型部件的稳定温升分布变截面导体模型:(1)流过导体的稳定电流为I，温度已达稳定状态；(2)收细部分导体的电阻损耗较大，温度较高，除一部分热量散失到周围介质中外，另一部分将向两边粗截面导体传导；(3)导体的收细部分很短，因而可假定整个细截面导体为等温体；(4)粗截面导体除本身发热以外，还要加上细截面导体传来的热，一部分散发到周围介质中去，一部分继续沿粗截面导体传导；(5)两边粗截面

2、部分长度延伸到无限远，由于它的径向温度变化很小，可以忽略，因而只需考虑轴向温度分布。3§1-6电器典型部件的稳定温升分布令导体粗细截面过渡处为原点，离原点x处取一无限薄粗截面导体dx，研究其热平衡。传进dx薄层的功率为式中：λ—导体材料的热导率；A—导体的截面积；τ—导体温升，只是轴向x的函数。4§1-6电器典型部件的稳定温升分布dx薄层导体本身的发热功率为式中：q—导体单位体积的功率损耗；q=I2ρ/A2=J2ρ；J—电流密度；ρ—为导体的电阻率。由dx薄层传出的功率为5§1-6电器典型部件的稳定温升分布由dx薄层表面散失的功率为式中：p—导体侧表面单位长度的散热面积，

3、即导体截面的周长；KT—散热系数。根据热平衡原则，有6§1-6电器典型部件的稳定温升分布整理后可得微分方程的通解为式中：τw—无限大处导体的稳定温升。7§1-6电器典型部件的稳定温升分布积分常数C1和C2由下列条件决定：当x→∞，τ=τw，得C1=0；当x=0，τ=τmax，得C2=τmax－τw。导体温升沿轴向的分布为确定τmax：假定细截面部分导体为一等温体，其热平衡关系为：发热＝散热+2×向粗截面导体一边的传热细截面导体的发热＝q1A1l1式中：q1—细截面导体单位体积的损耗功率；A1和l1—为其截面积和长度。细截面导体的散热＝KTp1l1τmax式中：p1—细截面

4、导体侧表面单位长度的散热面积。8§1-6电器典型部件的稳定温升分布细截面导体向一边粗截面导体传走的热量热平衡关系式：求解τm，得9§1-6电器典型部件的稳定温升分布变截面导体稳定温升分布规律：(1)中部收细的变截面导体，其沿轴向的温升分布为一指数曲线；(2)收细部分温升最高；(3)在离收细部分无限远处，导体的温升与无收细部分的均匀截面导体温升相等。10§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性一、定义热稳定性：在一定时间内,电器承受短路电流引起的热作用而不致被损坏的能力。二、短路电流下的热计算短路时导体的热计算主要的目的：校核电器的热稳定性。短路电流通过导体时的发热有两个

5、显著的特点：(1)通电时间很短，导体还来不及向周围介质散热，因而可假定为绝热升温过程；(2)导体的允许温度高，必须考虑导体的电阻率随温度而变。11§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性热平衡方程:电器电阻损耗能量=电器热能的增加(温度升高)式中:Ik—通过导体的短路电流；Kf—交流附加损耗（集肤效应和邻近效应）系数；ρ0—0℃时导体的电阻率；α—电阻温度系数；A、l—导体截面积和长度；c、γ—导体的比热容和密度。12§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性假定Ik不变，时间取为t=0到t=tk，温度为θ=θk，对上式积分后整理，可得式中：θk0—短路瞬间的起始温度。

6、电器在短路故障发生前，通常处于正常运行状态，故θk0为周围介质温度加上额定电流下的稳定温度。13§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性电器导体的热稳定性用Ik2tk来表示，其中Ik被定义为热稳定电流。热稳定电流：在规定的使用和性能条件下，开关电器在指定短时间内、于闭合位置上所能承受的电流。表示方式：热稳定电流一般有1s、5s和10s时的热稳定电流，并分别记为I1、I5和I10。根据Ik2tk不变（即热效应不变）原则，可将不同时间的热稳定电流加以换算。14§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性表1-7不同材料的导体在不同的tk下允许的短路电流密度的经验数值单位：A/

7、m215§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性电器导体的热稳定性用Ik2tk来表示短路时导体允许的电流密度16§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性对于交流系统，短路电流一般都含有周期分量和非周期分量，由于短路开始瞬间的电流值Im往往比稳态值I∞大得多，故在选用电器并作热稳定性校核计算时，可用热效应不变的原则将变化电流下的热效应换算成稳态电流下的热效应。式中：tx—等效时间；tx=tx1+tx2；tx1—短路电流周期分量等效时间；tx2—短路电流非周期分量等效时间。17§1-7短路电流下的热计算和电器的热稳定性短路电流