第六章 在磁场中的原子.ppt

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1、第六章在磁场中的原子主要参考书：褚圣麟编的《原子物理学》杨福家编的《原子物理学》内容：1.原子的磁矩2.外磁场对原子的作用3.史特恩－盖拉赫实验的结果4.顺磁共振5.塞曼效应6.抗磁性、顺磁性和铁磁性第六章在磁场中的原子6.1原子的磁矩电子轨道运动的闭合电流为：面积：一个周期扫过的面积：原子磁性问题的关键是原子的磁矩，在第二章讨论到原子中的电子，由于轨道运动，具有轨道磁矩。一、单电子原子的磁矩g为朗德因子单电子原子的轨道磁矩和自旋磁矩合成的总磁矩在总角动量的延长线上的分量称作原子的总磁矩。计算过程略二、具有两个或两个以上电子的原子的磁矩①对于LS

2、耦合②对于Jj耦合是属于(n-1)个电子构成的集体的数值是最后加的那个电子的数值对两个或两个以上的原子的磁矩的表达式是：在第四章讨论光谱的精细结构时，提出了电子的自旋，电子还具有自旋磁矩，它的数值是：原子中电子的轨道磁矩和自旋磁矩合成原子的总磁矩。原子核也有磁矩，表示它的公式也具有的倍数形式，但分母中的质量M是质子的质量，大于电子质量1836倍，所以原子核的磁矩比电子的磁矩要小三个数量级，计算原子总磁矩时可暂不考虑原子核的磁矩。由实验数据推得6.2外磁场对原子的作用一、拉莫尔旋进原子既有总磁矩，处在外磁场中就要受场的作用，其效果是磁矩绕磁场的方向

3、作旋进，这也就是总角动量绕磁场方向旋进。这种旋进称作拉莫尔旋进。旋进的频率：拉莫尔旋进的角速度表示为：总结：原子的磁矩与外磁场强度的夹角大于900时，即就是原子的总角动量与外磁场强度的的夹角小于900度时，旋进的角动量叠加在在H方向的分量上，是这方向的角动量增加，因而体系的能量较无磁场时增加。原子的磁矩与外磁场强度的夹角小于900时，即就是原子的总角动量的分量在的相反方向上。因而旋进引起能量的减少。二、原子受磁场作用的附加能量一个具有磁矩的原子处在外磁场中时，将具有附加的能量：为角动量在外场方向的分量，是量子化的。磁量子数共个。共个共个，共个(一

4、般情况下)。玻尔磁子例2计算下列能级在外磁场中的分裂情况：(L-S耦合)(1)(3)(2)解：(1)：，(2)：(3)：6.3史特恩—盖拉赫实验的结果史特恩—盖拉赫实验的方法在第二章中已经叙述了。在那里只知道银原子在非均匀磁场中，原子的轨道运动的磁矩和角动量是量子化的。现在我们知道原子的总磁矩是同总角动量联系的磁矩，原子中电子的轨道磁矩和自旋磁矩合成原子的总磁矩（原子核也有磁矩，但可忽略）施特恩-盖拉赫实验的解释轨道运动：自旋运动：朗德因子具有磁矩的原子在磁场中要受到力和力矩的作用，共个对银的实验出现两条黑线的解释：所以银原子的基态是因此这个实验

5、的结果也是这些量子数数值的正确性的有力证明。顺磁性原子：具有磁矩的原子称为顺磁性原子。二能级的间隔，也就是M和M+1或M-1两能级的能量差，等于顺磁共振：在顺磁性原子所在的稳定磁场区域又叠加一个同稳定磁场垂直的交变磁场，而它的的频率又调整到刚好等于原子在磁场中的二邻近能级差，也就是二邻近能级间就有跃迁，这就是顺磁共振。当磁矩不等于零的原子处在磁场中时，它的能级分裂成数层；裂成的能级同原能级的差值等于：顺磁共振有三个作用①可以测定原子基态的g值实验是用固定频率的电磁波进行的，这就需要调整电磁铁的电流，使磁场强度H逐渐改变。当H满足式的值时，由于是固

6、定的，就可以由此式算出原子的基态g值。②波谱的精细结构：由于原子受周围的影响，在同磁场下裂开的能级可以不是等间隔的，每一个间隔相当于一个共振峰，这就要出现几个共振峰。由于能级间隔不同，而输入的电磁波的频率固定，那就必须调整H到不同的数值，因此在不同的H值出现共振。③波谱的超精细结构：在有些情况下，一个共振峰又裂成几个很挨近的峰，这是由于原子核的磁矩的影响而产生的。核磁矩在足够强的磁场中可以有2L+1个取向，L是核角动量量子数。这就有不同的能量附加在原来原子的磁能级上，这样就有不同的能级间隔，但核磁矩很小，只有电子磁矩的千分之一的数量级，所以引起的

7、附加能量不大。在顺磁共振实验中，每一个共振吸收峰代表一个能级差。现在既有几个稍有不同的能级差，因而也出现几个靠近的共振峰。6.5塞曼效应1896年，荷兰物理学家塞曼发现：若把光源放入磁场中，则一条谱线就会分裂成几条，这种现象称为塞曼效应。正常塞曼效应：一条谱线在外磁场作用下，分裂为等间隔的三条谱线。一条在原位，左右还各有一条。反常塞曼效应：除正常塞曼效应外的塞曼效应。塞曼效应的成因1．反常塞曼效应当原子处于外磁场中时，由于原子磁矩和外加磁场的相互作用，原子的能级分裂为层，因此谱线也将分裂，这就是塞曼效应。设无磁场时，有两个能级它们之间的跃迁将产生

8、一条谱线：若加外磁场，则两个能级各附加能量使能级发生分裂，所以光谱为：其中跃迁选择定则：(除外)例3讨论Na双线：，；，在外场中的分裂情