第二节挤出过程和挤出理论.ppt

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1、第二节挤出过程和挤出理论之二挤出理论挤出理论2.3.2熔融理论熔融理论又称为融化理论,相迁移理论,它是研究塑料从固态转变为熔融状态的过程,是建立在热力学、流变学等基础上的一种理论。熔融理论主要用于指导螺杆熔融段的设计。橡胶挤出时从固态转变为熔融状态的过程不明显,因此在橡胶挤出时不作研究。有关熔融区的研究是近几十年的事,到目前为止,仍处于发展阶段。下面我们重点介绍Todmor所建立的熔融理论。挤出理论1、Todmor熔融理论的物理模型1)该理论是在挤出机上进行的大量冷却实验的基础上提出来的。1959年和1961年马多克(Maddock)及斯特里(Street)分别对挤出机进行了

2、如下的冷却实验:将着色物料(或碳黑)和本色物料加入挤出机中,待挤出过程稳定后,快速停车并骤冷料筒(如果可能,也冷却螺杆),抽出螺杆(或将料筒打开),将螺旋状的已冷却的物料(塑料)带从螺杆上剥下,这时可以发现,已熔融的和局部混合的物料呈现流线,而未熔的物料将保持初始的固态。挤出理论然后垂直于螺纹方向切取截面,可以看到一个截面内有三个区域:固态塑料(白色),我们称为固态床;熔池(黑色);以及接近料筒表面的熔膜。通过切取不同的截面,我们看到:随着物料向前输送,熔池逐渐加宽,固体床相应变窄,直到最后,熔体充满整个螺槽,固体床消失。挤出理论2)基于以上实验观察Todmor建立下面熔融模

3、型:塑料在挤出过程中,在接近加料段的末端,与机筒相接触的塑料已开始熔融而形成了一层熔膜。当熔膜厚度超过螺杆与机筒的间隙时,螺杆顶面把熔膜从机筒内壁径向的刮向螺杆底部,而形成了熔池。如图所示:挤出理论3)随着熔融过程的不断进行,自熔融区A点(相变开始点)起,固态床宽度X逐渐减小,液相宽度逐渐增加,至熔融区终点B(相变结束点)时,固态床宽度减小到零,即X/W=1到X/W=0,熔融塑料充满了整个螺槽,熔融区宣布结束。挤出理论4)塑料熔融的热源主要有两个:一是从外加热器得到的外热(传导热)二是内热。即熔融流动过程中,由于速度差异产生的粘性耗散热(剪切热),其能量来源是电动机的机械能。

4、2.基本假定1)挤出过程是稳定的。即在挤出过程中,螺槽中的固液相分界面保持不变。固相以稳定不变的速度Vsy在分界面熔融。挤出理论2)整个固相为均一的连续体。(忽略固体床破碎的可能性)。3)塑料的熔融温度范围较窄,固液相分界面明显。4)螺槽和固体床的横断面都是矩形。5)外热和内热是通过固液相分界面传递,其它面没有热交换。(螺杆与塑料,固体床与熔池之间)6)塑料流体是牛顿流体,即7)机筒转动而螺杆相对的静止不动。挤出理论3.固相分布函数的求解我们研究熔融理论的目的,就是为了找出固相宽度X沿螺槽方向Z的变化规律,即分布函数X=f(z)对熔融理论的物理模型进行下列三个方面的平衡分析,

5、即可求出固相分布函数X=f(z)的解析式。这些平衡是:固相的质量平衡,熔膜的质量平衡,固液相分布截面的热量平衡挤出理论1)固相的质量平衡-=[dz段上分界面处固相融化量]写成微分形式:其中:ρs---固相密度Vsz—Z方向固相移动速度d(HX)—断面单位面积ω---单位螺槽长度上的固体熔化率挤出理论2)熔膜的质量平衡根据假设,固相只在Y方向熔融,而不在X方向熔融。同时,熔膜只有X方向的流动。因而可以得出:[在距离dz段上,单位时间内在Y方向由固相加入熔膜的新熔融的熔料量]=[由熔膜流入熔池的熔料量]=[单位螺槽长度上的熔融速率ω与长度dz的乘积]即:挤出理论即:式中ρs——固

6、相密度ρm------液相密度Vbx——机筒在X方向的分速度。Vsy——固相在Y方向的融化速度。挤出理论3)固液相分界面上的热量平衡根据假设,固相只在Y方向熔融,因此热量也只在Y方向传递。由此得出:在单位时间内在单位面积上:[经熔膜流入分界面的热量]-[流出分界面进入固相的热量]=[塑料熔融消耗的热量]根据傅立叶导热定律,流体流过不同温度的固体壁面时,产生热交换,换热量由下式计算:其中K为导热系数挤出理论得出下列公式:式中:—分界面液相一侧的温度梯度—分界面固相一侧的温度梯度—液相的热传导率—固相的热传导率—塑料的熔融潜热,即融化单位质量的塑料所需要热量。挤出理论4)求解固相

7、分布函数由上述三个平衡方程组,通过适当的变换后,我们可以求出固相的分布函数如下:(等深螺槽)式中:Ψ—融化系数,Ψ=ω0H0/GG—生产能力,ω0—初始融化速率H—熔槽深度,H0--初始槽深Z—固相熔融长度(螺槽展开)上式中当X=0(即固相熔融结束)时,即可得到熔融总长度:挤出理论4、结论我们研究熔融理论的目的,就是使设计的螺杆熔融段“高生产能力G,低熔融长度ZT”,通过分析,我们可以得出下面的结论:1)运转工艺条件的影响①挤出质量G由公式,Ψ=ω0H0/G可知:G增大Ψ减小ZT增大即挤出量的增大,将导

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