电子显微镜 第四章 电镜显微图象解释-3

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1、1三.衍衬象动力学理论动力学理论就是考虑到透射波与衍射波之间相互作用的理论。它克服了运动学理论的固有缺陷:取消了试样足够薄的限制;取消了反射面必须偏离布拉格位置的限制;考虑了多次散射.21.理想晶体的动力学方程衍射波g透射波0ABdz在衍射方向上产生的衍射波振幅在透射方向上产生的透射波振幅32.非理想晶体的动力学方程在柱体中引入位移矢量R,可得非理想晶体的动力学方程:4由理想晶体的动力学方程可求出衍射束的强度3.衍衬动力学理论的有关讨论定义有效偏离参量动力学条件下完整晶体衍射强度运动学5Ig随t周期性变化,周期为1/seff.s»1/

2、ξg时,seff≈s,等同于运动学结果s=0时,seff=1/ξg.等厚条纹间距（1/seff）为有限值.运动学动力学动力学的理论可以推导出运动学的结果。运动学结果仅是动力学的一个特例。6形貌四.衍衬技术在材料研究中的应用7组织结构分析铝合金不同时效时间的析出相1h3h24h颗粒状析出物颗粒逐渐增大,颗粒间距逐渐增加出现片状析出相,分布不均匀,大小从30-170nm8确定位错的柏氏矢量缺陷晶体理想晶体如果g·R=0,则缺陷不可见。可利用缺陷的不可见判据来确定位错的柏氏矢量910图为三个不同取向下拍摄的位错衬度象．已知样品为面心立方．各图中

3、已标注了操作矢量．确定各位错的柏氏矢量ACABAg200g020g11-1位错g=200g=020g=11-1bＡ可见可见可见½[110]Ｂ不可见可见不可见½[011]Ｃ可见不可见不可见½[101]11第三节相位衬度象当样品极薄时,样品各点散射后的电子基本上不改变方向和振幅,无论衍射衬度或质厚衬度都无法显示.但在一个原子尺度范围内,电子在距原子核不同地方经过时,散射后的电子能量变化,从而引起频率和波长的变化,并引起相位差。相位差转化为强度差形成相位衬度。相位衬度像是一种高分辨率的像，可用于研究原子尺度（小于10埃）的样品微结构．12相位衬

4、度的形成无像差的理想透镜的条件下,衍射波与透射波叠加成像(光阑足够大，使透射波与衍射波都能通过),叠加后的振幅与入射波相同，不会有强度差别。不显示衬度。如果引入一个附加相位(使散射波改变相位)，使衍射波与透射波叠加后的振幅与入射波不同，从而使像强度产生差异。显示相位衬度。13物镜球差和欠焦引入的光程差可通过适当选择欠焦量，使两种效应引起的附加相位变化是π/2。就可使相位差转换成强度差，显现相位衬度．物镜欠焦引入的光程差δ2=DC-D’C’导致的相位移=物镜球差引入的光程差δ1=ABC-ABC’导致的相位移=ABCC‘DD’样品物镜后焦面1

5、4MgO/Al2O3界面的高分辨像