分光计的调整及光栅衍射实验

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1、分光计的调节与应用——光栅衍射法测光波波长分光计是一种精确测量角度的光学仪器。利用它不但能测出反射角、透明介质的折射角、光栅的衍射角、棱镜的顶角、劈尖的角度，从而确定与这些角度有关的物理量，如折射率、光波波长、色散率、光栅常数等，而且它的结构和调节方法与其它一些光学仪器（如摄谱仪、单色仪等）相类似。因此，有必要掌握分光计的调整和使用方法。【实验目的】1.了解分光计的主要构造及各部分的作用。2.掌握分光计的调节要求和使用方法。3.观察光栅衍射现象，测量汞灯在可见光范围内几条强光光谱线的波长。【仪器用具】JJY型分光计、汞灯及电源、透射式平面刻痕光栅、平面反射镜【实

2、验原理】1.光栅衍射的原理光的衍射现象是光的波动性的一种表现，它说明光的直线传播是衍射现象不显著时的近似结果。研究光的衍射不仅有助于加深对光的波动特性的理解，也有助于进一步学习近代光学实验技术，如光谱分析、晶体结构分析、全息照相、光学信息处理等。光栅是根据多缝衍射原理制成的一种分光元件，它能产生谱线间距较宽的匀排光谱。光栅不仅适用于可见光，还能用于红外和紫外光波，常用在光谱仪上。光栅在结构上有平面光栅、阶梯光栅和凹面光栅等几种，从观察的方向又分为透射式和反射式两类。本实验选用透射式平面刻痕光栅。透射式平面刻痕光栅是在光学玻璃片上刻划大量相互平行、宽度和间隔相等的

3、刻痕而制成的。光栅上的刻痕起着不透光的作用，光线只能在刻痕间的狭缝中通过，因此，光栅实际上是一排密集、均匀而又平行的狭缝，刻痕间的距离称为光栅常数。如图15-1所示，设有一光栅常数dAB的光栅G，一束平行光以入射角i(入射光与光栅法线的夹角)，入射于光栅上产生衍射，衍射角为(衍射光与光栅法线的夹角)。从B点作BC垂直于入射线CA，作BD垂直于衍射线AD，则这两条相邻的入射光线的光程差为CA+AD。如果在这个方向上由于光振动的加强而在F处产生一个明条纹，则光程差CA+AD应等于波长的整数倍，即：图15-1光栅的衍射d(sinsini)KK0，1,2

4、,,(15-1)（15-1）式就是光栅方程式。式中d是光栅常数，是入射光的波长，K是光谱的级次。当入射光线与衍射光线都在光栅法线的同侧时，(15-1)式等式左边括号内取正号，两者分居法线异侧时取负号，K的符号取决于光程差的符号。若平行光垂直照射到光栅上，则i=0，(15-1)式变成：dsinKK0,1,2（15-2）K式中，为第K级谱线的衍射角。K如果入射光不是单色光，由（15-2）式可以看出，光的波长不同，其衍射角也各不相同，K于是复色光将被分解，而在中央K0，0处，各色光仍重叠在K一起，组成中央明条纹。在中央明条纹两侧对称地分布着

5、K1,2级光谱，各级光谱线都按波长大小的顺序依次排列成一组彩色谱线，这样就把复色光分解为单色光。如图15-2所示。如果已知光栅常数d，用分光计测出K级光谱中某一明条纹的衍射角，按（15-2）式就可以计算出该K明条纹所对应的单色光的波长。光栅作为一种色散元件，其基本特性可用分辨率R和色散率D来表征。分辨率R定义为两条刚可被分开的谱线的波长差除该波长。即：R（15-3）理论上可证明：图15-2光栅衍射光谱示意图RKN（15-4）式中，N是被入射平行光照射的光栅的总刻痕数。由于衍射光强随衍射角增大而减弱，故级数K不会高，所以光栅的分辨率主要

6、由狭缝总数目N决定。光栅的色散能力用角色散率（简称色散率）D表示。它是同级光谱中两条波长相近的谱线偏向角之差与二者波长差之比：D（15-4）对（15-2）式微分，即得色散率为：KD（15-5）dcos因为与同一级内各谱线波长对应的偏向角变化不大，所以cos近似为常数，各光谱线之间的与相应的成正比，光栅的色散曲线近似直线。这也说明了光栅光谱的匀排特点。2.自准直望远镜的原理用分光计测量角度，是根据光的反射和折射定律测量入射光和出射光的方位角而实现的。要达到测量的目的，分光计必须满足以下三个要求：①望远镜能观察平行光；②平行光管能发

7、射平行光；③望远镜的光轴和平行光管的光轴与仪器转轴垂直。为此，分光计上装有能产生平行光的平行光管，能接收平行光的望远镜，以及能承载光学元件的载物平台，这三者的方位都能利用各自的调节螺钉作适当的调整。为了测出角度，还配有读数用的刻度盘和游标盘。它们构成了分光计的主要部件。分光计的望远镜使用的是阿贝式自准直望远镜，所谓自准直就是利用光学成像原理使物和像都处在同一个平面上的方法，自准直望远镜是利用无限远的物经平面镜反射仍成像在无限远这个成像原理实现自准直的。图15-3为阿贝式自准直望远镜的结构图，其主要部件为一包括目镜和双十字分划板等光学部件的自准直目镜，要实现自准直

8、，须先将贴着分划板的绿十