力学课程论文

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1、刚体的平面运动摘要：本论文主要从刚体的平面运动的运动学和动力学进行研究说明，同时捎带提了一下能量的问题。在运动学方而，分位移（空间位置），速度，加速度进行讲述，其中以相对基点速度，加速度的推导为璽点。在动力学中讲述里刚体平面运动的动力学方程，同时为了简化刚体平面运动的分析，引入力偶和力偶矩的概念。然后是简洁的给出了刚体平面运动的动能表达式和动能定理。接着本论文以滚子的滚动这一简单的刚体平面运动形式给出了实例的运用。“滚动动摩擦力偶矩”，“汽车运动时伦的受力和汽车的极限速度”（驱动力的产生）这都是比较接近现实生活的。虽然木文在这两方Mi的论述比较粗糙，但就分析刚体的平面运动和理

2、解滚动摩擦却是很有意义的。虽然能虽:不是本文的重点，但作者认为这却是很重要的思想方法，是一-种物理修养。所以在实例分析中给岀力一道常见的大学物理题的分析讨论。相信这一•似乎离题的讨论能给我们一些启示。正文平面平行运动是指刚体在运动时，其上各点离某固定平面的距离始终保持不变。也就是说，刚体内任一点始终在与固定平面平行的某一平面内运动。取刚体内一点A作为基点，设过A点且平行于刚体运功的平面的平面截刚体为S（如图l）o在S内作射线AB（如图2）。刚体内各点相对射线AB的位置是固定的，只需确定AB就可以确定刚体内所有的点。AB可ft]A与x轴的夹角©來确定。1•位移aAB当S运动时心

3、，儿，©时t的单值连续函数（—）刚体平面运动方程v-f3⑴Jc1、这就是刚体平面运动的运动学方程。图（1）^=/i(O+/2(r)}^质点运动方程°=厶(》)}=＞刚体绕定轴转动的运动学方程从而得刚体的平面运动口J分解为随基点A的移动和绕A的转动。说明：转角©与基点地选择无关兀2如图(3),AB是S中任意一直线，在A,B分别建立移动的坐标系维f和,当S运动吋AB与两移动坐标系的夹角是相同的，可以推断：在同一瞬时，图形绕任一基点的转动不但转角是相同的，而且角速度，角加速度也各相同。2•速度S内任意二点A,B。设A为基点G=rA+rAB两边同时对t求导drB=drA

4、drABdt

5、dtd/其中dtdgxGJdt=ra)kxe所以為=乙+方(2)B点的速度为基点A的速度和B相对A的速度两矢量和。3.加速度G=心+丘〃两边同时对t求二阶导araiai一-d0en卄j所以万B=万8匪0_忌8沪乙(3)B点的加速度为基点A的加速度和B相对A转动的切向加速度和法向加速度的矢量和。(-)刚体平面运动的动力学1.动力学方程如图(4),在0系中对刚体应用质心运动定理"=叭(4)得投影式为凡二叫在从C系研究刚体绕艺轴的角动量工“吩外表示作用丁•各质点诸力对C点外力yx矩的矢量和。此外所有质点受惯性力一加瓦再考虑到诸质点所受惯性力矩力％+环（_叭）哼其中惯性力矩可写为「X

6、E'xmXE'x（-mac）=xaem工弓xm右方的m为质心系中质心的位置矢量,当然为零。所以运用丁刚体，刚体对Z‘轴角动量对时间的变化率即»必所以工〃讨外二/严；（5）即作用于刚体各力对质心z‘轴的合力矩等于刚体对该轴的转动惯量与刚体角加速度的乘积，叫做刚体对质心的转动定理。（4）（5）两式合起来给出了刚体平面运动的基木动力学方程。刚体的力学特征根据（4）式作用于刚体上的力使质心加速运动，根据（5）式它对质心轴的力短使刚体产生角加速度。因此作用与刚体的力有两种力学效应。从而在分析刚体的平而运动时可以从等效出力的这两种效果出发使问题变得清晰简单。1.力偶和力偶矩大小相等方向相

7、反彼此平行的一对力叫力偶。因其矢量和为零，故对质心运动无影响。二力对质心轴力矩之和为FM=rBAxF图（5）力矩大小等于力偶中一力与力偶臂乘积而方向与力偶中而力成右受螺旋者称作该力偶的力偶矩。因此我们可以用力偶矩来表示刚体收到的转动作用，而不对质心产生影响。考虑到作用于刚体的力的两种效果和力偶矩的概念，如图（5）,作用于刚体的力等效于一作用线通过质心的力和一力偶矩，这力的大小和方向与原力相同，而力偶矩等于原力对质心轴的力矩。（三）刚体平面运动的动能按克尼希定理式Ek可得刚体平面运动动能等于随质心平动动能和刚体相对质心系的动能的和Ek=^mvc根据质点系动能定理，质点系动能增量

8、等于一切内力和外力做功的代数和。对刚休来说，内力做功的代数和为零，故对于刚体的平面运动，动能定理为工A=A（^mvc2+*/宀2）★实例分析在水平面上滚动的圆柱形的滚子的运动是典型和常见的刚体平面运动的实例，但同时却冇重耍意义。1•滚动摩擦力偶矩滚动体放在支持面上，滚动体和支持面都会发生形变。当滚动体静止时形变对称如图（6）,当滚动体滚动吋，如图（7）,后边的形变略低于前方，前面的支撑面凸起，形变不对称，支撑而对滚动体的作用力前移，作用力为力凡分解为竖直分力厲和水平分力"，耳近似与公切面垂直可看做弹性支