反激工作原理解析

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1、3・2单竭反激式变换器工作原理简图与原边、副边电流波形示意当加到原边主功率开关管QI的激励脉冲为高电平使Q1导通时,直流输入电压V/N加在原边绕组竹两端,此时因副边绕组相位是上负下正,使整流管D1反向偏置而截止;当軀嫌冲为低电平使Q1赴时源边麴弘两端电压极甑向肢副边卿相位变为上正下负』捷流酚正酬置而导通,此后翳翟变压器中緬能向迪传觀放。因单端•反激式变鯛只是在原边开关管导通期间储雒量,当它魁时才向负载械能1:做詡变压融开关工作觀中,既起变压躺作用,又是电感離元件。因此又称单瑞反緞变抉器是-种“电感離式变换器⑱即电敵牒1在Q1导

2、通期间藉人酬电压小加在勵卿山競■使原边娜中的电峨性升髙:ip讥几p)x几当导通结柬时源边电離值为(省略Q1的輛疏);0-1)剧边翹电压为:当开关管Q1裁止时,其集电极电位变为髙电平,原边绕组电流变为零,副边绕组两端感应电压极性反向,使DI导通,g向C。充电,变压器储能开始释放鬥边电流跚线性下降。它经变压器耦合反射回原边,又形成一个上负下正的反射电压:当开关管从导通变为截止吋•原边绕组电流变为零,高频变压器将储存能量转務到副边•此时整流二极管导通,副边绕组产生感应电流。若忽略变压器的各种损耗•根据能量守恒定律•则高频变压器的初级

3、与次级能量应满足关系式(3-4)式中J沱是开关管导通快结束时原边电流的最大值」£2为Q1两截止时副边电流的最大值。同理,当并关管Q1从截止状态变为导通时,整流二极管变为載止,副边绕组电流突变为零,则经释放过程后剩余的能量将转移回初级,故有:*CpX/fl=yL$xlj}(3-5)式中A是开关管刚导通时原边绕组的电流初抽值厶则是歸二极管截止瞬间之刪边绕组中的电流。当Q1导通,电路工作进入稳态后■原边电流又线性増大,变蜩•又开始储存能量。在Q1截止期间漩过副边麴的电流为:迪与副边电仏绕式中,h是綸出电压人是Q1开始截止时的副边烧组

4、电踊值。组匝数关系式为血皿心他。因此可得到关系式:fNp/$2=用X「田(3-7)由于原边、副边电感量为常数•使原边电流和副边电流按线性规律升高或降低。根据式(3・6),单端反激式变换器的副边电流工作状态有三种:磁化电流的临界状态:f0FF=(®Vo)/人2(见图3・3中的电流波形)(3・8)磁化电流的非连续狀态:8肝>(厶“%)/厶2(见困M屮的电流彼形)(3・9)磁化电流的连续状态:SffWMVo)/【社(见图3-5中的电流波形)(3・10)迪与副边电仏绕式中,h是綸出电压人是Q1开始截止时的副边烧组电踊值。组匝数关系式为

5、血皿心他。因此可得到关系式:fNp/$2=用X「田(3-7)由于原边、副边电感量为常数•使原边电流和副边电流按线性规律升高或降低。根据式(3・6),单端反激式变换器的副边电流工作状态有三种:磁化电流的临界状态:f0FF=(®Vo)/人2(见图3・3中的电流波形)(3・8)磁化电流的非连续狀态:8肝>(厶“%)/厶2(见困M屮的电流彼形)(3・9)磁化电流的连续状态:SffWMVo)/【社(见图3-5中的电流波形)(3・10)临界状怎是指:开关管Q1在截止时间结束的过程长短如呼与副边缆组电流農减到零所需的吋间相等。即Q1在重新导

6、通之閒俪边电流正好降低到零;原边绕组电流也将从零开始线性升高,升高速率为(E/Lp)i。临界状态时的原边电流、副边电疵、原边绕组感应电压、开关曾电压'彼形、高频变压器磁通变化被形等见图3・3。(d)剧边毙俎电滾(a)原边縫俎息应电压(W主功車管开关电压图3・3在临界状态下单端反激式变换器的电压、电流和磁通波形毬狀&s;Qiam同长干删溉雕聘删亂即亦(奶0儿,顿關过电胡变琥ffii0鼬qi靛鏑已下輕孰IK种㈱。關觸«QI孵删禺观删Siftl愿瑚馳獻虛解为⑻讪。在靴电秒临界酬紳魏滋FQ1导馳醐讎变琳中眦勒:肌汕/2山熄根軾3)删,

7、軸删里耿电瓣腮人卿为;p«zi1.?’、^=-^-=jylpx/prz—(3-11)髓不考虑电肿的雛,全勘車赭翻娥JJ陆継孵等于献卿:1AE(b)主功卓管开关电压(O原边绕俎电流(d)康边境俎电涯图V4在非连续状态下单端反激式变换器的电压、电流和磁通波形住非连续状态下的单端反激式变頼器的电压、电流和磁通波形见图34由式(3•⑵可知,输出电压与负载电阻有关:负载电阴越大、输岀电压越高,而负载电阻越小则输岀电压越低。这是反激式变换器的工作特点。因此空载吋必须接上本机“假负载槨,否则会造成输出电斥过高而损坏晶体管。另外.输出电压值还

8、随输入电压的变化而改变,并随导通时间的延长而增大°当Q1载止时,副边整流二极管导通,若忽略其正向压降,则副边绕组电压值约等于输出电氐般gNs分别是原边利副边绕组匝数,因此原边绕组上的感应电压为;lzLP=(N/5%(3-13)可见在Q1截止期间,它承受的电压为:因此在选择功率

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