分子热运动能量和速度的统

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1、第三章分子热运动能量和速度的统计分布律分布分布函数速率分布函数速率分布函数的归一化条件*速率分布函数的定义域麦克斯韦速率分布函数f(v)=4[m/(2kT)]3/2exp[mv2/(2kT)]v2=4-1/2[m/(2kT)]3/2exp[mv2/(2kT)]v2.f(v)称为麦克斯韦速率分布函数，式中的T为气体的热力学温度，m为气体分子质量。麦克斯韦速率分布律麦克斯韦速率分布律的适用范围麦克斯韦速率分布曲线的特征*路程按时间的分布函数*速率恰为某值的分子数与质点在某时刻通过的路程*类比法气体分子的最概然速率*随机事件*概率*概率加法定理*概率乘法定理

2、*概率分布函数随机事件与概率随机现象：有可能出现多种结果的现象。随机事件：随机现象的每一表现或结果。频率：某事件出现次数对总次数的比率。概率：某事件频率在总次数趋于无限大时的极限。不可能事件的概率为零。必然事件的概率为一。概率加法定理：互不相容（互斥）事件出现的概率的和等于出现其中任一事件的概率。概率乘法定理：互相独立事件同时出现的概率等于各事件单独出现时概率的积。*麦克斯韦速率分布函数的约化形式*麦克斯韦速率分布曲线出现极大值的点的轨迹麦克斯韦速率分布函数的约化形式令vp=(2kT/m)1/2，x=v/vp.f(v)dv=41/2[m/(2kT)]3/2exp[mv

3、2/(2kT)]v2dv=41/2vp-3exp(v2/vp2)v2dv.f(v)dv=41/2x2exp(x2)dx=F(x)dx.但要特别注意:F(x)=41/2x2exp(x2)f(v).麦克斯韦速率分布曲线出现极大值的点的轨迹f(v)=41/2[m/(2kT)]3/2exp[mv2/(2kT)]v2.将vp=(2kT/m)1/2代入f(v)可得：f(vp)=41/2[m/(2kT)]3/2exp[mvp2/(2kT)]vp2=41/2exp[vp2-2]vp-3+2=41/2e1vp-1.由此可得：vpf(vp)=4

4、1/2e1=常量.这是一条双曲线的方程。用麦克斯韦速率分布函数的约化形式来求速率分布曲线出现极大值的点的轨迹似乎更简便。x=v/vp，dx/dv=1/vp.f(v)=F(x)dx/dv=F(x)/vp=41/2x2exp(x2)/vp.f(vp)=F(1)/vp=41/2e1/vp.即vpf(vp)=41/2e-1=常量.这是一条双曲线的方程。用麦克斯韦速率分布函数求平均值气体分子的平均速率与方均速率*平均速率的简捷计算平均速率与方均根速率的关系速率倒数的平均值与方均根值*分子特征速率的量纲分析用麦克斯韦速率分布函数求粒子数误差函数*误差函数的计算*气

5、体分子速率的中值*线性内插*速率中值与其他特征速率之间的关系用麦克斯韦速率分布函数推导分子的平动能分布函数*平动能分布曲线的特征气体分子平动能的平均值与最概然值*平动能分布函数的约化形式*气体分子的最概然速率与最概然平动能之间的关系*麦克斯韦速度分布曲线的特征*麦克斯韦速度分布函数的约化形式速度空间麦克斯韦速度分布律与麦克斯韦速率分布律的关系*麦克斯韦对速度分布律的推导用麦克斯韦速度分布函数推导气体的压强公式和分子通量公式泻流分子束*泻流条件麦克斯韦发射分布*分子束中分子的平均速率与方均根速率麦克斯韦速率分布律的实验验证密勒和库士实验葛正权实验*葛正权简介*扩散法分离核素

6、*电磁法分离核素*核燃料的生产*核能的利用*中国的核科学技术等温大气等温气压公式兰州市区的大气压*珠穆朗玛峰的大气压*气压计和高度计重力场中微拉按高度的分布*沙尘暴*大气污染的治理**阿伏伽德罗常量的测定*大气标高*等温大气标高*等温大气中粒子的平均高度与平均重力势能*均质大气*均质大气高度大气粒子总数(N大气=1.07401044)大气总质量*大气的总重力势能*大气的热运动总能量*世界对初级能源的年消耗量**能源问题**新能源的开发与利用*大气的温度结构*大气的均质层*大气的非均质层*大气非均质层内的重力分离现象*标准大气*估算大气粒子总数时忽略了

7、地面的凹凸不平所造成的误差用标准大气模型估算大气粒子总数忽略了地面的凹凸不平时，得干洁大气粒子总数为N=1.1006201044估算干洁大气粒子总数时，忽略了地面的凹凸不平所造成的误差为N=3.0998661042考虑到地面的凹凸不平时，得干洁大气粒子总数为N干=NN=1.069621044大气中水分子的总数为N水=4.351041考虑到地面的凹凸不平时，得大气粒子(含水)总数为N大气=N干+N水=1.07401044大气粒子总