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1、水泥浆体与新拌混凝土的物理性质五黄大能!水泥桨体的流变特性图∀6及图∀7为在细管中流动的粘性液体%&∋()∗+,。∀宾汉姆体#∃了示意当应力未达到屈服值前或未达到弹−!.!,,宾汉姆在半个世纪前和一些人共性极限前液体并不流动达到屈服值后、、,同研究硅藻土/瓷土油漆等材料时曾提开始按下式流动出了一个后人称之为宾汉姆体的流变方程/01氏十刀夕式中23屈服应力4口—粘度系数485—。旦速度梯度—2!6重物弹簧图∀6宾汉姆体在细管中实测流变曲线∀,9一牛顿液体流变曲线一宾汉姆休非牛顿液体曲线之一,:8一工∀!#互一艺巴一!∀#!∃油%一∀一奎蔓图∀&宾汉姆体流变模型它∋。匕(
2、上扩)月∗—图∀+粘性液体在细管中的流动示意。,,图∀,宾变姆体流变曲线一−.‘/0一1—−2,即从图∀&可形象地看出宾汉姆体的流变特式中6弹性极限流动开始前必须3当拉力—,)征4小于重物与桌面间的摩擦力克服的屈服值相当于夕7,,。当,,时弹簧作弹性伸长而重物未曾移动1液体粘性系数对流体而言宾4等于摩擦力时,—汉姆称9:;<)=>弹簧中的应力保持不变而之为塑性粘度8。,,?<>5<=).重物作连续运动这时4等于桌面摩擦力=7)。,、即为屈服应力值5如果没有油壶存在这.十、。。二−≅一。下就是圣维南塑性固体。但由于桌面背后连接兴−一Α—速≅度≅梯犷·!度≅即二Β了,3一个油壶重物就须按牛
3、顿粘性体的规律然而在细管实侧中的现象是8图∀+。。Χ一Δ6,不流动连续移动这就是宾汉姆体的流变规律Ε7—吞石8一#,液体开始流动但由于结构刚<一Β0Δ>Ε0,—。口1Χ一Χ乙被破坏流动仅沿管壁进行通常称这现象Β兀刀∋Φ粤Γ石,’,=+;<&>
4、屈服应力>。“”。,叉在−点中的塞流阶段这一阶段粘液随外筒,,宾汉姆认为图∀6中的9线是塑性物质的转动使挂锤表面的剪切力最大而圆筒内,。Θ,,流变特征而其塑性可由屈服应力>和塑壁则最小超过0点后全部粘液都转动。Δ。性粘度Β两个流变参数作定量表达因此0相当于23而斜率则为,(如果在回转粘度计中仅测一点图,。一(,∀Ο时则所得线只是表达了非牛顿液体在某一特定剪切速率下相当于牛顿液体,(;;(ΡΣΚ∃。Κ的粘度这称为表观粘度(Γ毗,。,瞬Τ+Σ∃3Υ以(表示因此不同的剪切速率∋止丁。可以得到不同的表观粘度这说明欲求得宾汉,姆体的准确粘度变化规律应作一系列的一,/。图∀Λ同轴圆筒
5、回转粘度计示意口0关系数据才能求得0和其斜率来,#一挂锤,.一圆筒杯4≅、Μ一刻8一试样9水泥浆体与宾汉姆体度指示,−一扭曲弹簧水泥混凝土的流变特性主要确定于水泥。,,浆体同时由于浆体不含粗细集料在测,所以试手段上要求比较简单在掌握新拌混,凝土的流变特性时一般都先从水泥浆体人。!Ε手然而由于水泥浆体的结构是随着水化进奋了Ν,程不断演变的所以水泥浆体的流变特性比0!0//00。其他材料更受时间这一因素的影响,已进人七十年代前有不少学者在研究图∀Ο用回转粘度计实测宾汉姆体流变曲线,水泥浆体流变性时证明它具有宾汉姆体的,后人对宾汉姆体流变曲线的测试方法作特征可应用宾汉姆体流变方程中的屈服应
6、。。了研,力2斤究改进常用的仪器是同轴圆筒回转粘和粘度系数两个参数来表达其特征。,,!Ω!Ξ+∗(%+Ρ度计如图∀Λ所示在外筒.转动下通过例如ς曾用同轴圆筒回转粘度,#产生一个扭!、!Θ2、2!ΘΘ的水泥液体试样8使内筒或挂锤计测试出水灰比为292,,,,、、矩从指示刻度≅Μ上显示出来这就反浆其屈服应力相应地为Λ2∀27Θ9达。ΠΓ一“,!、!、映了试样的粘度Η∃%ΠΗ∃?<∃%按照宾汉因Ι厘米而塑性粘度分别为92∀Ψ!。!,ΘΟ泊,ΗΠ%ΠΓ+(%+Ρ姆体原理导出了用回转粘度计测得的流变以后Ζ∃曾按Ξ∗的测!,即/,,方程圆筒转速口与扭矩读数0的关系试结果对水灰比为29的水泥浆体如果屈
7、服应力为“,!Λ2达因Ι厘米塑性粘度为92增加∀,”、、,泊的话对水泥桨从每小时6米的流量在6Ψ#温度对氏叮!一般影响不大,,,毫米的管子中如需泵送∀2米距离时计算但水化∃小时后即过了絮凝期时温度提。、、下来需要7个大气压这就是水泥浆体流变高则%冲!都大为增加∀。,特性的应用实例&加大水泥比表面积可得到较大的!ϑΣ∋一[∋(<+)与Ψ!8!ΜΓΠΠ%∗ΠΓ&。、、Ζ在∋!∀∗,∀Ο69年第四届水泥化学国际会议中提出的()!和碱含量
