简单目标的rcs

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1、航空宇航学院简单目标的RCS航空宇航学院圆球•圆球是最简单的几何形体•用几何光学法可以计算圆球的RCS2σ=πa•圆球RCS在高频区与入射波波长无关航空宇航学院椭球体•用几何光学法可计算椭球体的RCS222πabcσ=222222222(asinθcosθ+bsinθsinϕ+ccosθ)cba•椭球体可以用来模拟机身、发动机短舱，副油箱等飞行器的部件。航空宇航学院平板•用物理光学法可计算平板的RCS2224πA2sinf1sinf2σ=⋅cosθ⋅⋅222λff12其中:A=a⋅bf=kasinθcosϕ1f

2、=kbsinθsinϕ2航空宇航学院平板•圆形平板24πAJ1(2kasinθ)22σ=[2]cosθ2λ2kasinθ•当入射线垂直于平板时24πAσ=2λ航空宇航学院平板•当平板尺寸一定时，其RCS取决于入射波波长和入射方位，其RCS与λ-2正成比，波长越短，平板的RCS越大。航空宇航学院平板•平板可以模拟飞机的某些平面–垂尾–发动机进气道–尾喷管–雷达天线罩•用物理光学法得来的平板RCS计算公式不能用于入射方向远离平板法线方向的情况。•在宽角方位，应该用几何绕射理论或等效电流法来计算平板RCS。航空宇航学

3、院圆柱•圆柱RCS可由物理光学法来近似计算222sin(kLcosθ)σ=kLAsinθ2(kLcosθ)航空宇航学院圆柱•其RCS与入射波波长和入射方位有关，其RCS与λ-1正成比，波长越短，平板的RCS越大。•圆柱的RCS随方位变化的关系类似于平板情况•圆柱可用于模拟飞行器的机身。•与平板情况一样，由物理光学法得来的圆柱ＲＣＳ计算公式在入射波方向偏离表面方向较远时失效，此时要用几何绕射理论来修正。航空宇航学院细导线•当柱体的半径小于波长时，此时圆柱的尺寸不满足高频条件，其散射特性应属于低频区，可供应用的经验

4、公式是极化方向平行与导线时2πLσ=\π2λ2()+[ln()]21.78πa极化方向垂直与导线时924σ=πL(ka)⊥4航空宇航学院细导线•细导线的散射特性可用来模拟飞行器翼面后缘的散射特性。•当翼面前缘半径较小时，也可用来模拟翼面前缘的散射特性。航空宇航学院卵形体•长为L、半角为α和半径为R的卵形体航空宇航学院卵形体•RCS计算公式24λtgα当0≤θ≤(90°−α)σ=622316πcosθ(1−tgα⋅tgθ)2α当θ=(90°−α)σ=24πtg(α/2)2⎡R−a⎤当(90°−α)≤θ≤90°σ

5、=πR⎢1−⎥⎣Rsinθ⎦航空宇航学院腔体•腔体的散射可近似地认为相当于一块平板的散射。•入射波照射到腔体时，其射线追踪过程为：•如果腔体的口径为Ａ，可以简单地认为腔体的RCS近似等于面积为Acosθ平板的RCS。航空宇航学院无限圆锥•当电磁波轴向照射无限圆锥时，会产生尖顶散射现象。•RCS计算公式2λ4σ=tgδ16π航空宇航学院两面角反射器•所谓二面角反射器就是由两块形状和尺寸相同的平板相互垂直所构的角形体。•二面角反射器的电磁散射，随着入射角θ的变化，其散射机理各不相同。航空宇航学院两面角反射器•二面角

6、反射器的后向散射等效面积航空宇航学院两面角反射器•计算结果航空宇航学院两面角反射器•散射特点–二面角反射器的RCS在整个方位范围内都很大。–从隐身设计角度来看，飞行器上应消除二面角反射。•二面角反射器可用以模拟飞行器翼面之间所构成的二面角形体。–如飞机的垂尾与平尾构成一个二面角反射器。