光散射的应用

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1、光散射的应用贵州大学xx学院专业姓名学号2011.03.22光散射的应用Xxx摘要：光散射是光在电场中接触到微粒，微粒的分子转化为偶极子，在光波电场的振动下，偶极子向各个方向振动，发出与入射光振动频率相同诱导波，这种诱导波就是散射光；散射光在应用广泛，根据胶体体系中光散射理论，光散射可用于判断溶胶还是分子液体，照相补光，利用共振光散射法做DNA的定量分析，基于光散射流式细胞仪的广泛应用，瑞利光散射光谱法研究牛血红蛋白与镝（Ⅲ）的相互作用等，复杂结构光散射的射线跟踪方法及其应用。光散射的应用，现象明显，效

2、果显著，在生活中的各方面都有重要意义。一．胶体光散射（lightscatteringofcolloids）一束光线通过胶体介质时在入射光方向以外的各个方向上都能检测到光强的现象。具有显著的光散射是大多数胶体体系的重要特征。当光束通过胶体溶液时，从侧向可以看到一个混浊发亮的光柱，此种乳光现象称为廷德尔效应(见彩图[胶束-微孔乳液体系的化学驱油机理驱油过程Ⅱ]、[胶束－微孔乳液体系的化学驱油机理驱油过程Ⅲ]、[硫溶胶（左）的廷德尔效应，右为对照物氯化钠溶液]),它是胶体粒子强烈地散射光的结果。实际上纯液体也

3、产生光散射，只是微弱得多，须用灵敏的检测器如光电倍增管才能测出。　起因与条件　光是一种电磁波，传播时其交变的电磁场与介质分子相互作用，使分子中电子成为往复运动的偶极振子。根据电磁理论，振动着的偶极子是个次波源,像一根天线向各个方向辐射电磁波,这就是光散射的起因。散射光的频率与入射光相同，故属弹性散射。光学上完全均匀的介质因散射波彼此相消,不产生散射引入折射率与介质不同的胶体质点或因介质自身热运动其折射率有局部涨落，这种光学上的微观不均匀性是产生光散射的条件。介质的光学不均匀性越显著，散射越强。二．光散射

4、理论瑞利散射公式对于比入射光波长小得多的质点,瑞利导出稀胶体的散射公式：瑞利散射理论的出发点是讨论个别质点的散射，即认为质点是彼此独立的。这种处理适用于气体或稀溶胶，对液体则不能成立。液体中相邻质点的运动有强烈的相关性,彼此间有一定的位相关系,故大部分散射光为相消干涉。光散射的涨落理论把液体的密度涨落引起的折射率局部涨落作为计算散射光强的出发点，得到和瑞利理论相似的结果，但包含了该物理量的局部涨落均方值项。　大质点的散射　上述瑞利散射的特征都是由小质点（可视作点）散射源衍生出来的。随着质点的变大（至少在

5、一维方向上线度超过／20～／10），散射逐渐变得复杂，不再遵守散射公式。此时散射光强对波长和质点半径的高次方依赖关系减弱,(90°)也不再是全偏振。质点尺寸超过／20～／10后，来自同一个质点的不同部分的散射分波因位相不同而出现干涉，此即内干涉，以区别于因一定程度的有序排列在质点间出现的外干涉。内干涉导致前向散射强度大于后向散射强度：（）＞(－)。内干涉程度取决于质点中有多少个散射元和它们间的相互位相关系。因此，从散射光强的角度分布可以确定质点的大小与形状，这是光散射方法的一项重要应用。当质点尺寸与波长

6、相近时，有可能在某些角度位置上出现完全相消或相长干涉，即在散射光强的角度分布上有极大和极小。对于同样的质点，这些极大和极小值位置随波长而异。用白光照射单分散胶体，在不同的角度上将看到不同的颜色，这称为高级廷德尔谱或高级廷德尔散射。　1908年G.米提出球形大质点的散射理论。这个理论除了考虑偶极矩外，还考虑了大质点中多极电矩与磁矩的辐射，以及入射光经过球面进入球体时在界面上受到的干扰相对折射率(＝/)与质点相对大小（＝2/，为球半径）增大时，这些因素变得重要。在米散射中，球形质点的散射光强用级数展开式表示

7、,且和值越大，级数式越复杂。　1910年后,瑞利和R.甘斯进一步发展了散射理论,导出适合于有限大小的球的散射公式。1947年P.德拜将其推广用于无规线团高聚物溶液。他们共同的结论通常称为瑞利-甘斯-德拜理论,只要相对折射率接近于1，对任意大小的质点都适用此理论的出发点是在满足2(-1)1的条件下,可以把大质点的散射视作是一群独立的偶极振子的散射，因而比米的理论处理简化了很多。这三种类型的散射的适用范围如表。三.光散射的应用1.复杂结构光散射的射线跟踪方法及其应用[1]本法主要应用射线跟踪方法研究目标涂层

8、材料玻璃微珠反射膜的光散射问题。主要工作与成果如下:（1）.根据均匀球形粒子的Mie理论远场计算公式,推导了均匀球形粒子的振幅函数和强度函数的求解过程,计算了均匀球形粒子及双层球形粒子的Mie理论散射结果。（2）.利用费马原理推导了反射和折射定律,以反射射线的跟踪为例介绍了几何光学射线跟踪方法的推导过程;根据几何光学彩虹理论和Airy理论,推导了N阶几何光学彩虹角与入射角和折射率的关系及Airy峰的位置表达式,详细阐述了一阶彩虹形成的物理原