《流体的流动性质》PPT课件

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1、第一章流体的流动性质§1流体力学的基本概念§2流体的连续介质假设§3状态方程§4传导系数§5表面张力与毛细现象1《流体力学》汪志明教授§1流体力学的基本概念力学连续介质力学弹塑性力学流体力学静力学、运动学和动力学质点力学刚体力学理论计算实验2《流体力学》汪志明教授§1流体力学的基本概念时（一般数量级约为10-10m）斥力等于引力，合力为零。固体和液体分子间距离一般等于这个值；时，由于分子受引力，后引力衰减为零；不容易液化的气体，在一个大气压条件下，分子间距一般离大于，不再受引力，此时的气体可以看作为是理想气体；时，由于分子受引力，且随减小，斥力急剧增大。这就是固体和液体具有很大的抗压缩性的原

2、因3《流体力学》汪志明教授§1流体力学的基本概念流体质点具有大的流动性，具有平移、旋转和振动等运动形式。相比之下，固体分子的迁移受到限制，仅能在相对固定的位置振动或转动。在外力的作用下，流体和固体表现出不同的行为特征。固体有抗拉强度，流体(除粘弹性流体之外的)却没有抗拉强度。流体无固定形状，它们的形状随盛装容器的形状的改变而改变，流体仅在容器中能承受压力。固体在弹性极限范围内能承受剪切应力，而流体只要有剪切作用存在，将立即产生形变。固体间摩擦力取决于其接触面的压力；而流体摩擦力与施加的压力无关。固体在静止状态下仍存在摩擦力，而流体在静止状态下不存在剪切应力。流体是各向同性的，与大多数固体相比

3、。流体运动与受力相关特性。流体定义：被认为是在外力作用下能产生连续变形的各向同性的物质。流体运动的特征形式是流体流动，此流动可用三维欧几里得空间的连续变换来表征。4《流体力学》汪志明教授§1流体力学的基本概念，其分子有效直径的数量级为液体的分子间距和分子有效直径差不多是相等的，当夜体受压时，由于分子间距稍有缩小，就会表现出强大的分子斥力来抵抗外力。也就是说，液体分子间距很难缩小，通常把液体称为不可压缩流体。另一方面，由于分子引力的作用，液体有力求自身表面面积收缩到最小的特性，所以在大容器里只能占据一定的体积，而在上面形成自由的分界面。液体表面存在表面张力。一般说来，气体分子间距较大，分子间引

4、力很小。分子间距比分子有效直径大得多。只有当气体分子间距缩小很多时，才会出现分子斥力，故气体可压缩。又因为气体分子间距离很大，分子间引力很小，这就使得气体即没有一定的形态，也没有一定的体积。因此一定量气体进入较大容器内，由于分子不断的运动，结果使气体均匀充满整个容器，而不会形成自由液面。气体没有表现张力行为。液体与气体差别5《流体力学》汪志明教授第一章流体的流动性质§1流体力学的基本概念§2流体的连续介质假设§3状态方程§4传导系数§5表面张力与毛细现象6《流体力学》汪志明教授§2流体的连续介质假设虽然流体的真实结构是由分子构成，分子间有一定的孔隙，但流体力学研究的并不是个别分子微观的运动，

5、而是研究大量分子组成的宏观流体在外力的作用下所引起的机械运动。因此在流体力学中引入连续介质假设：即认为流体质点是微观上充分大，宏观上充分小的流体微团，它完全充满所占空间，没有孔隙存在。这就摆脱了复杂的分子运动，而着眼于宏观机械运动。7《流体力学》汪志明教授第一章流体的流动性质§1流体力学的基本概念§2流体的连续介质假设§3状态方程§4传导系数§5表面张力与毛细现象8《流体力学》汪志明教授§4状态方程状态方程定压热膨胀系数等温压缩系数等容压力系数任意温度下的密度9《流体力学》汪志明教授§4状态方程图1.5-1.6图1.710《流体力学》汪志明教授§4状态方程内能和焓：不可压缩流体、理想气体11

6、《流体力学》汪志明教授第一章流体的流动性质§1流体力学的基本概念§2流体的连续介质假设§3流体的性质及其分类§4状态方程§5传导系数§6表面张力与毛细现象12《流体力学》汪志明教授§5传导系数在机械作用情况下，应力为动量的传导量。对于一维流体运动，剪切应力为——剪切应力，单位时间穿过单位面积的动量流率，——为速度梯度工程单位：泊／Ｐ——为动力粘性系数，国际单位厘泊／mＰ许多水动力学方程中，我们常用到粘度与密度的比值——运动粘度国际单位工程单位：斯、厘斯13《流体力学》汪志明教授§5传导系数动力粘度是流体的特征属性，其是温度、压力和剪切速率的函数。最简单的情况是，动力粘度仅是温度的函数。对等温

7、流体，粘度为常数。如果流体的粘度与剪切速率无关，称此流体为牛顿流体。在定压条件下，所有牛顿流体的粘度均随温度的升高而减小；而气体的粘度刚好相反，纯液体的粘度在很大程度上取决于温度，而对压力变化不敏感。在极高的压力下（～100Mpa），液体的粘度随压力的增加而显著增加。低压条件下气体的粘度可根据运动学理论计算。压力达到0.8－1Mpa以上时，压力的影响就比较明显了。动力粘度变化规律14《流体力学》汪志明教授在系