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1、磁性测量中ZFC和FC数据的获得与解释原理与逻辑2007年磁性测量讲座磁学国家重点实验室参考资料MagneticSusceptibilityofSuperconductorandOtherSpinSystemsEds.R.A.Hein,T.L.Francavilla,andD.H.LiebenberdPlenum,NewYork,1991Spinglasses:Experimentalfacts,theoreticalconcepts,andopenquestionsK.BinderandA.P.YoungReviewsofModernPhys
2、ics,1986,Vol.58,No.4,p.801-p.976ProbingmagneticphasesindifferentsystemsusinglinearandnonlinearsusceptibilityinFrontiersinMagneticMaterials,(Ed.A.V.Narlikar,Springer2005),p.43-p.69A.Banerjee,A.Bajpai,andSunilNair《铁磁材料手册（I）》第2章（中文版第50页～第129页）问题：如果样品的ZFC曲线与FC曲线不重合1.能否唯一确定其磁结构？2
3、.根据宏观磁性测量方法如何确定其磁结构？3.其它测量方法？内容&ZFC和FC的测量及其历史&物理机制?测量数据的分析?附录：公式的推导ZFC和FC的测量及其历史VZFC与FC的测量V研究历史概述ZFC与FC的测量•测量条件与过程：静态磁场M－T曲线ZFCFCzerofieldcoolingfieldcooling磁场H＝Hmeas测量条件温度T～T12降温H＝0H＝Hmeas升温测量测量过程升温H＝HmeasH＝Hmeas降温测量FCH＝HmeasZFC与FC的测量•测量结果：Ø完全相同无磁相互作用的样品，如顺磁体、抗磁体Ø基本相同具有长程磁相
4、互作用的各向同性样品TØ明显不同：“分叉”、“λ”形MfFC类自旋玻璃样品；ZFC超顺磁性样品；T发生各向异性变化的样品；MTc超导临界温度以下的II类超导体…FCTZFCM(χ)－T曲线尖峰与分叉现象的研究历史概述1890年～TM(pχ)FCZFCT分叉是尖峰导致的必然结果图像•几何尺度•能量状态与（弛豫）时间、（热、磁场）历史相关的亚稳现象•磁化过程外磁场、磁各向异性、磁相互作用的竞争一、大Fe块会分叉Hopkinson效应及其应用Ni和Fe的初始磁化率在接近T处出现尖峰C1890年，Hopkinson效应的发现（J.Hopkinson）P
5、roc.R.Soc.Lond.,48(1890),11956年，Hopkinson效应的解释（M.Kersten）Z.Angew.Phys.,7(1956)313,&8(1956)382&496尖峰对应磁各向异性→0的温度MSχ∝ini技术饱和磁化（永磁材料）！K一、大Fe块会分叉磁畴结构1907年，磁畴假说的提出（P.Weiss）J.Phys.,6(1907)6611907年～：磁畴假说的实验验证1919年，Barkhausen效应的发现（H.Barkhausen）Phys.Z.,20(1919)4011931年，Bitter粉纹法的发明（F
6、.Bitter）Phys.Rev.,38(1931)1903…1935年，磁畴结构的平均场理论预言（L.Landau&E.Lifshitz）Phys.Z.SowjetU.,8(1935)153二、小Fe块也分叉单畴颗粒1930年，磁畴临界尺寸的预言（J.Frenkel&J.Dorfman）Nature,126(1930)2741930年～：单畴临界尺寸的计算C.Kittel,Phys.Rev.,70(1946)965E.Kondorsky,DokladyAkad.NaukS.S.S.R.,82(1952)365E.H.Frei,S.Shtrik
7、man&D.Treves,Phys.Rev.,106(1957)446W.F.Brown,Jr.,J.Appl.Phys.,29(1958)470…二、小Fe块也分叉超顺磁性（SPM）颗粒1936年，Langevin模型（E.C.Stoner）Phil.Trans.Roy.Soc.(London),A235(1936)1651948年，Stoner－Wohlfarth模型（E.C.Stoner&E.P.Wohlfarth）Phil.Trans.Roy.Soc.(London),A240(1948)5991949年，磁矩Brown运动的提出（L.
8、Néel）Ann.Géophys.,82(1952)3651955年，术语超顺磁性的提出（C.P.Bean）圭臬J.Appl.Phys.,26(195
