资源描述：
《南极Vostok冰芯16万年以来同位素温度及CO_2浓度变化》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在行业资料-天天文库。
1、55,:,、33第卷第年期月冰川冻土24&65,!∀#∃%&∋(#)∗(∋+,#(−.∗/∋&0∗1#+%/#(#∗/7809!南极23;93<冰芯=万年以来同位素‘温度及+#>浓度变化高存海王树基−中囚科学院新疆地理研究所.,3提要通过对面极23;9<#6?≅冰芯氛分析取得了距今=万年以来陆地卜最完整的气候曲线。末次冰期始于距今,,万年存在两个温暖期冰盛期温度降低约℃。末次间冰期比个新世温度高。+#>,>℃大气与温度变化相似温暖时期+#浓度,,>,高个新世为=6ΑΑ≅Β末次间冰期为
2、ΧΑΑ≅Β‘冰期日∀+#低为Δ!一。,‘,ΑΑ≅Β‘又+#>!谱分析及多元统计分析表明候变化由太阳辐射变化引起的对相对弱的太阳辐射效应有增强作用。+#。关键词南极冰芯同位素温度大气冰期一间冰期,已得到了较完整、,海洋岩芯的广泛研究较精确的第四纪气候旋回曲线令人信服一一地证明了更新世冰期与地球轨道变化有关〕相反,大陆上古气候环境却缺乏深人研究,并且多半是一些定性研究。苏联南极考察队在23;93<站附近−南极东部.采集到一块,、,长!6?≅冰芯长度超过更新世最后一次冰期一间冰期气候旋回其时间向前延至、末次
3、冰期前期冰期−相当于伊利诺斯冰期.。通过实验分析,得到了一此重要的有关气候环境变化的参数。同位素氖−占0.首次同位素数据系列在!万年以前只有约ΧΕ的冰芯被分析,后在野外又进行了采样,,0.曲.。做了补充测量得到了整个冰芯连续的同位素氛佰线−图冰芯年代。是按(3ΦΓΗ;等人建立的二维冰层流动模式并考虑雪的累积速度随时间变化来确定的,‘“这次取得的乃0曲线与前人已作的占#曲线有明显的相似性是由连续的温暖与寒。对计算出来的同位素温度进行研究可为我们提供更丰富的环境信息。冷期组合而成5同位素温度变化,。。按=
4、ΕΙ℃递增率经海水同位素变化校正将占0曲线换算成温度曲线−图.尽竹当地温度、不同来源的同位素噪音及冰体介幕度变化可能影响由占0恢复的温度的正确,,本?月ϑ日改回文少??年=月Δ日收到年该文为作者编Γ圣卷=!冰川冻土Δ!一ΔΔ!袋自弋一Δ=!一Δ?!ϑ!!!!!ϑ!!!!!深度−≅.图Β3;93<冰芯同位素氖必0.随深度变化及划分的阶段和年代)08Η98Φ4Η≅83:98:9ΚΛΚ一:;9Μ8Ν9Ο4:9Ο823;93<Γ8883Φ8Π卫9Ο;ΗΘ88;;4Β8;9ΚΛ8;Κ:Μ
5、9ΚΛ8;83ΦΦ8;Ν3:ΜΓ:ΛΟ8939Ο8;8;9ΚΛ8;Κ℃Ρ℃Δ!=?卜Π8Π848;8;8毛548;Π84,。一!#−Ε.55’,ΣΚ年酩!ΤΝ.5图ΚΒΒ一5ϑ℃差值.Υ3;93<冰芯同位素温度−与3;93<地区现代地表温度ϑΡ5%+Υ由印度洋近极地44一!岩芯估计的夏季海面温度Θ5%+44’“一!.#变化曲线−可作冰层体积变化指标.5Κ5ΚΦΚ93:83983;93>;393898ΦΚΗΦ8Φ883Φ:Κ;ΚΦ8:883)2ΓΓΠΓ9Ο9Γ≅ςΟ2<Ν8≅Α9ΜΓ℃Μ
6、ΓςΘςΦ≅9Ο8≅3Μ8Φ:;ΗΦςΗ88一98≅Ν8ΦΚ9ΗΦ8ΒΚ4Η8二Ρ2ΚΦΓΚ9Γ3:ΠΓ9Ο9Γ≅83ς8;9Γ≅Κ98Μ;Η≅≅8Φ;8Κ一;ΗΦςΚ8Θ98≅8ΦΚ9ΗΦ83;Η3ΚΦ:Κ:388Κ:83Φ8二8ΩΚΦΚ9Γ3::?Φ883Φ3ΑςΦ≅ΡΑ4,ΜΓ%Θ44一!ΒΓ;占!Μς%+44一!6>Β3;93<+!浓度变化期高存海等南极冰芯=万年以来同位素温度及=性,但在南极东部地区中段深冰芯中建立的这条古温度曲线是可信的,因为在南极东部地表年均温与雪中占0的浓度有
7、非常显著的线性相关关系Υ取观察到的同位素随温度递。。Η增率−=ΕΙ℃.与∀3Ξ84等人−?Δ.从一维同位素模型中得到的结论非常相符另,。’“外这个模型还显示出占#比咨0更易受到同位素动力分馏影响由于这种影响与温,,,因而’卜Ψ度无直接联系同时具有占0和占#数据时最好利用前一种数据作为温度变化。,℃左右,即冰盛期时23;93<指标由温度曲线可看出末次冰期温度变幅大致在地面温度低于现代地表均温−一ϑ5ϑ℃.℃,与其他学者单独由冰晶体随深度变化研究。,3Η得出的温度变化值−℃.基本吻合另外由此曲线推算出的积雪累
8、积速率与/Γ,。?ϑ.’8等人−由#Τ数据得出的累积速率基本一致也说明这条温度曲线是可信的>同位素温度曲线主要特征如下,即由一个时间持续,−4.末次冰消期明显地分成两个阶段!!年温度降低℃左右的寒冷期将其分成前后两个部分。−.末次冰期开始于距今万年左右,由三个温度特别低的寒冷期组成。这三个寒冷期Δ℃和=℃的温。由两个温度相对高出末次冰期冰盛期暖期相互隔开与冰盛期相比,末次冰期初始阶段的温度
