居里温度的测定

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1、钙钛矿锰氧化物居里温度的测定摘要：本文阐述了居里温度的物理意义及测量方法，测定了钙钛矿锰氧化物样品的居里温度。关键词：居里温度，钙钛矿锰氧化物引言1.磁性材料的自发磁化来自磁性电子间的交换作用。在磁性材料内部，交换作用总是力图使原子磁矩呈有序排列：平行取向或反平行取向。但是随着温度升高，原子热运动能量增大，逐步破坏磁性材料内部的原子磁矩的有序排列，当材料达到一定温度时，热运动能和交换作用能量相等，原子磁矩的有序排列不复存在，强磁性消失，材料呈现顺磁性，这时的温度就是居里温度。因此，居里温度是指铁磁性或亚铁磁性材料由铁磁性或亚铁磁性状态转变为顺磁性状态

2、的临界温度。但是，由于铁磁性或亚铁磁性材料的磁化率大于0，且数值很大，而顺磁性物质的磁化率只有10－5～10－3数量级，所以在转变点附近，材料磁性很弱，因此，在要求不太严格的情况下，常常把强磁性材料的磁化率强度随着温度的升高降为零的温度看成是居里温度。不同材料的居里温度是不同的。材料居里温度的高低反映了材料内部磁性原子之间的直接交换作用、超交换作用、双交换作用的强弱。因此，深入研究和测定材料的居里温度有着重要意义。2.居里温度的测量方法测量材料的居里温度可以采用许多方法。（1）通过测量材料的饱和磁化强度的温度依赖性得到Ms－T曲线，从而得到Ms降为零

3、时对应的居里温度。这种方法适用于那些可以用来在变温条件下直接测量样品饱和磁化强度的装置，例如磁天平、振动样品磁强计以及SQUID等。（2）通过测定样品材料在弱磁场下的初始磁导率的温度依赖性，利用霍普金森效应，确定居里温度。（3）通过测量其他磁学量（如磁致伸缩系数等）的温度依赖性求得居里温度。（4）通过测定一些非磁学量如比热、电阻温度系数、热电势等随温度的变化，随后根据这些非磁学量在居里温度附近的反常转折点来确定居里温度。3.钙钛矿锰氧化物钙钛矿锰氧化物指的是成分为RL-XAXMnO3(R是二价稀土金属离子，A为一价碱土金属离子)的一大类具有型钙钛矿结

4、构的锰氧化物。理想的ABO3型(为稀土或碱土金属离子，为离子)钙钛矿具有空间群为Pm3m的立方结构，如以稀土离子A作为立方晶格的顶点，则Mn离子和O离子分别处在体心和面心的位置，同时，Mn离子又位于六个氧离子组成的MnO6八面体的重心，如图1(a)所示。图1(b)则是以Mn离子为立方晶格顶点的结构图。一般，把稀土离子和碱土金属离子占据的晶位称为A位，而Mn离子占据的晶位称为B位。图1理想的ABO3钙钛矿结构这些钙钛矿锰氧化物的母本氧化物是LaMnO3，Mn离子为正二价，这是一种显示反铁磁性的绝缘体，呈理想的钙钛矿结构。早在20世纪50—60年代，人们

5、已经发现，如果用二价碱土金属离子(Sr、Ca、Pb等)部分取代三价稀土离子，Mn离子将处于Mn3+/Mn4+混合价状态，于是，通过Mn3+和Mn4+离子之间的双交换作用，在一定温度(Tp)以下,将同时出现绝缘体—金属转变和顺磁性—铁磁性转变。随着含Sr量的增加，锰氧化物LaI-XSrxMnO3的R—T曲线形状发生明显变化。影响EquationChapter260584Section1钙钛矿锰氧化物居里温度的因素很多，其中A位平均离子半径是一个重要因素。许多实验结果已经证实，Tc随着的增大而增大。实验原理图2示出了样品和测试线圈支架示意

6、图。测试线圈由匝数和形状相同的探测线圈组A和补偿线圈组B组成。样品和热电偶置于其中一个石英管A中，另一个线圈组是作为补偿线圈引入的，以消除变温过程中因线圈阻抗发生的变化而造成测试误差。由于两个线圈组的次级是反图2样品和测试线圈支架示意图串联相接的，因此其感生电动势是相互抵消的。在温度低于Tc时，位于探测线圈A中的钙钛矿样品呈铁磁性，而补偿线圈B中无样品，反串联的次级线圈感应输出信号强度正比于铁磁样品的磁化强度；当温度升到Tc以上时，探测线圈A中的钙钛矿样品呈顺磁性，和补偿线圈中空气的磁性相差无几，反串联的次级线圈感应输出信号强度几乎变为零。因此，在样

7、品温度升高时，在附近随着磁性的突然变化锁定放大器的输出信号强度应有一个比较陡峭的下降过程，由此可以测定居里温度。图3居里温度测量方框图测试系统如图3所示。通过测定1、1’两点间电动势的平均值，即可求出样品的磁化强度。对于线圈A有对于线圈B有根据法拉第电磁感应定律分别对线圈A和线圈B有其中A是次级螺线管的横截面积，则在1与1’两端的电势差为（3）所以（4）而在测量时会对1与1’两端的电压求平均，即因此对1与1`两端电压平均值的测量值，即可反映所测样品中磁化强度M的值。实验步骤（1）将上述样品室置于有温控装置的水槽中。（2）按图3连接好相应的线路，并设置

8、锁定放大器的参数：积分时间10ms，放大倍数P=10，A=6，模式为“模值”。（3）开启搅拌器，不断调节水槽