微波技术与天线 答案 第2章

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1、第二章2-1答：将微波元件等效为网络进行分析，就是用等效电路网络参数代替原微波元件对原系统的影响。它可将复杂的场分析变成简单易行的路分析，为复杂的微波系统提供一种简单便捷的分析工具。2-2答：波导等效为双线的等效条件是两者的传输功率相等，由于模式电压，电流不唯一，导致等效特性阻抗，等效输入阻抗也不唯一，而归一化阻抗仅由反射系数确定，反射系数是可唯一测量的微波参量。因而归一化阻抗也是唯一可确定的物理量。故引入归一化阻抗的概念。2-3答：归一化电压U与电流I和不归一电压U，电流I所表示的功率要相等，由此可得UI，的定义

2、为UU//Z，IIZ00UI，的量纲相同，均为W。故也称其为归一化功率波UU12102-4答：(a)由得[]AI10.02U2I20.021U1U2200I21200(b)由得[]AII1201UnU12n0(c)由1得[]AII1201/nn(d)由传输线方程已知终端条件的解双曲函数的形式，将j，Uz()UIz,()I代入得zl11zlUcoslUjZsinlI1202cosljZ0sinlsinl即[]A

3、IjUcoslIjsinlZ/cosl1220Z00j100当l/2时[]Aj0.010(e)将l代入(d)中解可得10[]A010j1/n00jn2-5解：(a)[]aj00njn/02n12jn1jn(1/)n2nn2211[]sjn(1/)n2jn(1/)njn21n222nn110jZ0jZZ/Z.001020102(b)[]A

4、jZ/0jZ/00Z/Z.01020201ZZ/00102[]a0/ZZ02012222ZZZZ2ZZ02010102010222222ZZZZZZZZ[]s0102010201020102222222()ZZZZ2ZZ(ZZ)010201020102010222222ZZZZZZ0102010201022-6解：(a)等效电路如图所示100jj101[]a

5、j1j0j1j2111UI()I112U1U2jI2jj22由得IjU2I11122UI()I212jj221/21/2jjj/2j/2即[]Z1/2j1/2jj/2j/2(b)等效电路如图所示101jj100[]aj101j1j0U12jIU120(j)(I)0j由得∴[]ZIjUU(jI)0j01221(c)等效电路如图所示100

6、jj101[]aj1j0j1j21jjUI()IUUJI11212222由得IjU2Ijj122UI()I21222jj/2/2∴[]Zjj/2/22-7证：由UZIZI①1111122UZIZI②2121222UI21将Z代入②得ZZZLL2212II222UIZ1212∴ZZZZin111211IIZZ1122L2-8证：由IYUYU①1111122IYUYU②2121222I2将

7、Y代入②得YYYUU/LL221212U2UY212即代入①有UYY122L2IUY1212YYYYin111211UUYY1122L2-9证：由互易时det[A]=1可得22(1xB)(2BxBA)112即Ax且xB20B012U1aU112aI122U22-10证：∵且ZLI1aU212aI222I2UaU/IaaZa1112212L1112∴ZinIaU/IaaZa1212222L21222-11解：设波节处的参考面为T则11eS

8、0.21111e将参照面T内移到Tl/4111min1∴SSej21j0.2由对称性可知Sj0.2S1111221122由无耗网络的性质可知SS1,/212111211∴SS26/50.981221j0.20.98∴[]S0.98j0.22-12解：插入相移argS21