广义电磁测深方法

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1、第２５卷第６期地球物理学进展Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．６２０１０年１２月（页码：２１３７～２１４３）ＰＲＯＧＲＥＳＳＩＮＧＥＯＰＨＹＳＩＣＳＤｅｃ．２０１０吴小平，柳建新．一种广义时间域电磁测深法———单脉冲电磁测深方法．地球物理学进展，２０１０，２５（６）：２１３７～２１４３，ＤＯＩ：１０．３９６９／ｊ．ｉｓｓｎ．１００４２９０３．２０１０．０６．０３４．ＷｕＸＰ，ＬｉｕＪＸ．Ａｇｅｎｅｒａｌｉｚｅｄｔｉｍｅｄｏｍａｉｎｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓｏｕｎｄｉｎｇ———Ｔｈｅδｆｕｎｃｔｉｏｎｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓｏｕｎｄｉｎｇ．犘狉狅犵狉犲狊狊犻狀犌犲狅

2、狆犺狔狊．（ｉｎＣｈｉｎｅｓｅ），２０１０，２５（６）：２１３７～２１４３，ＤＯＩ：１０．３９６９／ｊ．ｉｓｓｎ．１００４２９０３．２０１０．０６．０３４．一种广义时间域电磁测深法———单脉冲电磁测深方法吴小平１，２，柳建新１，２（１．中南大学地球科学与信息物理学院，长沙４１００８３；２．有色资源与地质灾害探查湖南省重点实验室，长沙４１００８３）摘要电磁测深方法可分为频率域测深和时间域测深两大类．时间域测深主要是在一次激励场结束后，观测二次涡流场．对于频率域电磁测深方法，研究问题时仅考虑边界条件即可，但对时间域方法，不但要考虑边界条件，还要考虑初始条件，所以时间域的

3、研究往往比频率域的研究要复杂得多．在以往的时间域方法中，通常使用阶跃波作为激励源，这主要是由于阶跃波激励完成后，有充裕的时间间隙可以观测感应二次场．但由于阶跃波的时间域电磁响应的复杂性，往往采用分时段（分区间）的处理方式，分为远区（早期）、近区（晚期）、过渡区（过渡期）等方式．本文介绍一种利用δ单脉冲函数的激励源的时间域电磁响应实现电磁测深的方式．它不需要将时间域分成多个区段，且可以借助任何的第三方激励源来进行激励．观测电磁响应也不需要在激励结束后进行．关键词δ单脉冲，电磁测深，反卷积，视电阻率，激励源ＤＯＩ：１０．３９６９／ｊ．ｉｓｓｎ．１００４２９０３．２０１０

4、．０６．０３４中图分类号Ｐ６３１文献标识码Ａ犃犵犲狀犲狉犪犾犻狕犲犱狋犻犿犲犱狅犿犪犻狀犲犾犲犮狋狉狅犿犪犵狀犲狋犻犮狊狅狌狀犱犻狀犵———犜犺犲δ犳狌狀犮狋犻狅狀犲犾犲犮狋狉狅犿犪犵狀犲狋犻犮狊狅狌狀犱犻狀犵１，２，ＬＩＵＪｉａｎｘｉｎ１，２ＷＵＸｉａｏｐｉｎｇ（１．犛犮犺狅狅犾狅犳犌犲狅狊犮犻犲狀犮犲狊犪狀犱犐狀犳狅犘犺狔狊犻犮狊，犆犲狀狋狉犪犾犛狅狌狋犺犝狀犻狏犲狉狊犻狋狔，犆犺犪狀犵狊犺犪４１００８３，犆犺犻狀犪；２．犓犲狔犔犪犫狅狉犪狋狅狉狔狅犳犖狅狀犳犲狉狉狅狌狊犚犲狊狅狌狉犮犲狊犪狀犱犌犲狅犾狅犵犻犮犪犾犎犪狕犪狉犱犇犲狋犲犮狋犻狅狀，犆犺犪狀

5、犵狊犺犪４１００８３，犆犺犻狀犪犃犫狊狋狉犪犮狋Ｗｅｏｆｔｅｎｄｉｖｉｄｅｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓｏｕｎｄｉｎｇｍｅｔｈｏｄｓｔｏｆｒｅｑｕｅｎｃｙｄｏｍａｉｎａｎｄｔｉｍｅｄｏｍａｉｎ．Ｔｉｍｅｄｏｍａｉｎｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓｏｕｎｄｉｎｇｍｅｔｈｏｄｓｕｒｖｅｙｓｔｈｅｓｅｃｏｎｄｆｉｅｌｄａｆｔｅｒｔｈｅｆｉｒｓｔｆｉｅｌｄｈａｖｉｎｇｇｏｎｅ．Ｗｅｊｕｓｔｎｅｅｄｔｏｃｏｎｓｉｄｅｒｔｈｅｂｏｕｎｄａｒｙｃｏｎｄｉｔｉｏｎｆｏｒｔｈｅｆｒｅｑｕｅｎｃｙｄｏｍａｉｎｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓｏｕｎｄｉｎｇ．Ｂｕｔｆｏｒｔｈｅｔｉｍ

6、ｅｄｏｍａｉｎｍｅｔｈｏｄ，ｗｅｓｈｏｕｌｄｃｏｎｓｉｄｅｒｔｈｅｏｒｉｇｉｎａｌｃｏｎｄｉｔｉｏｎｅｘｃｅｐｔｔｈｅｂｏｕｎｄａｒｙｃｏｎｄｉｔｉｏｎ．Ｓｏｉｔｉｓｍｏｒｅｃｏｍｐｌｅｘｆｏｒｔｈｅｓｔｕｄｙｉｎｔｈｅｔｉｍｅｄｏｍａｉｎｔｈａｎｔｈａｔｉｎｔｈｅｆｒｅｑｕｅｎｃｙｄｏｍａｉｎ．Ｉｎｇｅｎｅｒａｌ，ｗｅｕｓｅｔｈｅｓｔｅｐｗａｖｅａｓｔｈｅａｃｔｉｖｅｓｏｕｒｃｅｂｅｃａｕｓｅｏｆｔｈｅｅｎｏｕｇｈｔｉｍｅｉｎｔｅｒｖａｌｏｆｓｕｒｖｅｙｉｎｇｔｈｅｓｅｃｏｎｄｆｉｅｌｄ．Ｗｅｏｆｔｅｎｓｐｌｉｔｔｈｅｔｉｍｅｉｎｔｏｅａｒｌｙｐａｒｔ，ｔｒａｎｓｉ

7、ｔｉｏｎｐａｒｔａｎｄｌａｔｅｐａｒｔ．Ａｎｄｔｈｅｐｒｏｂｌｅｍｓａｒｅｒｅｓｏｌｖｅｄｓｅｐａｒａｔｅｌｙｂｅｃａｕｓｅｏｆｔｈｅｃｏｍｐｌｅｘｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｒｅｓｐｏｎｓｅｏｆｔｈｅｓｔｅｐｗａｖｅａｃｔｉｖｅｓｏｕｒｃｅ．Ｗｅｉｎｔｒｏｄｕｃｅａｎｅｗｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓｏｕｎｄｉｎｇｍｅｔｈｏｄｂｙｕｓｉｎｇδｆｕｎｃｔｉｏｎａｃｔｉｖｅｓｏｕｒｃｅｉｎｔｈｉｓｐａｐｅｒ．Ｗｅｄｏｎ＇ｔｎｅｅｄｔｏｓｐｌｉｔｔｈｅｔｉｍｅｔｏｓｏｍｅｓｅｇｍｅｎｔｓ．Ａｎｄｗｅｃａｎｕｓｅｔｈｅｔｈｉｒｄｐａｒｔａｃｔｉｖｅｓｏ