拉曼光纤激光放大器简介

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1、拉曼光纤激光放大器简介一、引言光纤激光放大器根据增益介质的不同可分为两类：一类采用活性介质，如半导体材料和掺稀土元素（Nd，Sm，Ho，Er，Pr，Tm和Yb等）的光纤，利用受激辐射机制实现光的直接放大，如半导体激光放大器（SOA）和掺杂光纤放大器；另一类基于光纤的非线性效应实现光的放大，典型的为拉曼光纤激光放大器和布里渊光纤激光放大器。目前技术上较为成熟的掺铒光纤放大器（EDFA）取代传统的光-电-光中继方式，实现了一根光纤中多路光信号的同时放大，大大降低了光中继的成本；同时可与传输光纤实现良好的耦合，具有高增益低噪

2、声等优点。因此成功地应用于波分复用(WDM)光通信系统，极大地增加了光纤中可传输的信息的容量和传输距离。然而，EDFA尚存在诸多不足制处：首先是对于有效利用单模光纤低损耗区的巨大带宽资源而言，明显存在着工作波段和带宽的局限性。其次是自发辐射噪声的影响，尤其是当系统级联时，自发辐射噪声的影响会大大降低系统接收机端的信噪比。另外是EDFA的带宽总是有限的，全波段的EDFA带宽最多也就在80~100nm。并且EDFA作为一种有源器件对于光网络和系统的建设和维护来说其费用都会非常高。随着计算机网络及其它新的数据传输业务的迅猛发

3、展，长距离光纤传输系统对通信容量和系统扩展的需求日益膨胀。如何提高光纤传输系统容量、增加无电再生中继的传输距离，已经成为光纤通信领域研究的热点。因此，拉曼光纤放大器逐渐引起人们的重视，在2001年的OFC上不乏有关拉曼光纤放大器的报导。展会上推出关于拉曼光纤放大器的厂商也逐渐多了起来，拉曼光纤激光器也逐渐成为光通信领域中的新的热点。虽然拉曼光纤激光器距离真正商用化还有一段距离，尤其是在国内，但适时推出拉曼光纤放大器不乏成为公司技术实力的一个象征。二、发展历史拉曼光纤放大器的原理是基于光纤中的非线性效应：受激拉曼散射（S

4、RS）。拉曼现象早在1928年就被ChandrasekharaRaman爵士所发现。目前对SRS效应的研究已形成一套比较完整的理论体系。在早期单模光纤中首先测得了石英光纤中的拉曼增益系数，其增益谱的典型特征是具有较宽的带宽，可在很宽的范围内获的拉曼增益。对于一定的拉曼增益，输出端的拉曼散射光强与泵浦光功率和光纤长度成正比，与光纤芯径成反比。对于光纤中的拉曼效应进一步研究发现，泵浦光与斯托克斯色散光的偏振方向对拉曼过程影响很大，当使用长光纤时，由于泵浦光与斯托克斯光无法实现同方向偏振方向传输，将使拉曼阈值成倍地上升。拉曼

5、光纤放大器在观察到SRS效应后不久就有所考虑，在80年代末至90年代直至现在逐渐引起人们的广泛关注。1972年Stolen等首先在拉曼光纤放大器的实验中发现了拉曼增益，初期的研究主要侧重于研制拉曼光纤激光器。80年代在光纤通信应用的推动下开始研究拉曼光纤放大器。1981年Tkeda采用1.017μm的泵浦光放大1.064μm的信号光，经1.3km单模光纤放大获得了30dB小信号增益。1983年Desurvire等用2.4km的单模光纤放大1.24μm的光信号，获得45dB的小信号增益。1986年Olsson用拉曼光纤放

6、大器作为光纤通信系统接收机的前置放大器。1987年Edagawa研究了拉曼光纤放大器的宽带多信道放大特性。1989年Mollenauer采用41.7km的光纤环和1.46μm的色心激光器泵源，利用拉曼增益放大脉宽55ps、波长1.56μm的孤子脉冲稳定传输了6000km。1995年Grubb等实现了4×10G/sWDM多通道放大。1996年Stentz等研制成1.3μm拉曼光纤放大器。1997年Masuda等研制成EDFA与拉曼光纤放大器混和结构的宽带放大器。1999年拉曼光纤放大器成功的应用于DWDM系统，Bell实

7、验室演示了拉曼放大结合EDFA的1.6Tbit/s400km的传输系统。拉曼光纤放大器其固有的全波段可放大特性和可利用传输光纤做在线放大的优点使其进一步收到广泛关注，今后会逐渐在光放大器家族占据重要地位！三、拉曼光纤放大器的基本原理、特点和应用在许多非线性光学介质中，高能量（波长较短）的泵浦光散射，将一小部分入射功率转移到另一频率下移的光束，频率下移量由介质的振动模式决定，此过程称为拉曼效应。量子力学描述为入射光波的一个光子被一个分子散射成为另一个低频光子，同时分子完成振动态之间的跃迁，入射光作为泵浦光产生称为斯托克斯

8、波的频移光。研究发现，石英光纤具有很宽的受激拉曼散射（SRS）增益谱，并在13THz附近有一较宽的主峰。如果一个弱信号与一强泵浦光波同时在光纤中传输，并使弱信号波长置于泵浦光的拉曼增益带宽内，弱信号光即可得到放大，这种基于受激拉曼散射机制的光放大器即称为拉曼光纤放大器。拉曼光纤放大器有三个突出的特点：a、其增益波长由泵浦光波长决定