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1、磁路知识连载来永磁磁路基础一,、田一、的导体时在由永磁体铁芯及气隙组永磁磁路的处理成的微小幅度的闭合磁路中下式成立永磁磁路‘一切‘手所谓磁路,通常系指在磁场空间中磁,,。这里是沿着磁路的磁场强度通闭合的通路而实际的磁路可以由铁磁。、是磁路的微小长度这意味着跨越整个性材料做成的铁芯设置在磁路中的空间、磁路的磁势分别外加于磁体铁芯及气隙通路即气隙以及产生磁场的励磁部分构。,。部分因而上式也可改写如下成作为磁场源的励磁部分一般是利用电,,‘二‘‘。,一磁作用而制作的电磁铁但也有利用永磁。体作为磁场源的象
2、这样具有永磁体励磁项是加在磁体上的磁势,第第项的磁路就是永磁磁路,可把永磁磁路设想。。是有关磁体以外外部磁路的磁势因为铁成如图所示的结构芯及气隙部分有一定的磁势,所以加在磁。体上的磁势或磁化场比总磁势要低假如,加到磁体上的磁势足以将磁体饱和磁化磁体的磁状态就处于图中平面上饱。和磁化曲线的点位置这是永磁体被。,饱和磁化的状态为了利用磁体作为先,。决条件必须首先进行磁化或者充磁磁化,,后去掉电流磁势才能成为永磁磁。,,路在这种场合安培环路定理即下式成立,,‘‘一或者图永磁磁路根据电磁学原理,在磁路中安培环路、
3、‘。,‘,。定理成立即电流流过交链线圈匝数为一各种类型,,、的水磁柯料应月排益广泛磁路设计时永磁材料能否被合理使用至关重要有不少卖者曾建议才冈刊介这方而的内容。为了普及水磁磁路知识,帮助读者了解永磁磁,,足肋勺一般原理进行正确的磁路没计木刊将从年弟,,二期开始连续刊载由上海科技大学林其壬同志翻译经本编辑部刘增民同志校对的《永磁磁一路从础》,此文系日木综合电’出版社于年月日出版的《永久磁石磁找间路必没计之应用》一比的第令。预计分六次载完。正封也音竹是否连载将视情祝而定。一万一,磁导在磁之比等于外磁路磁
4、阻的倒数沁礼体单位横截面积和它的长度上的换算值即产凡乡。。等于磁导系数在外磁路上磁能存储部分,它通。阳俐送是气隙过铁芯供给的必需的磁通,但在一般的磁路中通常气隙内到处会产生,,漏磁除有效磁通外还一定存在漏磁户矛一,因此,磁。通通密度分布不均匀若把磁图永磁体的工作状态通通路分成通过有效磁通的主磁路和通过这是永磁磁路的基本方程式。要上式,,漏磁通的漏磁路再将其磁导分别用尸永,成立磁体的励磁场必须是负值磁体,,和尸表示则这两个磁路可以认为是构,处于被退磁场磁化的状态其磁状态在,成并联回路于是外磁路的整个磁导就变曲线的第二象限,即在退磁曲。线上
5、,,,。成为尸十尸用磁导系数表示就是尸铁芯及气隙需要的第二项磁势或者在那里十尸,前面的式可用下式表示的磁势降一般用下式表示,、,,,,,。。一了二。「二·一二,,二、劝一岑井井尸十‘尸尸十‘尸、’‘“一岑二、一“一“一“一‘“一一,二一,一知网因此,,或者一习△咖△磁体被均匀磁化时其磁通密,度及退磁场是一定的但磁体处于均匀磁,,在这里是的磁通密度拼是磁导,化的状态较少见必须看成从磁体表面或,,,率是横截面积功或△功是磁通。。表。,者侧面有磁通漏掉
6、如用尸示磁体表或△是磁阻因此上式可看作是外,。面漏磁磁路空间的整个磁导其等效漏磁磁路的整个磁通和整个磁阻的积如果把。。,导根据经验可以表示为占尸于是前面,整个外部磁通用功表示把对应于它的磁的式可表示成表示,阻用而且磁体内的磁通密度均匀,,、。、因而退磁场也如此,则下式成立一致·‘少一万一刃万气“一十厂十厂泌夕几功一。或者功一一尸,二,,,。在这里是磁体的长度是磁这里占取上式是年二,,,体的磁势尸是外磁路的磁导尸由导出的被称作为比率方程,【”。式是在永
7、磁磁路中成立的基本方程式。灭、,磁体表面间的等效磁导能用省尸表示是另外,因为外磁路的整个磁通等于磁建立在关于旋转椭球磁体表面漏磁理论基,。铁内的磁通若磁体的磁通密度用表础上的,。,示其横截面积用注表示则下式成立图给出了一个均匀磁化的旋转椭球,,·十妊。磁体其磁路没有铁芯部分磁体内的磁几一。或者。通是全部从表面发散到空气中的漏磁通二。,用和‘二一一印一取磁体的中心轴作座标轴表示一一二一二月,其长半轴和短半轴磁铁截面形状的方程,,也就是说磁体的磁通密度和退磁场式可由下式给出一吕,,一十一‘际磁体表面等效漏
8、磁导根携经验取睿尸杀不。并可推断占二一,如磁体的磁通密度用表示则磁体,在比率方程式中由磁体表面发出的,·。表面任一点二
