流体流量压强测量

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1、D3流体测量D3.1引言本章介绍本教程涉及的主要流动参数，如流体粘度、压强、流速和流量等的测量方法及流场显示技术，并以介绍测量方法的原理和功能为主。流体测量中用到的流体力学原理是流体力学基础理论的重要应用之一，只有在搞清基本原理的基础上才能正确掌握流体测量方法，认识每种方法的优点和局限性。同时也介绍流体测量的新技术和新进展，以拓宽视野。学习本章内容应同流体力学实验课结合起来进行。D3.1.1流体粘度测量1、毛细管粘度计毛细管粘度计是根据圆管层流的泊肃叶定律设计的。图D3.1.1是一种毛细管粘度计的结构示意图。当被测流体定常地流过毛细管时，流量Q与两端压差Δp、管径R、毛细管长度l及

2、流体粘度μ有关，在确定的毛细管上测量一定压差作用下的流量，即可计算流体粘度μ：（C3.4.11）对非牛顿流体，用毛细管粘度计测得的是表观粘度μa。毛细管粘度计结构简单，价格低，常用于测定较高切变率（>102s–1）下的粘度。缺点是试测费时间，不易清洗，由于管截面上切变率分布不均匀、试样液面表面张力及管径突然变化对结果可造成误差。主要适用于牛顿流体。有的毛细管粘度计采用平板狭缝式。图3.1.1图3.1.22、落球粘度计刚性圆球在粘性流体中匀速运动时阻力可用斯托克斯公式计算，相应的粘度为（D3.1.1）上式中d为圆球直径，W为圆球重量，V为运动速度。落球粘度计就是根据此原理设计的，方法

3、简单易行，但精度较低，一般用于粘度较大的流体(图3.1.2)。3、同轴圆筒粘度计同轴圆筒粘度计属于旋转式粘度计，结构如图D3.1.3所示，主要由两个同轴的圆柱筒组成，筒间隙内充满被测液体。当外圆筒以一定角速度旋转时，间隙内液体作纯剪切的库埃塔流动，因此同轴圆筒粘度计又称库埃塔粘度计。测量外圆筒的旋转角速度ω及内圆筒的偏转力矩M可计算液体的粘度（或表观粘度）及其他参数。对牛顿流体，ω-M曲线是通过原点的斜直线，由其斜率M/ω计算粘度（D3.1.2）式中a、b、h分别为内外圆筒半径和液柱高。对非牛顿流体测得的是表观粘度μa，并可根据测得的流动曲线计算非牛顿流体的各种特征参数。圆筒粘度计

4、的主要缺点是圆筒间隙内的切变率分布不均匀，为减少测量非牛顿流体表观粘度的误差,间隙应尽量小。圆筒粘度计适用于各种粘度、各种切变率的牛顿粘度测量，容易校准，使用方便，得到广泛应用。图D3.1.3图D3.1.44.圆锥平板粘度计圆锥平板粘度计的构造如图D3.1.4所示，锥角很大的圆锥顶点与水平平板接触，圆锥轴与平板保持垂直，圆锥与平板间的小楔角内充满被测液体。当圆锥和平板中的一个以恒角速度旋转时，测量另一个受到的力矩M可计算被测液体的粘度（D3.1.3）式中为楔角，a为液体接触部分平板半径。对非牛顿流体，测得流动曲线后，可计算有关参数。圆锥平板粘度计除具有测量范围大，试样用量少、容易清

5、洗等优点外，最大的优点是楔角内被测液体中切变率处处相等，因此最适宜测量触变性流体的滞后环和应力衰减曲线。它的缺点是调整比圆筒粘度计困难，转速较高时惯性力、二次流和温度等因素可能引起误差。除了圆锥平板形式外还有圆锥—圆锥，环--环等形式的粘度计，原理相似。D3.2压强测量D3.2.1静止流体压强测量1.单管测压计当测量液体压强时，常直接将一根上端敞口的细管放到被测位置（如图D3.2.1中A点），细管即构成单管测压计。在B点压强的作用下，被测液体自由液面在细管中上升高度（h）称为测压管高度（D4.3.3）该位置的压强即为ρgh。当测量负压气体时，常将测压管倒置插入液体贮罐中，液体被吸入

6、细管内，液面上升高度为h，气体压强为-ρgh，如图D3.2.2所示。单管测压方法受种种条件限制，仅在少数情况下使用。图D3.2.1图D3.2.22.U形管测压计U形管内装有密度为ρm的液体，未测压时两支管中液面均受大气压作用,保持同一水平面。测压时，被测压强p作用于一支管液面上，两支管液面不再维持水平，如图D3.2.3示，在等压面1-1上p+ρgh1=ρmgΔhp=g(ρmΔh-ρh1)(D4.3.4)式中h1恒为正，Δh的符号当右支液面高于左支时为正，反之为负。当测量气体时，ρgh1可忽略不计。图D3.2.33.U形管差压计将U型管两端分别接入两个被测压强（p1、p2）时，构成一

7、差压计，可测量两压强之差值（p1-p2）。当测液体压差时用D3.2.4A形式，当测气体压差时用图D3.2.4B形式，均忽略气体重量。所测压差为Δp=p1-p2=ρmgΔh(D4.3.5)D3.2.4AD3.2.4B4.微压计当被测压强或压差很微小时，为提高测量精度应使用微压计。图D3.2.5倾斜式微压计原理如图D3.2.5所示,实际上是将U形管的一支加粗成一容器，另一支倾斜放置（倾斜角α），容器截面积（A1）比管截面积(A2)大得多，只要容器中液面略有变化（h1）便引