电路理论第六章-非线性电路

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1、第六章非线性电路非线性电路:元件性质（R的伏安特性、L的韦安特性、C的库伏特性）不再是线性关系，即参数不再是常量的元件称为非线性元件。含有非线性元件的电路称为非线性电路。第一节非线性元件一、电阻元件：VCR不符合欧姆定律的电阻元件。①流控型电阻（CCR）：电阻两端的电压是通过其电流的单值函数。VCR如图。②压控型电阻（VCR）：通过电阻的电流是其两端电压的单值函数。VCR如图。③单调型电阻：伏安曲线单调增或减。既是流控型又是压控型电阻。1）非线性电阻分类：2）非线性电阻的性质：①方向性：VCR曲线对应原点不对称时，电压（电流）方向改变时，其电流（电压）改变很多。称为单向性（unilater

2、al）。VCR曲线与方向无关，电阻两端子可互换。称为双向性(bilateral)。②静态电阻（staticresistance）在某一工作点的电压与电流的比值。③动态电阻（dynamicresistance）在某一工作状态，电压增量与电流增量之比的极限。例6-1二、电容元件：库伏特性不是通过原点的直线。①压控型电容（VCC）：电容上聚集的电荷是其两端电压的单值函数。②荷控型电容（QCC）：电容两端的电压是其上聚集的电荷的单值函数。③单调型电容：库伏曲线单调增或减。既是伏控型也是库控型电容。④静态电容（staticcapacitance）在某一工作点的电荷与电压的比值。⑤动态电容（dynam

3、iccapacitance）在某一工作状态，电荷增量与电压增量之比的极限。⑥非线性电容VCR：静态电容、动态电容的特性随着工作点的变化而变化。三、电感元件：韦安特性不是通过原点的直线。①流控型电感（CCL）：电感建立的磁链是其通过电流的单值函数。②磁控型电感（FCL）：电感通过电流是其建立的磁链的单值函数。③单调型电感：韦安曲线单调增或减。既是流控型也是磁控型电容。④静态电感（staticinductance）：在某一工作点的磁链与电流的比值。⑤动态电感（dynamicinductance）在某一工作状态，磁链增量与电流增量之比的极限。⑥非线性电感VCR：静态电感、动态电感的特性随着工作点

4、的变化而变化。第二节非线性电阻电路的分析一、非线性电阻的串并联基尔霍夫电压定律、电流定律对任何电路任意时刻都有约束，因此，非线性电阻电路的分析仍然建立在KCL、KVL的基础上。+u–i+u1–i1+u2–i21）非线性电阻的串联：①若两电阻同为流控性：②若两电阻不同为流控型用图解法：画出串接各电阻的VCR曲线，在同一电流下将电压相加。便得到等效电阻的伏安特性曲线。2）非线性电阻的并联：①若两电阻同为压控性：i2i1+u–+u2–+u1–②若两电阻不同为压控型用图解法：画出并接各电阻的VCR曲线，在同一电压下将电流相加。便得到等效电阻的伏安特性曲线。3）含有理想二极管（idealdiode）

5、的电路：对于既含有线性元件又含有非线性元件的混合电路按其串并联关系逐步进行。理想二极管加有正向电压时导通相当于短路（电压为零），加有反向电压时截止相当于开路（电流为零），常称其为开关元件。DDDD例：试绘出各电路的U~I关系曲线（D为理想二极管）。+U-IDR1E1DR2E2+U-IDUSR+-ID5VIU+U-ID15VIU5V15VIU0USE1IU0-E2二、非线性电阻电路的解析法如果电路中的非线性电阻VCR可用精确的函数表达式表示，则设出其电压、电流，列写电路方程（包括KCL、KVL及回路法、节点法方程），再补充非线性电阻VCR求解。例：求图示电路中的电流i解法一：回路法解法二：节

6、点法解法三：支路法解法四：戴维南定理：将非线性电阻以外的部分等效为有伴电压源，列出KVL方程，补充非线性电阻的VCR求解。上述求解结果为后面的静态工作点Q（UQ，IQ）的值三、非线性电阻电路的图解法1)曲线相交法：将其中一些非线性元件用串并联方法等效为一个非线性电阻元件，将其余不含非线性电阻的部分等效一个戴维南电路，画出这两部分电路的伏安曲线，它们的交点为电路的工作点（operatingpoint），或称为静态工作点Q（UQ，IQ）例：用图解法示求电路中的电流i+-2）DP图法和TC图法①DP图法:若某非线性一端口网络的端口伏安关系（也称为驱动点（drivepoint)特性曲线DP）确定，

7、则已知端口的激励波形，通过图解法可求得响应的波形。t②TC图法：输入与输出是不同端口的电压、电流，其关系曲线称为转移特性（transmissioncharacter）TC曲线。已知TC曲线和激励波形，通过图解法可求得响应的波形。见P186tt第三节分段线性化法用解析法分析非线性电阻电路，需要将元件的伏安关系用确切的函数表达式描述出来，这一方面比较困难，另一方面也难以求解。分段线性近似法（piecewiselinearap