孔口、管嘴和有压管流

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1、EngineeringFluidMechanics工程流体力学山东建筑大学目录第1章流体及其主要物理性质第2章流体静力学第3章流体动力学基础第4章流动阻力和水头损失第5章孔口、管嘴和有压管流第6章明渠恒定流动第五章孔口、管嘴出流及有压管流第一节薄壁孔口出流第二节管嘴出流第三节有压管道恒定流计算第四节有压管中的水击教学内容、重点及难点基本内容本章在定量分析沿程水头损失和局部水头损失的基础上，对工程实际中最常见的有压管道恒定流动和孔口、管嘴出流进行水力计算。重、难点水头损失的分析和确认HH011CAACdCvCv0第一节薄壁孔口出流液体从孔口以射流状态流出，流线不

2、能在孔口处急剧改变方向，而会在流出孔口后在孔口附近形成收缩断面，此断面可视为处在渐变流段中，其上压强均匀。c-c为收缩断面，收缩系数：——收缩断面面积——孔口断面面积pa对薄壁小孔口：ε=0.63~0.64孔口出流的分类——小孔口——大孔口HH011CAACdCvCv0pa射流断面上各点流速相等，水头相等射流断面上各点水头、压强、流速沿孔口高度变化(1)d/Hd为孔口直径或高度H为孔口形心以上水头高度孔口出流的分类自由出流：孔口水流直接进入空气，收缩断面压强为大气压强HH011CAACdCvCv0pa(2)出流条件淹没出流：孔口水流进入下游水体，孔口在下游水面

3、以下恒定出流：水箱的水面高度保持恒定(3)孔口水头变化非恒定出流：水箱的水面高度变化对0-0，c-c列能量方程其中设则——流速系数——流量系数其中1.薄壁小孔口自由出流HH0OOCAACdCvCv0其中则H0作用总水头孔口流速系数孔口流量系数流经孔口的局部阻力系数收缩断面突扩的局部阻力系数2.薄壁小孔口淹没出流对1-1，2-2列能量方程ab完全收缩非完全收缩无收缩边壁的整流作用会影响收缩系数，故有完全收缩与非完全收缩之分，收缩系数视孔口边缘与容器边壁距离与孔口尺寸之比的大小而定，大于3则可认为完全收缩。3.流量系数的影响因素流量系数μ局部阻力系数收缩系数雷诺数

4、边界条件第二节管嘴出流一.管嘴出流的水力现象(a)外管嘴内管嘴(b)(c)(d)外管嘴(a)直角型外管嘴(b)收缩型外管嘴(c)扩散型外管嘴(d)流线型外管嘴孔口周边接长度为3~4倍直径的短管，流体经短管流出二、管嘴恒定出流对1-1，2-2列能量方程忽略管嘴沿程损失，且令则管嘴出口速度其中ζn为管嘴的局部阻力系数，取0.5；则流量系数流速系数说明管嘴过流能力比孔口更强D3～4DvCvcC管嘴出流流量系数的加大可以从管嘴收缩断面处存在的真空来解释，由于收缩断面在管嘴内，压强要比孔口出流时的零压低，必然会提高吸出流量的能力管嘴过流能力比孔口强的原因对B-B，c-c

5、列能量方程取真空压强和真空高度值，得由而hw按突扩计算，得说明管嘴真空度可达作用水头的75％以代入则得所以得AABBccv2HH0AABBccv2HH0又三、管嘴真空度形成真空时作用水头不可能无穷大，因为当真空度达到一定时，其压强小于汽化压强，出现汽蚀破坏，而且会将空气从管嘴处吸入，破坏真空，而成为孔口出流。实验测得，当液流为水流，管嘴长度l=(3~4)d时，管嘴正常工作的最大真空度为7.0m，则作用水头说明圆柱形外管嘴正常工作条件是：l=(3~4)d[H0]≤9m实际流体恒定总流能量方程沿程损失局部损失第三节有压管道恒定流计算已能定量分析，原则上解决了恒定总

6、流能量方程中的粘性损失项。短管：长管：hf与hj均较大，不能忽略不计（hj＞5％hf）hf很大，不能忽略，而hj可忽略不计（hj≤5％hf）=H0=0==管系流量系数作用水头H一、短管的水力计算vOO1122H自由出流vOO112233Hh=H+h0===h作用水头H淹没出流vOO112233Hh=H+h0===用3-3断面作下游断面0h=出口水头损失按突扩计算vOO112233Hh管系流量系数淹没出流与自由出流相比，作用水头不同，管系流量系数相同，局部损失中不包含2-2断面出口损失。zz2112233l2l1要求确定计算已知【例】1离心泵管路系统

7、的水力计算流量Q，吸水管长L1，压水管长L2，管径d，提水高度z，各局部水头损失系数，沿程水头损失系数水泵最大真空度不超过6m水泵允许安装高度水泵扬程zz2112233l2l1Q，dv【解】水泵允许安装高度zz2112233l2l1水泵扬程=提水高度+全部水头损失作用水头全部用于支付沿程损失1122Hvv则二、长管的水力计算一、简单管路比阻单位流量通过单位长度管段产生的水头损失比阻S由谢才公式和曼宁公式对钢管和铸铁管对塑料管材阻力平方区过渡粗糙区【例】已知简单管路的l=2500m，H=30m，Q=250l/s，n=0.011。求管径d。【解】由得由谢才及曼宁公

8、式，得代入数据得d＝388mm介于标准