2、2>n3.neδ=2en2+=⎨λλ22⎪(2k+1)k=0,1,2,…暗纹δ2=n1⎩2223§12-3分振幅干涉——小节⎧kλk=1,2…oλ⎪①.劈尖干涉②.牛顿环oδ=2ne2+=⎨λ2⎪(2k+1)k=0,1,2,…⎩2RλRP95.1、(B)lln2n1reθΔe2nn1reP95.3、(B)n12rne=12Rl==Δeλ≈λll(2k−1)Rλsinθ2nn22sinθθ2k=1,2,…Δe2nθ2r=明纹半径kkRλΔeλλk=0,1,2"l==≈n2sinθ2nn22sinθθ2P95.4、疏、密暗纹半径34P95
3、.2、(D)λδ=2en2=+(2k1)2λλn=2en=12MgFne2λ⇒=en34nP95.5、125nmn1•nλ2δ=−+2senn222ini=kλ=λn2112⇒=en125m561AB面分成奇数个半波带，出现亮纹λAAC=asinϕ=3⋅2λλ2Aλ21A.2...CA1.aA2.φφx.PPBfAB面分成偶数个半波带，出现暗纹λAAC=asinϕ=4⋅2λA1A.2.A1....CA2A2.aA3.φφx.BPPf§12-7衍射光栅和光栅光谱结论：分成偶数半波带为暗纹。分成奇数半波带为明纹。一、衍射光栅1.光栅:广义
4、地说,任何具有空间周期性的衍射⎧±2kλ/2=±kλ(k=1,2,")暗纹⎪屏都可以叫做光栅.一般,光学仪器所使用的光栅asinφ=⎨±(2k+1)λ2(k=1,2,")明纹是由大量的等间距的平行狭缝组成的光学元件.⎪⎩0中央明纹透射光栅2.分类:正、负号表示衍射条纹对称分布于中央明纹的两侧。反射光栅刻划光栅对于任意衍射角，单缝不能分成整数个半波带，在屏幕上光强介于最明与最暗之间。3.光栅的制造方法有：复制光栅全息光栅122一、衍射光栅二、光栅透射场分布二、光栅透射场分布透射光栅光栅常数：d=a+b4.透射光栅常数:baλdbθaa为
5、透光部分SP0d=a+bb为不透光部分PθL1光源光栅L2幕光栅衍射是单缝衍射和多光束干涉的综合效果。1314二、光栅透射场分布二、光栅透射场分布1、各个狭缝自身都要产生衍射，这种衍射产生的条光栅显示出的条纹即是这两种作用的综合效果，纹分布与缝宽为a的单缝在屏上产生的衍射条纹分布（各狭缝的衍射及不同狭缝间干涉），习惯上称为光完全相同，且各条缝的衍射光经过透镜后在屏上的光栅的衍射条纹。sinθ强分布位置完全重合。−2−1012λsinθ()a−2−1012λ()a(a)(a)(b)2、不同狭缝间的光要产生干涉，对原衍射光强分布产生影响。
6、(c)λ(b))(−6−5−4−3−2−10123456dsinθ1516二、光栅透射场分布二、光栅透射场分布1.光栅方程——干涉效应1.光栅方程——干涉效应相邻缝两光线的光程差:dksinθ=()ab+sinθ=λ(k=0,±1,±2,⋅⋅⋅)明纹极大δ=dsinθ=(a+b)sinθ①入射光的波长λ一定,d越小,对于同级(k相同)明纹dsinθ=kλθ越大,说明条纹分得越开.或(k=0,±1,±2,⋅⋅⋅)明纹极大(a+b)sinθ=kλ②对于任意两相邻缝的光线沿同一衍射角到达屏幕的光程差相等,相位差也相等，各主极大位置:它决定了
7、光栅各主极大的位置，但与缝数无关。δdsinθkλΔϕ=2π=2π=2π=2kπλλλ③对于一给定光栅,光栅常数d一定,若入射光为复色光.除0级外,其余k≠0的各级将分开,λ越大,θ也越17大.形成光栅光谱.183二、光栅透射场分布二、光栅透射场分布2.谱线的缺级——衍射暗纹与干涉明纹合成结果为暗纹2.谱线的缺级——衍射暗纹与干涉明纹合成结果为暗纹asinθ=k′λ(1k=±±⋅⋅⋅,2,)衍射暗纹asinθ=k′λ若()a+bsinθ=kλ(k=0,±1,±2,⋅⋅⋅)干涉明纹dsinθ=kλsinθ−2−1012λ()ada+bk
8、=k′=k′(k′=1,2,")k级主极大缺级(a)aaab+例如，当=3a(b)k=±±±3,6,9...这些级发生缺级。(c)λ)(−6−5−4−3−2−10123456d1920sinθ二、光栅透射场分布二、光栅透
