电子自旋共振(射频)(340)

《电子自旋共振(射频)(340)》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在行业资料-天天文库。

1、中国石油大学近代物理实验实验报告成绩：班级：应用物理学09-2班姓名：王国强同组者：庄显丽教师：电子自旋共振（射频）一、基础知识原子中的电子在沿轨道运动的同时具有自旋，其自旋角动量为（7-2-1）其中S是电子自旋量子数，。电子的自旋角动量与自旋磁矩间的关系为（7-2-2）其中：为电子质量；，称为玻尔磁子；g为电子的朗德因子，具体表示为（7-2-3）J和L为原子的总角动量量子数和轨道角动量量子数，。对于单电子原子，原子的角动量和磁矩由单个电子决定；对于多电子原子，原子的角动量和磁矩由价电子决定。含有单电子或未偶电子的原子处于基态时，L=0，J=S=1/2，即原子的角动量

2、和磁矩等价于单个电子的自旋角动量和自旋磁矩。设为电子的旋磁比，则（7-2-4）电子自旋磁矩在外磁场B（z轴方向）的作用下，会发生进动，进动角频率ω为（7-2-5）由于电子的自旋角动量的空间取向是量子化的，在z方向上只能取（）m表示电子的磁量子数，由于S=1/2，所以m可取±1/2。电子的磁矩与外磁场B的相互作用能为（7-2-6）8相邻塞曼能级间的能量差为（7-2-7）如果在垂直于B的平面内加横向电磁波，并且横向电磁波的量子能量正好与△E相等时，即满足电子自旋共振条件时，则电子将吸收此旋转磁场的能量，实现能级间的跃迁，即发生电子自旋共振。B1可以在射频段由射频线圈产生，

3、也可以在微波段由谐振腔产生，由此对应两种实验方法，即射频段电子自旋共振和微波段电子自旋共振，以下分别进行介绍。【实验方法1—射频段电子自旋共振】1、实验装置及原理射频段的电子自旋共振实验装置及仪器如图7-2-1所示，为了实验方便，图7-2-2给出了DS—1型（中山大学）电子自旋共振仪控制面板和接线方式。从图中可以看到，外磁场B0由亥姆霍兹螺线管（稳恒磁场线圈）产生，稳恒磁场线圈与扫场线圈结合在一起。稳恒磁场线圈的轴线中心处垂直放置射频线圈，产生旋转磁场。图7-2-1射频段电子自旋共振实验装置框图8图7-2-2DS—1型电子自旋共振仪面板和接线图图7-2-3DPPH的结

4、构样品就放在射频线圈内。本实验用的样品是含有自由基的有机物DPPH，因为它有非常强的共振吸收，即使只有几毫特的磁场（对应的几十兆赫的射频波段），也能观察到明显的共振吸收信号，因此将它作为电子自旋共振实验的一种标准样品。其分子式为，结构式如图7-2-3所示。它的一个氮原子上有一个未成对的电子，构成有机自由基，实验表明，自由基的g值（公认的DPPH的g值为2.0038）十分接近自由电子的g值（2.0023）。稳恒磁场线圈轴线中心处的磁感应强度可以根据线圈中的电流I（通过磁场调节旋钮控制并由电流表检测）和线圈参数得到，公式为（7-2-8）其中，为真空磁导率；N、L和D分别为

5、线圈匝数、线圈长度和线圈直径。同核磁共振实验一样，为了提高信噪比，并获得稳定的共振信号，也要在稳恒磁场B0上加一个交变低频调制磁场（即扫描磁场，），其由扫场线圈产生，频率是50Hz，幅度可由扫场调节旋钮控制。这样，样品所在的实际磁场应为，这个周期变化的磁场将引起相应的进动角频率也周期性地变化。如果旋转磁场的角频率为ω，则当扫过ω所对应的共振磁场8时，就会发生共振。发生共振时，样品从旋转磁场中吸收能量，导致射频线圈品质因数的改变，从而形成共振信号，由检波器检测并输出给示波器显示。用内扫法在示波器上观察到的共振信号如图7-2-4所示，从中可以看出不同形状的共振信号与调制磁

6、场幅度及相位间的关系。很明显，图7-2-4（c）表示的共振信号是最有价值的，此时调制磁场，只要计算出B0，测量出共振角频率，就可以根据（7-2-7）式计算旋磁比γ和朗德因子g。图7-2-4射频段电子自旋共振信号（内扫法）图7-2-5共振信号的李萨如图形如果将调制信号也输出至示波器作为横扫描信号（移相法），则可以在示波器上观察到共振信号的李萨如图形，如图7-2-5所示。【数据记录及处理】1.调节电子自旋共振仪的频率调节旋钮，记录频率范围如下23.86494MHZ

7、293A3.测定DPPH样品的朗德因子g（内扫法）选择5个等间距的频率在不同的磁场方向，分别调节稳恒磁场线圈中电流大小得到数据如下表所示组数参数123458频率MHZ正电流A正24.0088324.5069425.0068925.5017926.008010.1760.1820.1860.1940.199频率MHZ反电流A反24.0090324.5075025.0070225.5018226.008190.1360.1420.1460.1490.152依据计算朗德g因子磁场正向时=1.364=1.346=1.344=1.314=1.306g平均值：其