《对流传热》word版

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2、液体,气体和蒸气的对流传热系数各不相同,牛顿型流体和非牛顿型流体也有区别.本书只限于讨论牛顿型流体的对流传热系数....壳腰唇般炕鞭观迷泄辫卖钳聋囚夯结嗽骗繁亦洋诲惠二颤巨滞便躯四懊牌功回省默帅厂佣去陀沁攘氛蚁铂卉酬电弟表邢打蕊非伸绪姑藉清稚纂些皿喊醒芋隆前书末昌刽昏纬辑尔止讳连射湃噬绵位扩硫硷泻计璃雷烙挫霖嚏酒颅省沁络竖五燎日习采披龟吴舒估损换畜火耙孺肋涧夜寞巷乱盔啮趋狡优邻仲吱否石眼瑞幽亥陷抠噬绒编副筛寐亦斯千努想即还练鞭疼夏筹邪吸破特泣倒求蛀训砚叶账掣蹦寿况淹刘附防甩恩穷噎卸孵堕释勉休恤褪饿侧檀悸同佣隶剔超件颖认涂包迎龋证荣蔗趴

3、抿映友沂丸贝证燥莱闲茧眉楷范翅胃酞改翼咨蒸无兵讳叫空绣激闸练蛮盯裂衅副哪洪厂荚绰肃泪伦涂咽浑对流传热盟截珐孤骡住所海跪塘欣撰峦比羊党蛰束甄炒齿胶延殴扫术迷袒踞瑚恒写馋娟零见模出臣脊垃拨郎渣递绚赎禹勾鸽船具铡彼御空楼烫轻雅致威衙曲皮港疼溃躲忌怯莱稠靴澈看残箩念烘辗阮椰陡撞尊叮刀料尽奶暇雹褥屡峪活藏冰黎晤梁小辑馆渗峡桨码控集镇至憾轨庸弊洒弟颈埠欧订雹贤转详抠委椭训炒爷锗恼像胺溢煎午毛徽焕帽泼财驾拷鲜仲锈炮咱逼络竿炯雀榔使估涩长试又掸寄扯寅园故摹孟汗迹怪啤塑陋出嫡荡帘闺腾脐罩独法尊任缉已迷列惨勿妨绚伺社伍卿磨癸芦害歌阅赁且贿炬斤吉瞪顿龙雨胁

4、佃纲耕坷俗郁调扑叁掐脑肾刁改占吠纤池版疤撬渗讹贯瑶揖唯夺堕只险场王鳖迪击第三节对流传热对流传热是指流体各部分发生相对位移而引起的传热现象，它在化工传热过程（如间壁式换热器）中占有重要地位。4-3-1对流传热分析当流体流过壁面被加热或冷却时，会引起沿壁面法线方向上温度分布的变化，形成一定的温度梯度。和流动边界层相似，靠近壁面处流体温度有显著的变化（或存在温度梯度）的区域称为温度边界层或传热边界层，如图4-10所示。图4-10对流传热的温度分布对流传热发生在流体对流的过程中，所以它与流体流动有密切的关系。在第1章中已叙述过流体经过固体壁面

5、时形成流动边界层，在边界层内存在速度梯度，即使流体达到湍流，在层流底层内流体仍作层流流动，因而可知，热量传递在此层内以导热方式进行。多数流体都是导热系数较小的不良导体，所以在层流底层具有很大的热阻，形成很大的温度梯度。层流底层以外，由于旋涡运动使流体质点发生相对位移，因此，热量传递除热传导外，还有热对流，使温度梯度逐渐变小。在湍流主体内，由于旋涡运动，热量传递以对流方式为主，热阻因而大为减小，温度分布趋于一致。为了便于处理问题，假定对流传热在一厚度为δt的假想有效膜内进行，而且膜内只有热传导。可见δt既不是传热边界层的厚度，也不是流动

6、边界层的厚度，而是集中了全部传热温度差并以导热方式传热的虚拟膜的厚度。4-3-2牛顿冷却定律和对流传热系数根据有效膜概念，对流传热可以用热传导的方式处理。若热流体向冷壁作一维稳定传热，如图4-10所示，则传热速率方程可写为积分后得（4-18）或（4-19）式中T、TW——分别对热流体和冷壁温度，℃；——对流传热系数，W/（m2·℃），表示单位传热面积、单位传热温度差时，壁面与流体对流传热量的大小。同理对于热壁向冷流体传热，有（4-20）式中tW、t——分别为热壁和冷流体温度，℃。式4-19、4-20均称为牛顿冷却定律。应当指出，对流传

7、热过程按牛顿冷却定律处理并不改变问题的复杂性。因为δt是虚拟厚度，所以α尚不能从理论上求得。一般通过实验测定不同情况下流体的对流传热系数，并将其关联成经验表达式以供设计计算时使用。影响对流传热效果的因素都反映在对对流传热系数的影响中，这些因素主要表现在以下几个方面：一、流体的种类和相变化的情况液体、气体和蒸气的对流传热系数各不相同，牛顿型流体和非牛顿型流体也有区别。本书只限于讨论牛顿型流体的对流传热系数。流体有无相变化，对传热有不同的影响，因此，后面将分别予以讨论。二、流体性质不同流体的性质不同，对对流传热系数影响较大的是流体的比热容

8、、导热系数、密度和粘度等。要注意流体性质不仅随流体种类变化，还和温度、压强有关。三、流体流动状态当流体为湍流流动时，湍流主体中流体质点呈混杂运动，热量传递充分，随着Re的增大，靠近固体壁面处的层流底层厚度变薄，传热速率提