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时间:2019-02-04
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1、实验15用落球法测定液体的粘滞系数在流体中,当相邻的两层流体之间的流速不同而产生相对运动时,流层之间会产生内摩擦力。流体所具有抵抗两层流体相对滑动速度或变形的性质称为粘性,它的大小用粘滞系数来表示。粘滞系数的大小依赖于流体物质的性质,并明显的随温度变化。液体的粘滞系数大小对其流动的阻力,流动过程功率的损耗以及传热和传质等都有很大的影响。因此,在石油化工,高分子研究,机械润滑,水利工程,航空工程,生物工程以及医学,物理学等领域,液体粘滞系数的测定都有重要意义。测定液体粘滞系数的方法有转筒法、毛细管法和落球法等,本实验采用落球法,
2、它适用于如蓖麻油、甘油、变压器油等粘度较大的液体。实验目的1.观察小球在液体中的运动情况,理解液体的粘滞阻力;2.学习用外延法实现理想条件的物理思想及方法;3.学习用落球法测定液体的粘滞系数。实验原理当小球在液体中下落时,受到三个力的作用:重力、浮力和运动的阻力。设小球的密度为,体积为V,待测液体的密度为,重力加速度为g,则重力Vg方向铅直向下,0fvg浮力Vg和粘滞阻力f铅直向上,如图1所示。00由于小球运动,粘附在小球表面的液体层以小球的速度运动,其余各层的速度逐渐减小,管壁处流层速度接近零。各流层因速度不同而产
3、生相对运动。粘滞阻力不是小球与液体间的摩擦,而是液体各层间的内摩擦引起的。根据斯托克斯定律,光滑均匀的小球在无限广延的液体中下落时,若速度v不大,在运动中不产生漩涡,那么小球受到的粘滞阻力为vgf6rv(1)图1小球受力式中是液体的粘滞系数,是小球半径,v是小球下落时的速度。根据小球受力,可以大致描绘出小球的运动情况:小球以零初速度进入液体开始下落,由于v比较小,f也比较小,VgVgf,小球做加速运动。随着小球下落速度v0的增大,阻力f也逐渐增大,小球加速度减小。当小球速度增大到某一v值时,小球所受0合外力为
4、零,于是小球就以v匀速下落。这时0V()g6v00用小球直径d来表示体积V。则有13d()g3dv006从而可得液体的粘滞系数为2()gd0(2)18v0式中v是小球在无限广延的均质液体中匀速下落的速度,称为收尾速度(也称终极速度)0。已知上式右边各值后,就可以求出液体的粘滞系数。式(2)是根据斯托克斯公式(1)导出的。该式成立的条件是液体均匀、静止且无限广延。在实验室条件下,小球不是在无限广延的液体中,而是在尺寸有限的圆筒中沿其轴线下落,由于器壁对小球运动的影响,小球在不同内径的圆筒中
5、下落的收尾速度不同。实验表明,小球在圆筒中下落的收尾速度v与在无限广延的流体中的收尾速度v有如下关系0dvv(1k)(3)0Dd式中D为圆筒的内径,k为修正系数。由上式可知,当D时,k0,则vv0D。实验中测得的收尾速度v比在无限广延的液体中的v小。在实验室条件下,测得收尾速0度v,用式(3)进行修正,就可以按式(2)求得液体粘滞系数了。修正系数k可以这样求出:选取几个不同内径的圆筒,注入待测液体,使各圆筒内液体高度H相同(H>>d)。用同一个小球,分别沿各圆筒中轴线由液面以零初速度下落。待d其达到匀速后,测量小球
6、通过相同距离S所用时间t1、t2、…,作t~图(如图2)。实验Ddd表明,t~图线是一条直线,将直线外延,在t轴上的截距t0即0(D)时,DDS小球通过距离S的时间。即在D时的收尾速度v。0t0d由t~关系有Ddtt(1k)0D此直线的斜率即修正系数k由SS1图2t与d/D的关系ttd0(1k)Dd可得式(3)vv(1k)0D在本实验室的条件下,k2.4液面高度H是有限值,也会对收尾速度有影响,可以进行类似的修正。不过通常Hd,本实验中略去对纵向限制的修正。考虑了液体受横向尺寸限制的修正后,液体的粘
7、滞系数为2()gd0(4)d18v(12.4)D式中v是实验中测得的收尾速度。实验仪器玻璃圆筒(内盛待测液体),游标卡尺、电子秒表、磁铁、小钢球。实验内容1.测圆筒内径D。用游标卡尺在6个不同部位测圆筒内径,将数据记入表1。2.测小球直径d。用游标卡尺测小钢球直径,在每个小球不同部位测4次,得该小球平均直径d,3个小球的编号与其平均直径切勿混淆。将数据记入表2。3.确定测量计时起点。如图3,测出圆筒位置A、B的高度差S,以及小球匀速通过ABS的时间,便可求得收尾速度v。但小球到达A处时是否已进入匀速状态是必须首先确
8、认AB的。可以在液体下h~10cm处选一个刻度作为A,在A下方另选一刻度作为B。用卡尺量出S。另用一个直径较大的小AB球(不必测其直径)自液面释放,记录其经过S的时间t。AB1将A下移到A,B下移到B,且SABSAB。用磁铁将小球吸出液体。再让该小球下落,测其经过S
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