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1、-激光全息照相实验者：马志洪，合作者：王宇炜（中山大学理工学院，光信息科学与技术专业2008级3班，学号08323067）2010年04月12日【实验目的】一、学习全息照相的基本原理和方法。二、了解全息照相的主要特点。三、学习观察全息照片的方法。【仪器设备】全息照相的整套装置（PHYWE）。【全息照相的特点】一、全息照相与普通照相无论在原理还是方法上都有本质的区别。（一）、普通照相是以几何光学为基础，利用透镜把物体成像于平面上记录各点的光强或振幅的分布，二维平面像上的点与三维物体各点之间的对应，所以不是完全逼真的。（二）、全息照相是与光的
2、干涉、衍射等物理光学的规律为基础，借助于参考光波记录物体波的振幅与相位的全部信息，在记录介质上得到的不是物体的像，而只有在高倍显微镜下才能观察得到的细密干涉条纹，称为全息图。二、与普通照相相比，全息照相还具有如下特点：（一）、全息照相在适当的照明下重建物光波与原来的物光波具有相同的深度和视差。（二）、把全息照片分成小块，其中每一块都可以再现整个图像。----（三）、全息照片可以用接触法复制，且无正负片之分，无论是原来还是复制的都再现被摄物体的正像。（四）、全息照片绕垂直轴线转，引起一个倒转的像，让全息照片绕水平轴线旋转，也产生一个倒转的像
3、，但让全息照片绕一个垂直与全息图平面的轴线转，则不引起像的倒转。（五）、在同一张底片上用连续曝光方法可以重叠几个影像，而每一张影像又不受其他影像的干扰而单独显现。【物理原理】全息照相采用相关光源的两步光学成像过程。第一步是记录介质上的全息图，第二步是在适当的照明下从全息图再现出物体通常的图像。激光器发出的光经分束器之后，一束照明物体成为景物光，另一束为参考光。两束光成一定角度，相互干涉记录全息图。一、全息照相记录信号如图1所示，（x1,y1,z1=-d）为物点所在的面，（x’2,y’2,z’2=0）为记录介质所在面，P（x1,y1,z1=
4、-d）为物点，R（xr,yr,zr=-d）在任意平面（xr,yr,zr）上，R点源与平面（x’2,y’2,0）的距离为Zr。Q（x’2,y’2,0）为记录介质平面上任一点，若物光与参考光相关，则介质上光强分布为I=a02+ro2+r*a+ra*（1）其中，a=a0exp(iφa)为光波复振幅，r=r0exp(iφa)为参考波的复振幅。图1计算φr—φa所要求的参数由于要尽量使参考光和物光独立在记录介质上的照度均匀，所以在全息图上a02和ro2变化比较慢。所以要注意相关项----其中(3)(4)(5)其中为光波从P进行到Q和由R进行到Q的光
5、程差。由图可见，当P点和Q点离z轴不太远，而且z1很大时，φa可以由1/z1一级近似求得（6）（7）可见干涉项产生的是明暗以(φr−φa）为变量按余弦规律变化的干涉条纹并被记录介质记录下来。2．波前重建假定记录全息图的干版经曝光、冲洗以后，把曝光时的入射光强线形变换为显影振幅的透射率，并假定曝光量的变化范围限于该种干版的t-E曲线的线形区内，则干版的透射率为即（8）式中，t0为未曝光部分的透射率，K为比例系数。对同一干版，t0和K都可认为是常数。分别为入射到干版的物光强和参考光强，它们在全息图面上接近均匀。因此对于点源的全息图，只有透过率
6、与成正比的空间变化干涉项，在照明后能产生衍射。假设在全息图形成后和再现前有可能把它放大或缩小，为此把全息图平面坐标再标记为，式中为线放大率。假设再现波长不必和形成波长相同，它们的比值由给出。再现波或照明波由一点光源发出，如图3所示。则全息图平面的衍射波复振幅与上述透射率的乘积为（9）（10）----(11)(12)为使全息图能产生点源物体的像，全息图上的再现波的位相和必须和球面波相当，在全息图上球面波位相分布的一级近似值可按式（6）写成(13)其中为全息图到像平面的距离，和代表像平面上像点的坐标。我们必须使和与有相同的形式。若再现波和原参
7、考光波完全一样时，式（9）变为(14)显然，式（14）右边第一项是按一定的比例重建的物光波，它离开全息片以后按照惠更斯——菲涅耳原理继续传播时，其行为与原物在原来位置发出的光波相同（仅仅是振幅按一定的比例改变，位相改变180°），因此在全息片后面的观察者对着这个衍射而产生的另一个一级衍射波，称为孪生波如果用参考光波r和共轭光波r*（所谓共轭光波是传播方向和原来光波完全相反的光波，是会聚于点源R(xr,yr,zr)的球面波）照射全息片，此时透过全息片的光波，干涉项可仿照式（1）写成(15)式中等号右边第二项与原来物光波的共轭光波成正比，由于
8、----是会聚于原来物点所在位置的光束，因此这一项所代表的衍射光束在原来物体所在的位置形成一个无畸变的实象，在上面的讨论中，利用公式(8)分析透过全息片的衍射光束时，实际上是把全息片当作二维的
