实验六 全息技术new

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1、实验六全息技术引言1948年,伽柏(D.Gabor)提出了一种新的照相技术,记录的不是物体的影像,而是物体上各点光的完全信息——振幅和相位,从而称之为全息技术。由于初期采用的同轴方法和条件上的困难,在最早的十多年间全息技术的发展非常缓慢。1960年激光问世以后,这一领域重新活跃起来。1962年,利思(E.N.Leith)等人利用激光做光源,并采用离轴方法,成功地进行了三维物体的记录和再现,为现代全息技术的发展开辟了新的途径。1971年,伽柏因全息技术的发明荣获了诺贝尔物理奖。现在,全息技术已成为一门很有前景的新学

2、科,在许多方面已获得实际应用,全息技术的产品也越来越多地走向市场,而且这种新技术仍以极大的魅力吸引着众多的科技工作者致力研究,不断涌现出新的成果。本实验的目的,在要让读者了解全息照相的基本原理和实验方法,通过摄制全息图引起读者对这一领域的兴趣和关注。实验目的1.了解激光全息照相的基本原理。2.学习拍摄静态全息照相的技术。3.了解再现全息物象的方法。实验原理全息技术,是一种二步成像的照相技术。如图3—2—1(a)所示,将物体O的光波波面记录在光敏材料H上,记录的结果称全息图,然后如图3—2—1(b)所示,按一定条件

3、用光照射这全息图,原先被记录的物体光波波面,就会在全息图H的右方再现出来。这时,H左面的物体以及物体至全息图之间的光波面并不存在,但是H右方的“再现”波面,却和物体在原位发出的完全相同,这就相当于在“物”的原位再现了完全相同的三维“像”。物体光波波面的记录⑴物体光波与参考光波的干涉如图3-2-1(a),物体O漫反射的光和参考光源R的光是相干光,它们在xy平面上的振幅分别为a0(x,y),ar(x,y),相位分布为ø0(x,y).ør(x,y),也就是,复振幅分布为A0=A0(x,y)=a0(x,y)exp[iø0

4、(x,y)].Ar=Ar(x,y)=ar(x,y)exp[iør(x,y)].叠加后的合振幅分布为A=A(x,y)=A0(x,y)+Ar(x,y),合振动的强度分布为I=I(x,y)=

5、A(x,y)

6、2=AA*,式中的*表示共轭复数,所以I(x,y)=A0A0*+ArAr*+A0*Ar+A0Ar*.(3—2--1)为了便于分析,这强度分布改写为I(x,y)=a02+ar2+2a0arcos(ø0-ør).(3—2--2)由式(3—2--2)各项看出:a02+ar2是xy平面上的平均光强。是“直流”项;2a0arc

7、os(ø0-ør)是随坐标变化的波动项,是信息项,它包含了O光和R光的振幅信息和位相信息,它使光强度在xy平面上按坐标周期性地变化,即形成干涉条纹。当点物和点参考源位于无限远,即物光和参考光为平行光时,干涉条纹最简单,xy平面上光强的空间频率(某一物理量在单位长度上的周期数叫做它的空间频率)是单一方向的单一值。设二平面波对称入射,波长为λ,夹角为θ,则xy平面上光强的空间频率N为N=[2sin(θ/2)]/λ.(3—2--3)当物体有一定大小时,干涉条纹非常复杂,它是一系列强度不同、空间频率不大小和方向也不同的干

8、涉条纹的叠加。从而构成一个空间频率谱,简称频谱。如果用光敏材料把上述光强分布线性地记录下来,这就记录了O光和R光的振幅和位相分布。(2)记录材料有多种记录介质,银盐乳胶干版仍是最常用的记录材料。负性干版的感光特性如图3-2-2所示。图中横坐标E是曝光量,纵坐标T是振幅透过率。曲线可以这样去测定:用一束强度恒定的光,按不同的时间,如1秒、2秒、4秒、、、、、、对干版不同的位置曝光,各相对曝光量E就是1、2、4、、、、、、干版经显、定影等处理后,再用一束强度稳定的光来测试透光情况,透过的光强可用光电池检测,通常光电流

9、和光强成正比,设与入射光强和透射光强对应的光电流为i0和I,则光强透过率为i/i0。如果干版只会改变透射光的强度而不会影响光的位相,由于光强和振幅的平方成正比,所以振幅透过率T=(i/i0)1/2。对原先曝光过的各个位置逐一测试后,就可以描出曲线。从曲线可以看出,在E不大的那一小段,可用方程T=T0+kE(3—2--4)近似表示。式中T0、k是常数,k<0是负片。可见,振幅透过率和曝光量,在一定范围内存在线性关系。(3)记录全息图将上述干版H放在xy平面处,让它感光适当,即工作在线性区,经显影定影处理后,xy平面

10、上的光强分布I(x,y)就转换成了干涉了干版上的振幅透过率分布T(x,y).这样就完成了物体光波波面的记录,得到了物体的全息图.将式(3—2--1)中的I代替式(3-2-4)中的E,整理后可得全息图的振幅透过率分布为T(x,y)=[T0+k

11、A0

12、2+k

13、Ar

14、2]+kA0Ar*+kA0*Ar.(3-2-5)但也可改写为T(x,y)=[T0+ka02+kar2]+2ka0

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