实验五液体表面张力系数的测定

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1、实验五液体表面张力系数的测定实验目的：1、了解液体表面性质。2、熟悉用拉脱法测定表面张力系数的方法。3、熟悉用焦利弹簧秤测量微小力的方法。实验仪器：焦利弹簧秤，被测液体，游标卡尺，矩形金属框，烧杯，砝码及托盘等实验原理：1、面张力的由来假设液体表面附近分子的密度和内部一样，它们的间距大体上在势能曲线的最低点，即相互处在平衡的位置上。由图（1）可以看出，分子间的距离从平衡位置拉开时，分子间的吸引力先加大后减小，在这儿只涉及到吸引力加大的一段，如图（2）所示，设想内部某个分子欲向表面迁徙，它必须排开分子1、2，并克服两侧分子3、4和后面分子5对它的吸引力。用势

2、能的概念来说明，就是它处在图（3）左边的势阱中，需要有大小为的激活能才能越过势垒，跑到表面去。然而表面某个分子B要想挤向内部，它只需排开分子和克服两侧分子的吸引力即可，后面没有分子拉它。所以它所处的势阱（图（3）中右边的那个）较浅，只要较小的激活能就可越过势垒，潜入液体内部。这样一来，由于表面分子向内扩散比内部分子向表面扩散来得容易，表面分子会变得稀疏了，其后果是它们之间的距离从平衡位置稍为拉开了一些，于是相互之间产生的吸引力加大了，这就是图(3)右边所示的情况。此时分子B需克服分子对它的吸引力比刚才大，从而它的势阱也变深了，直到变得和一样时，内外扩散达到

3、平衡。所以在平衡状态下液体表面层内的分子略为稀疏，分子间距比平衡位置稍大，在它们之间存在切向的吸引力。这便是表面张力的由来。在刚才的讨论中未考虑液面外是否有气体。如果有，则分子B背后有气体的分子拉它，这显然会使上述差距减小，从而减小表面张力。事实也确实如此。如果液面外只是它的饱和蒸气，当温度逐步上升到临界点时，饱和蒸气的密度增到与液态的密度相等，液面两侧的不对称性消失，表面张力也就消失了。2、实验设计我们设想在液面上作一长为的线段，则表面张力的作用就表现在线段两边的液体以一定的力相互作用，且作用力的方向与垂直，其大小与线段的长度成正比。即，式中为液体的表面

4、张力系数，即作用于液面单位长度上的表面张力。采用拉脱法测定液体的表面张力系数是直接测定法，通常采用物体的弹性形变来量度力的大小。若将一个矩形细金属丝框浸入被测液体内，然后再慢慢地将它向上拉出液面，可看到金属丝带出一层液膜，如图（4）所示。设金属丝的直径为a，拉起液膜将破裂时的拉力为F，膜的高度为h，膜的宽度为b，因为拉出的液膜有前后两个表面，而且其中间有一层厚度近似为a的被测液体，且这部分液体有自身的重量mg=bahpg，故它所受到的重力为2f=2r（b+a）（由于金属丝的直径很小，所以这一项很小，一般忽略不计），所受表面张力为，故有F=2f+Mg或变形

5、为（1）式中，为被测液体的密度，g为当地重力加速度，Mg为金属框所受重力与浮力之差。从式(1)可以看出，只要实验测定出等物理量，由式(1)便可算出液体的表面张力系数。显然，b、a都比较容易测，只有是一个微小力，用一般的方法难以测准。故本实验的核心是测量这个微小力F，利用焦利弹簧秤测量。表面张力系数与液体的种类、纯度、温度和液体上方的气体成分有关。实验表明，液体的温度约高，的值约小；所含杂质越多，的值也越小。3、仪器介绍如图（5）所示，焦利秤实际上是一个精细的弹簧秤，是测量微小力的仪器。在直立的金属套筒内设有可上下移动的金属杆，1的上端设有游标2，1的横梁

6、上悬一根细弹簧8，8下端挂有圆柱形10并有水平刻线G,(也称指标杆G)，G的下方设一小钩，用来悬挂砝码盘或矩形金属丝框架。金属套筒的中下部附有刻有横线的玻璃套筒9和能够上下移动的平台6。金属套筒的下端设有旋钮4，转动4可使金属杆1上下移动，移动的距离由1上的刻度和游标2来确定。使用时，先照图（5）正确安装仪器，使带横线的小镜子10穿过玻璃套筒9的内部，并使镜面朝外．调节底座上的螺钉，使小镜子10沿竖直方向振动时不与玻璃套筒9发生摩擦．然后应旋转旋钮4，使小镜子10上的刻线与玻璃套筒9上的刻线以及9上刻线在小镜子里的像三者相互对齐，即所谓“三线对齐”。用这种

7、方法保证弹簧的下端的位置是固定不变的，而弹簧的上端可以向上沿伸，需要确定弹簧的伸长时，可由1上的米尺和游标2来确定(即伸长前、后两次的读数之差值)。根据胡克定律，在弹性限度内，弹簧的伸长量与所加的外力成正比，即，式中是弹簧的劲度系数，对一特定的弹簧，值是确定的。如果我们将已知重量的砝码加在砝码盘中，测出弹簧的伸长量，即可算出弹簧的值，这一步骤称为焦利秤的校准。使用焦利秤测量微小力时，应先校准。利用校准后的焦利秤，就可测出弹簧的伸长量，从而求得作用于弹簧上的外力。弹簧的劲度系数越小，就越容易伸长，即弹簧越细，各螺旋环的半径越大，弹簧的圈数越多，值就越小，弹簧

8、越容易伸长。同时弹簧材料的切变模量越小，弹簧越容易伸长。选用值小的