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时间:2018-07-08
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1、涡旋理论发展及其在混凝过程中的应用论文摘要:环境水力学是由环境科学与水力学互相渗透,互相融合而发展起来的一门新兴学科。近二十年来,随着社会的需要,环境水力学科发展的很快。本文首先介绍了环境水力学研究的现状、发展趋势和面临的问题,然后就环境水力学中的涡旋现象,根据水力旋流理论及絮凝动力学的微涡旋理论,对混凝机理的进行了初步的研究,同时对涡旋在混凝过程中的应用做了一个全面的综述.freelson)定理:在有势质量力的作用下,在理想的正压性流体中,沿任何封闭流体围线的速度环量不随时间变化,即(3)由汤姆逊定理可以得出,如果理想流体从静
2、止状态开始流动,流动中始终沿相同流体质点组成的封闭围线线,它的速度环量等于零。根据斯托克斯定理,旋涡强度由速度环量度量。因此,在有势质量力的作用下,理想不可压缩液体,若初始没有旋涡,旋涡不可能在流动过程个自己产生;或者相反,若初始有旋涡,流动中也不会自行消失。如果从静止开始的流动,由于某种原因产生了旋涡,则在该瞬间必然会产生一个环量大小相等方向相反的旋涡,保持环量为零。实际上,只有存在着粘性的真实流体,旋涡才会产生和消失。因而,不能应用汤姆逊定理。但当粘性影响较小,且时间比较短的情况下,真实流体也可以应用畅姆逊定理。2.2.3涡
3、管特性的亥姆霍兹三定理亥姆霍兹(Helmho1ts)第一定理:在同一瞬时沿涡管长度,旋涡强度保持不变。这一定理说明,流动空间中的涡管,既不能突然中断,也不能突然产生。同样,涡管也不能以尖端形式出现,因为当Aj0时,必须有ωn∞,而这是不可能的,所以流体中的旋涡不能以尖端发生或告终。亥姆霍兹第一定理决定了在流动过程中涡管存在的形式,它只能自成封闭管圈,或者涡管的两端附在边界上。对于真实流体,由于粘性摩擦力消耗能量,涡管将在运动中逐渐消失。亥姆霍兹第二定理:在有势质量力作用下的正压性理想流体中,涡管永远保持相同的流体质点组成而不被破
4、坏。因为涡管表面上不可能有涡线通过,根据斯托克斯定理,沿封闭围线L的环量ГL=0。又由汤姆逊定理,环量不随时间而变化,所以沿封闭围线入上环量保持为零。沿封闭围线L上环量保持为零。这说明在任何时候,都不可能有涡线穿过任何围线所包围的面积,所以,随时间变化,虽然涡管的形状会不断变化,但组成涡管的流体质点永远在涡管上,涡管能够保持不变而不被破坏。亥姆霍兹第三定理:在有势质量力作用下的正压性理想流体中,涡管的旋涡强度不随时间变化。亥姆霍兹第一定理说明同“瞬时沿涡管长度旋涡强度保持不变,它是斯托克斯定理的推论,说明同一瞬间空间上旋涡的变化
5、情况,这是个运动学的问题,对理想或粘性流体部成立。第二、第三定理说明涡管的旋涡强度不随时间改变、它由斯托克斯定理和汤姆姆逊定理加以证明。对于真实流体,粘性摩擦消耗能量会使旋涡强度逐渐减弱,因此,第二、三定理只适用于理想的正压流体。2.3涡旋速度和压强的分布10由流体微团形成的旋涡,可看作—个如同刚体那样转动的涡核。涡核(线)在静止流体中旋转时,由于流体的粘性作用,将带动周围的流体围绕涡核作圆周运动。显然,刚开始时。由于速度梯度大,存在比较大的粘性作用,以后逐渐减小,当周围运动稳定后,粘性作用就变得很小,这时流体粘性作用可以略去不
6、计,看作为理想流体。涡核在周围的流体中感生出速度,使在整个流域形成面生速度场(这种感生的流场是二元流动,流体只有由涡核感生的圆周运动)、所以流场内某点(r>r0)的速度为(4)涡核内流体作有旋运功,不能应用拉格朗日积分。旋涡区内流线是以原点为圆心的同心园簇,可以沿流线应用伯努利方程,但这—方程不能解出不同流线间的压强分布,可采用欧拉运动微分方程积分求解。在旋涡区内愈靠近中心,压强P急骤降低,因此在旋涡中心处产生一个很大的吸力,对旋涡区外的流体具有抽吸作用。2.4涡旋的拉伸11湍流是有旋运动,湍流是由各种尺度的大小涡旋组合而成的。
7、湍流场中流体微团变形和旋转的强烈相互作用是湍流的重要机理。随涡旋拉伸,涡线改变方向等过程的进行,流场愈变得复杂起来,需要以随机理论进行分析。根据随机游动理论,一个随机运动的质点,在平均意义上,离开起点的距离是增加的,这意味着,位于给定涡线端点的两质点,在有随机扰动的流场中,它们之间的长度尽管会缩短,但平均起来总是增加的;涡旋总是拉伸的,涡量是增加的。涡旋发展的一个主要机理是涡旋的拉伸。下面分几点说明涡旋拉伸的性质及其产生的结果。(1)涡旋变形的影响以拉伸为主,拉伸导致涡量的强化。总的说来,元涡拉伸,断面缩小,涡量加强是主要的。(
8、2)涡旋拉仲的发展说明紊动必然是三维的。对于紊流,尽管时均流动可以是二维的,紊动则必然是三维的,即瞬时量必然是三维的。(3)涡旋拉伸的发展导致小尺度涡旋的各向同性。元涡在一个方向例如X1方向的拉伸缩小了断面而强化了涡量,其结果增大了另外两个方向的流速分量,这样使
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