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1、微波布拉格(Bragg)衍射用微波代替X光波做布拉格衍射实验，使得了解晶格结构对波的衍射更为直观，而且对晶体的各个不同平面族赋予了几何直观性。本实验仿照X射线通过晶体后的衍射，利用微波观察“放大了的晶体”一一模拟晶体对波的衍射，并用这个装置可以测定模拟简单立方体晶体的晶格常数，并得到晶体平面族的衍射强度I随衍射角二变化的分布曲线。一、实验原理i布拉格定律1912年，布拉格根据晶体内部原子平面族对入射波的反射，推导出说明X射线衍射效应的关系式。(1)不论入射角取何种数值，在同一族中的由衍射中心阵列组成的每个单独的平面都起着平面镜的作用。只有当
2、反射角(即衍射角)等于入射角时，才有可能使反射波相互加强而产生最大强度。在原子平面反射的情形下，角二是入射束或反射束与该平面之间的夹角，不是通常光学中所指射线和平面法线之间的夹角。(2)当一辐射束投向一族平面时，每一平面将反射一部分能量。如图1所示，虚线相当于简单立方某一平面族，如果从0和Q发出反射波同相(相长干涉)，则路程差PQQR=2dsin二必须等于波长的整数倍，即2dsinv-n，n=1,2,3,(1)路程长度NQT比MOS长了波长的整数倍，式中d是某一平面族相邻平行平面间的垂直距离。图1布拉格衍射示意图方程(1)就是布拉格定律，它
3、决定晶体平行平面对波的衍射。与对任何角度二都能反射的平面镜不同，只有当二取某些特殊数值时，才能满足布拉格定律，并产生相长干涉。2、简立方晶体结构图2所示为一简单立方晶体的几族平面，可知在同一晶体中存在着不同d值的平面族,当平面间距d减小时，由于在平面单位面积上衍射中心数目的减小，使衍射波强度随着减小，即当d减小时，反射变弱。对于更复杂的晶体结构来说，这不是普遍正确的。为了辨别不同的晶面，采用“晶面指数”（也称为密勒指数）表示。设特定取向平面与三个坐标轴的截距分别为：x,y,z（以三个方向上晶胞a01b01c0为测量单位，对简单立方晶体ao=
4、bo=co），如图2（b）所示，x=3,y=4,z=2的平面，求密勒指数时，取各值倒数，通分后，去掉分母，并加以括号（hkl）表示，具体做法如下：二(436)111111么2_6xyz一342-121212因此该平面的密勒指数（hkl）为（436）。它是表示与该平面平行的一族平面。截距为x=1,y二乙,的平面，密勒指数为（100），如图3中的平面AAPC和与之平行的所有平面（俯视图见图2下同）。(1001)(a)图2晶面图截距x=1,y=1,^::的平面，密勒指数为（110），如图3中ABBC•平面及与之平行的所有平面。1截距x=1,y,z
5、二：：的平面，密勒指数是（120），2如图3中之ADDC•平面及与之平行的所有平面。用同样方法可求得其它平面的密勒指数。图3晶面坐标图本实验只涉及空间点阵衍射的较简单分析，如前述，我们认为布拉格衍射来自通过原子的平行平面，入射波被反射，正好象这些平面是一叠镜子（相互干涉要满足布拉格定律）。要深入研究由晶体产生的X射线衍射现象，应参阅其他资料，实际上,X射线被原子中的电子所散射。分析所产生的衍射图像，就能提供有关晶体中晶胞的资料,衍射图像强度的量度可定出晶体内原子的配位。3•晶体常数和平面族间距的关系确定了晶面后，可进一步了解各晶面间距与品格
6、常数之间的关系。在图2(b)中，设O为某一个格点，晶胞的三个基矢沿坐标轴，它们的长度为面的间距为d，而晶面的法线为n，那么晶面方程便是:TTrn=Jda,b,c(即晶格常数)。若某一族晶r(x,y,z)是晶面上任意点的位置矢量;是一个任意整数。再写出晶胞三个基矢(a,b,c)末端的格点离原点的距离，可以引用密勒指数h、k、I表示为:hd、kd、Id这表示出沿晶胞三个不同方向的平面：TTTTan二hd、bn二kd、TTcn=Idacos(a,n)二hd(3a)«bcos(b,n)=kd(3b)ccos(c,n)=ldd(3c)由布拉格定律得到
7、晶面间距d,对于不同的晶格平面便能确定角度(a,n)、(b,n)、(c,n)这样便可以求出晶格常数a、b、c的数值。例如对于(100)面来说，即h=1,k=I=0，且a//n。由(3a)式知a=d，对于简立万晶体a=b=c。对于(110)面，h=k=1,l=0从图3见到TT$—f—f(bn)=45、(cn)=90TT4(an)=45、由式(3a)及(3b)知a=b。对于(120)面，h=1,k=2,l=0,(an)二63.43、从图3可确定：TT©TT(bn)=26.56、(cn)=90因为我们这里讨论的是简立方晶体，所以晶格常数对三个晶面
8、都相同。二、实验装置及实验内容我们所研究的平面族仅限于平行于z轴的那些平面(如图3所示的那些平面)。分析已知波长的单色波对晶体某一个平面族所产生的衍射,便能得到反射波强度随衍射角
