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1、第一章知识点：1.黑体：能吸收射到其上的全部辐射的物体，这种物体就称为绝对黑体，简称黑体.2.处于某一温度T下的腔壁，单位面积所发射出的辐射能量和它所吸收的辐射能量相等时，辐射达到热平衡状态。3.实验发现：热平衡时，空腔辐射的能量密度，与辐射的波长的分布曲线，其形状和位置只与黑体的绝对温度T有关而与黑体的形状和材料无关。4.光电效应---光照射到金属上，有电子从金属上逸出的现5.光电效应特点：1.临界频率ν0只有当光的频率大于某一定值ν0时，才有光电子发射出来.若光频率小于该值时，则不论光强度多大，照射时间多长，都没有电子产生.光的这一频率
2、ν0称为临界频率。2.光电子的能量只是与照射光的频率有关，与光强无关，光强只决定电子数目的多少（爱因斯坦对光电效应的解释）3.当入射光的频率大于ν0时，不管光有多么的微弱，只要光一照上，立即观察到光电子（10-9s）6.光的波粒二象性：普朗克假定a.原子的性能和谐振子一样，以给定的频率ν振荡;b.黑体只能以E=hν为能量单位不连续的发射和吸收能量，而不是象经典理论所要求的那样可以连续的发射和吸收能量.7.总结光子能量、动量关系式如下：把光子的波动性和粒子性联系了起来8.波长增量Δλ=λ′–λ随散射角增大而增大.这一现象称为康普顿效应.散射波
3、的波长λ′总是比入射波波长长（λ′>λ）且随散射角θ增大而增大。9.波尔假定：1.原子具有能量不连续的定态的概念.2.量子跃迁的概念.10.德布罗意：•假定：与一定能量E和动量p的实物粒子相联系的波（他称之为“物质波”）的频率和波长分别为：E=hνÞν=E/h•P=h/λÞλ=h/p•该关系称为de.Broglie关系.德布罗意波：deBroglie关系：ν=E/hÞw=2pν=2pE/h=E/hλ=h/pÞk=1/D=2p/λ=p/h第二章知识点：1.描写自由粒子的平面波波函数：2.在电子衍射实验中，照相底片上r点附近衍射花样的强度~正比
4、于该点附近感光点的数目，~正比于该点附近出现的电子数目，~正比于电子出现在r点附近的几率.3.
5、Ψ(r)
6、2的意义是代表电子出现在r点附近单位体积内的几率。
7、Ψ(r，t)
8、2的意义是：t时刻，在r点附近单位体积内找到粒子的概率。4.由于粒子在全空间出现的几率等于一，所以粒子在空间各点出现的几率只取决于波函数在空间各点强度的相对比例，而不取决于强度的绝对大小，因而，将波函数乘上一个常数后，所描写的粒子状态不变，即Ψ(r,t)和CΨ(r,t)描述同一状态。这与经典波不同.经典波波幅增大一倍（原来的2倍），则相应的波动能量将为原来的4倍，因而代表
9、完全不同的波动状态.经典波无归一化问题.5.∫∞
10、(A)-1/2Ψ(r,t)
11、2dτ=1(A)-1/2称为归一化因子.注意：对归一化波函数仍有一个模为1的因子不定性.若Ψ(r,t)是归一化波函数，那末，eiαΨ(r,t)也是归一化波函数（其中α是实数），与前者描述同一几率波6.平面波归一化t=0时的平面波考虑一维积分若取A122ph=1，则A1=[2ph]-1/2,于是三维情况：注意：这样归一化后的平面波其模的平方仍不表示几率密度，依然只是表示平面波所描写的状态在空间各点找到粒子的几率相同。7.态叠加原理：一般情况下，如果Ψ1和Ψ2是体系的
12、可能状态，那末它们的线性叠加Ψ=C1Ψ1+C2Ψ2也是该体系的一个可能状态.其中C1和C2是复常数，这就是量子力学的态叠加原理.若Ψ1中测量A为a1,Ψ2中测量A为a2,那么在Ψ态中测量A值既可能是a1也可能是a2,具有不确定性，但有确定的权重.8.Ψ(r,t)是以坐标r为自变量的波函数，坐标空间波函数，坐标表象波函数；C(p,t)是以动量p为自变量的波函数，动量空间波函数，动量表象波函数；l二者描写同一量子状态.9.薛定谔方程（波动方程）10.波函数的标准条件：有限性，连续性，单值性11.量子力学基本假定：波函数完全描述粒子的状态波函数随
13、时间的演化遵从Schrödinger方程12.定态波函数：空间波函数ψ(r)可由方程和具体问题ψ(r)应满足的边界条件得出.该方程称为定态Schrödinger方程，ψ(r)也可称为定态波函数，或可看作是t=0时刻ψ(r,0)的定态波函数.定态的性质：1.定态-----E具有确定值2.粒子在空间几率密度、几率流密度与时间无关3.任何不显含t的力学量平均值与t无关综上所述，当Ψ满足下列三个等价条件中的任一个时，Ψ就是定态波函数：lΨ描述的状态其能量有确定的值；lΨ满足定态Schrödinger方程；l
14、Ψ
15、2与t无关.13.能量本征值方程：将
16、改写成常量E称为算符H的本征值；Ψ称为算符H的本征函数.当体系处于能量算符本征函数所描写态（简称能量本征态）时，粒子能量有确定的数值，这个数值就是与这个本征函数相应的能量算符的本
