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时间:2020-06-10
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1、倒易空间ReciprocalSpace倒易点阵X射线在布拉格平面(h,k,l)上的衍射产生了h,k,l反射,该反射是晶胞的三边在1/h,1/k与1/l处的交叉点。实空间中的系列平面(间距为d)与倒易空间中的点(到原点的距离为d*)。向量d*垂直于布拉格平面,长度
2、d*
3、=2sinθ/λ。当相应的布拉格平面位于反射的位置时,反射是明显的,此时布拉格定律是成立的。另一种描述是:当相应的向量d*和Ewald球面相交时,反射就会明显。倒易点阵的性质倒易点阵是衍射波在空间的方位与强度的分布。倒易空间的每一阵点都和正空间的相应的晶面族对应。定义:设a、b、c为正空间单胞的三基矢,a*、b*、c*
4、为倒空间单胞的三基矢,则:a*•a=b*•b=c*•c=1(1)a*•b=b*•c=c*•a=a*•c=b*•a=c*•b=0(2)(1)决定了倒易矢的长度;(2)给出了方向。2021/8/102图倒点阵与正点阵的关系2021/8/103注意事项立方、四方和正交晶系的三个正空间基矢垂直,倒空间的基矢也垂直。六方、三方、单斜和三斜晶系的三个正空间基矢不垂直,倒空间的基矢也不垂直。正空间矢量表示为r[uvw]=ua+vb+wc倒空间矢量表示为g*hkl=ha*+kb*+lc*2021/8/104性质2倒易基矢g*hkl垂直于对应的正空间点阵(hkl)平面且倒易矢长度为(hkl)晶面间距的
5、倒数证明:(hkl)晶面与三个晶轴相交的截距分别为a/h、b/k、c/l;则:AB=b/k-a/hAB•g*hkl=(b/k-a/h)•(ha*+kb*+lc*)=(k/k–h/h)=0同理可证:CA•g*hkl=BC•g*hkl=0g*hkl垂直于(hkl)平面。2021/8/105在倒易空间里反射组成了点阵,即晶胞(a*,b*,c*)。倒易空间中的维度和角度与实空间中相反:如果晶胞加倍,则X射线反射的距离较少的系数为2。倒易空间对于正交、四方和立方晶胞:2021/8/106b,c,cosβ和cosγ与此相似,只是使用a*、cosα*等。三斜晶胞较为复杂:2021/8/107Ewa
6、ld图解设S0与S分别为入射线与反射线方向单位矢量,S-S0称为衍射矢量,则反射定律可表达为:S0与S分居反射面(HKL)法线(N)两侧且S0、S与N共面,S0及S与(HKL)面夹角相等(均为θ)。据此可推知S-S0∥N(此可称为反射定律的数学表达式),如图所示。2021/8/108讨论衍射矢量方程的几何图解形式衍射矢量三角形——衍射矢量方程的几何图形衍射矢量方程的几何图解如图所示,入射线单位矢量S0与反射晶面(HKL)倒易矢量R*HKL及该晶面反射线单位矢量S构成矢量三角形(称衍射矢量三角形)。该三角形为等腰三角形(S0=S);S0终点是倒易(点阵)原点(O*),而S终点是R*HK
7、L的终点,即晶面对应的倒易点,S与S0之夹角为2θ,称为衍射角,2θ表达了入射线与反射线的方向。2021/8/109互易网格:Ewald建构2021/8/1010爱瓦尔德图解步骤1、作OO*=S0;2、作反射球(以O为圆心、OO*为半径作球);3、以O*为倒易原点,作晶体的倒易点阵;4、若倒易点阵与反射球(面)相交,即倒易点落在反射球(面)上(例如图2-16中之P点),则该倒易点相应之(HKL)面满足衍射矢量方程;反射球心O与倒易点的连接矢量(如OP)即为该(HKL)面之反射线单位矢量S,而S与S0之夹角(2θ)表达了该(HKL)面可能产生的反射线方位。2021/8/1011爱瓦尔德
8、球图解法图爱瓦尔德球作图法在倒易空间中,画出衍射晶体的倒易点阵,以倒易点阵原点O*为端点作入射波的波矢量k(即图中的矢量OO*),该矢量平行于入射束方向,长度等于波长的倒数,即k=1/λ以O为中心,1/λ为半径作一个球,这就是爱瓦尔德球(或称反射球)。2021/8/1012由O向O*G作垂线,垂足为D,因为g平行与(hkl)晶面的法向Nhkl,所以OD就是正空间中(hkl)晶面的方位,若它与入射束方向的夹角为θ,则有O*D=OO*sinθ即g/2=ksinθ由于g=1/d,k=1/λ故有2dsinθ=λ同时,由图可知,k与k的夹角(即衍射束与透射束的夹角)等于2θ,这与布拉格定律的结
9、果也是一致的。2021/8/1013几点说明在作图过程中,我们首先规定爱瓦尔德球的半径为1/λ,又因ghkl=1/dhkl,由于这两个条件,使爱瓦尔德球本身已置于倒易空间中去了,在倒易空间中任一ghkl矢量就是正空间中(hkl)晶面代表,如果我们能记录互各ghkl矢量的排列方式,就可以通过坐标变换,推测出正空间中各衍射晶面间的相对方位,这就是电子衍射分析要解决的主要问题。2021/8/1014反射强度假如已知晶胞大小,根据布拉格定律和Ewald构筑,可以计
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