高等教育出版社,量子力学教程第二版课后答案,周世勋,陈灏着

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1、量子力学课后习题详解第一章量子理论基础1.1由黑体辐射公式导出维恩位移定律:能量密度极大值所对应的波长l与温度mT成反比,即lT=b(常量);m并近似计算b的数值,准确到二位有效数字。解根据普朗克的黑体辐射公式38phv1rd=×dvvvc3hv,(1)ekT-1以及lv=c,(2)rdv=-rdl,(3)vv有dvr=-rldlcdl=-r(l)vdlr(l)v=×cl8phc1=×,5hclelkT-1这里的r的物理意义是黑体内波长介于λ与λ+dλ之间的辐射能量密度。l本题关注的是λ取何值时,r取得极大值,因

2、此,就得要求r对λ的一ll阶导数为零,由此可求得相应的λ的值,记作l。但要注意的是,还需要验证rml对λ的二阶导数在l处的取值是否小于零,如果小于零,那么前面求得的l就mm是要求的,具体如下:1'8phc1hc1r=×-5+×=0l6hchcllkT-elkT-11-elkThc1⇒-5+×=0hclkT-1-elkThc-hc⇒1(5-elkT)=lkThc如果令x=,则上述方程为lkT-x1(5-e)=x这是一个超越方程。首先,易知此方程有解:x=0,但经过验证,此解是平庸的;另外的一个解可以通过逐步

3、近似法或者数值计算法获得:x=4.97,经过验证,此解正是所要求的,这样则有hclT=mxk把x以及三个物理常量代入到上式便知-3lT=9.2´10m×Km这便是维恩位移定律。据此,我们知识物体温度升高的话,辐射的能量分布的峰值向较短波长方面移动,这样便会根据热物体(如遥远星体)的发光颜色来判定温度的高低。1.2在0K附近,钠的价电子能量约为3eV,求其德布罗意波长。解根据德布罗意波粒二象性的关系,可知E=hv,hP=l2如果所考虑的粒子是非相对论性的电子(E<

4、么E=pc注意到本题所考虑的钠的价电子的动能仅为3eV,远远小于电子的质量与光速平6方的乘积,即.051´10eV,因此利用非相对论性的电子的能量——动量关系式,这样,便有hl=p2h=2mEehc=22mcEe-6.124´10=m62´.051´10´3-9=.071´10m=0.71nm在这里,利用了-6hc=.124´10eV×m以及26mc=.051´10eVe最后,对hcl=22mcEe作一点讨论,从上式可以看出,当粒子的质量越大时,这个粒子的波长就越短,因而这个粒子的波动性较弱,而粒子性较强;同样的,当粒子的动

5、能越大时,这个粒子的波长就越短,因而这个粒子的波动性较弱,而粒子性较强,由于宏观世界的物体质量普遍很大,因而波动性极弱,显现出来的都是粒子性,这种波粒二象性,从某种子意义来说,只有在微观世界才能显现。31.3氦原子的动能是E=kT(k为玻耳兹曼常数),求T=1K时,氦原子的德2布罗意波长。解根据-31k×K=10eV,知本题的氦原子的动能为33-3E=kT=k×K=5.1´10eV,222显然远远小于mc这样,便有核hcl=22mcE核3-6.124´10=m9-32´7.3´10´5.1´10-9=.037´10m=.03

6、7nm这里,利用了269mc=4´931´10eV=7.3´10eV核最后,再对德布罗意波长与温度的关系作一点讨论,由某种粒子构成的温度为T的体系,其中粒子的平均动能的数量级为kT,这样,其相庆的德布罗意波长就为hchcl==222mcE2mkcT据此可知,当体系的温度越低,相应的德布罗意波长就越长,这时这种粒子的波动性就越明显,特别是当波长长到比粒子间的平均距离还长时,粒子间的相干性就尤为明显,因此这时就能用经典的描述粒子统计分布的玻耳兹曼分布,而必须用量子的描述粒子的统计分布——玻色分布或费米公布。1.4利用玻尔——索末

7、菲的量子化条件,求:(1)一维谐振子的能量;(2)在均匀磁场中作圆周运动的电子轨道的可能半径。-24-1已知外磁场H=10T,玻尔磁子M=9´10J×T,试计算运能的量子化间B隔△E,并与T=4K及T=100K的热运动能量相比较。解玻尔——索末菲的量子化条件为∫pdq=nh其中q是微观粒子的一个广义坐标,p是与之相对应的广义动量,回路积分是沿运动轨道积一圈,n是正整数。(1)设一维谐振子的劲度常数为k,谐振子质量为μ,于是有2p12E=+kx2m2这样,便有12p=±2m(E-kx)2这里的正负号分别表示谐振子沿着正方向运动

8、和沿着负方向运动,一正一负正好表示一个来回,运动了一圈。此外,根据12E=kx22E可解出x=±±k4这表示谐振子的正负方向的最大位移。这样,根据玻尔——索末菲的量子化条件,有x+12x-12∫2m(E-kx)dx+∫(-)2m(E-kx)dx=nhx-2x+2⇒x+E1kx2dxx+E1

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