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《量子力学之狄拉克符号系统与表象.doc》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在工程资料-天天文库。
1、Dirac符号系统与表象一、Dirac符号1.引言我们知道任一力学量在不同表象中有不同形式，它们都是取定了某一具体的力学量空间,即某一具体的力学量表象。量子描述除了使用具体表象外，也可以不取定表象，正如几何学和经典力学中也可用矢量形式A来表示一个矢量，而不用具体坐标系中的分量(Ax,Ay,Az)表示一样。量子力学可以不涉及具体表象来讨论粒子的状态和运动规律。这种抽象的描述方法是由Dirac首先引用的，本质是一个线性泛函空间，所以该方法所使用的符号称为Dirac符号。2.态矢量（1）.右矢空间力学量本征态构成完备系，所以本征函数所对应的右矢空间中的右矢也组成该空间的完备右矢（或基组）
2、，即右矢空间中的完备的基本矢量（简称基矢）。右矢空间的任一矢量
3、ψ>可按该空间的某一完备基矢展开。例如：（2）.左矢空间右矢空间中的每一个右矢量在左矢空间都有一个相对应的左矢量，记为<
4、。右矢空间和左矢空间称为伴空间或对偶空间，<ψ
5、和
6、ψ>称为伴矢量。7、,8、,9、组成左矢空间的完备基组，任一左矢量可按其展开，即左矢空间的任一矢量可按左矢空间的完备基矢展开。（3）.伴矢量<ψ10、和11、ψ>的关系12、ψ>按Q的左基矢13、Qn>展开：14、ψ>=a115、Q1>+a216、Q2>+...+a317、Q3>+...展开系数即相当于Q表象中的表示：<ψ18、按Q的左基矢19、展开：<ψ20、=a*121、122、+a*223、+...+a*n24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ25、亦可按Q的左基矢展开：<φ26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
7、,8、,9、组成左矢空间的完备基组，任一左矢量可按其展开，即左矢空间的任一矢量可按左矢空间的完备基矢展开。（3）.伴矢量<ψ10、和11、ψ>的关系12、ψ>按Q的左基矢13、Qn>展开：14、ψ>=a115、Q1>+a216、Q2>+...+a317、Q3>+...展开系数即相当于Q表象中的表示：<ψ18、按Q的左基矢19、展开：<ψ20、=a*121、122、+a*223、+...+a*n24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ25、亦可按Q的左基矢展开：<φ26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
8、,9、组成左矢空间的完备基组，任一左矢量可按其展开，即左矢空间的任一矢量可按左矢空间的完备基矢展开。（3）.伴矢量<ψ10、和11、ψ>的关系12、ψ>按Q的左基矢13、Qn>展开：14、ψ>=a115、Q1>+a216、Q2>+...+a317、Q3>+...展开系数即相当于Q表象中的表示：<ψ18、按Q的左基矢19、展开：<ψ20、=a*121、122、+a*223、+...+a*n24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ25、亦可按Q的左基矢展开：<φ26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
9、组成左矢空间的完备基组，任一左矢量可按其展开，即左矢空间的任一矢量可按左矢空间的完备基矢展开。（3）.伴矢量<ψ
10、和
11、ψ>的关系
12、ψ>按Q的左基矢
13、Qn>展开：
14、ψ>=a1
15、Q1>+a2
16、Q2>+...+a3
17、Q3>+...展开系数即相当于Q表象中的表示：<ψ
18、按Q的左基矢19、展开：<ψ20、=a*121、122、+a*223、+...+a*n24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ25、亦可按Q的左基矢展开：<φ26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
19、展开：<ψ
20、=a*121、122、+a*223、+...+a*n24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ25、亦可按Q的左基矢展开：<φ26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
21、1
22、+a*223、+...+a*n24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ25、亦可按Q的左基矢展开：<φ26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
23、+...+a*n24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ25、亦可按Q的左基矢展开：<φ26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
24、+...展开系数即相当于Q表象中的表示：ψ+=(a*1,a*2,...,a*n,...)同理某一左矢量<φ
25、亦可按Q的左基矢展开：<φ
26、=b*127、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
27、+b*228、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
28、+...+b*n29、+...定义30、ψ>和<φ31、的标积为：。显然<φ32、ψ>*=<ψ33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ34、和35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱38、q>，q取连续值，任一状态39、ψ>展开式为：因为40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
29、+...定义
30、ψ>和<φ
31、的标积为：。显然<φ
32、ψ>*=<ψ
33、φ>。对于满足归一化条件的内积有：。这样，本征态的归一化条件可以写为：由此可以看出：<ψ
34、和
35、ψ>满足：a）在同一确定表象中，各分量互为复共轭；b）由于二者属于不同空间所以它们不能相加，只有同一空间的矢量才能相加；c）右矢空间任一右矢可以和左矢空间中任一左矢进行标积运算，其结果为一复数。（
36、4）.本征函数的封闭性a）分立谱展开式：可得：因为
37、ψ>是任意态矢量，所以：b）连续谱对于连续谱
38、q>，q取连续值，任一状态
39、ψ>展开式为：因为
40、ψ>是任意态矢量，所以：这就是连续本征值的本征矢的封闭性。c）投影算符
41、Qn>42、或43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
42、或
43、q>44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢45、ψ>上，相当于把46、ψ>投影到左基矢47、Qn>或48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
44、的作用相当一个算符，它作用在任一态矢
45、ψ>上，相当于把
46、ψ>投影到左基矢
47、Qn>或
48、q>上，即作用的结果只是留下了该态矢在
49、Qn>上的分量50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
50、ψ>或51、ψ>。故称52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
51、ψ>。故称
52、Qn>53、和54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
53、和
54、q>55、为投影算符。因为56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：60、Ψ(x,t)61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。62、C(p,t)63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
55、为投影算符。因为
56、ψ>在X表象的表示是ψ(x,t)，所以显然有：在分立谱下：所以。在连续谱下：所以。上述讨论即本征矢的封闭性，其与完备性的区别如
57、下：正交归一性的表示式是对坐标的积分，封闭性的表示式是对本征值的求和或积分。所以，我们也可以把封闭性解释为本征函数对于本征值的求和或积分是正交归一的。它来自于本征函数的完备性，也是本征函数完备性的表示。3.算符（1）.右矢空间X表象下：在一般Dirac表象下：利用分立谱下的完备性可以得到：写成矩阵形式为：即Q表象下ψ=Fφ。平均值公式：。利用利用分立谱下的完备性可以得到：（2）.共轭式（右矢空间）从而可以得到：。如果为厄米算符，则有。表明量子力学中的力学量既可以向右作用到右矢量上，也可以向左作用到左矢量上。例：力学量算符x在动量中的形式即有：故坐标算符x在动量表象中取如下形式：4.
58、总结二、态的表象到目前为止，体系的状态都用坐标(x,y,z)的函数表示，也就是说描写状态的波函数是坐标的函数。力学量则用作用于坐标函数的算符表示。但是这种描述方式在量子力学中并不是唯一的，这正如几何学中选用坐标系不是唯一的一样。坐标系有直角坐标系、球坐标系、柱坐标系等，但它们对空间的描写是完全是等价的。波函数也可以选用其它变量的函数，力学量则相应的表示为作用于这种函数上的算符。表象：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。以前采用的是坐标表象，下面我们要介绍其他表象。1.动量表象在坐标表象中，体系的状态用波函数Ψ(x,t)描写，这样一个态如何用动量为变量的波函数描写在前面几章中
59、已经有所介绍。动量本征函数：组成完备系，任一状态Ψ可按其展开。展开系数：，。命题：假设Ψ(x,t)是归一化波函数，则C(p,t)也是归一。证明：C(p,t)的物理意义：
60、Ψ(x,t)
61、2dx是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的位置所得结果在x→x+dx范围内的几率。
62、C(p,t)
63、2dp是在Ψ(x,t)所描写的状态中，测量粒子的动量所得结果在p→p+dp范围内的几率。Ψ(x,t)与C(p,t)一一对应，描述同一状态。Ψ(x,t)是该状态在坐标表象中的波函数；而C
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