化工原理流体流动

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1、[1]通常用毕托管直接测得的是管道内流体的(B)。(A)平均速度(B)点速度(C)流量(D)压力毕托管又名测速管,直接测得的就是某一点的流速[2]用测速管测得管道中心的速度为uc,管径为d,则流量Vs为(D)(A)d^2×uc×(/4)(B)0.5譽c譫^2(/4)(C)0.82譽c譫^2(/4)(D)k譽c譫^2(/4),k为系数对层流k=0.5,对湍流k≈0.82。流体在管内流动存在速度分布,管中心速度最大,所以测得的是最大速度uc,计算流量应取平均速度um,对于层流um=uc/2,对

2、于湍流um≈0.82uc,所以应先判别流动型态,再计算Vs=um×d^2×(/4)[3]在层流流动的范围内,流速增大,摩擦因数(B),阻力损失(B)。(A)减小,减小(B)减小,增大(C)增大,增大(D)增大,减小层流时,=64/Re,流速增大,爰跣,但根据范宁公式:Wf=胱(l/d)(u^2/2)=(64/Re)(l/d)(u^2/2)∝u,即层流时阻力损失与流速一次方成正比,故流速增大,阻力损失增大。[4]雷诺数Re=馾u/=馾u2/靧表征惯性力与粘性力之比。流体的速度_A____或

3、粘度______，Re便大，表示惯性力占主导地位；若流体的速度______或粘度_____，Re便小，表示粘度占主导地位。(A)大，小，小，大(B)大，小，大，小(C)小，大，大，小(D)小，大，小，大雷诺准数反映流体流动中惯性力与粘性力之比。对于圆管中流体，ρdu2与单位面积的惯性力成正比，μu/d与流体内的剪应力成正比，于是ρu2/(μu/d)=Re就表征惯性力与粘性力之比。若流体的速度小或粘度大，Re便小，表示粘度力占主导地位。[5]孔板流量计的主要缺点是(C)。(A)结构复杂(B)不能测量流速(

4、C)阻力损失过大(D)价格过高孔板流量计的主要缺点是阻力损失大。如动画所示，流体通过孔板后并不能立刻充满缩小后的截面，而是继续缩小，经过一最小截面后，才逐渐充满小管整个截面，同时产生大量漩涡，机械能损失很大。孔板流量计可以间接测得流速。[6]牛顿流体在管内作层流流动,流体层之间的剪切应力在(B)。(A)管中心最大(B)管壁处最大(C)管中处处相等(D)管壁处最小管中心的速度最大,但速度梯度为零,所以管中心的剪切应力当然最小,等于零。管壁处速度梯度当然最大,剪切应力也为最大。[7]流体在圆形直管中作层流流

5、动，如果只将流速增加一倍，管径不变，则阻力损失为原来的____B__倍；如果只将管径增加一倍，流速不变，则阻力损失为原来的______倍。(A)2，4(B)2，1/4(C)4，2(D)1/4，2由于流体作层流流动，因此符合哈根--泊谡叶公式，根据哈根--泊谡叶公式ΔＰf=32μlu/d2可知，流体在圆形直管内作层流流动时，阻力损失ΔＰf与流速u成正比，与管径的平方成反比。[8]如图所示，用U形压差计测定倾斜直管1、2两截面的压差，U形压差计读数R，反映了(B)。(A)1、2截面的压力差(B)1、2截面的

6、阻力损失(C)1、2截面的位能差(D)1、2截面的动能差通过U形差压计,列1、2截面间的流体静力学方程,可得:p1-p2=g(1-)R+駁Z;通过倾斜直管,列1、2截面间的柏努利方程,可得:p1-p2=wf瘢gZ;可见,其中g(1-)R表示阻力损失引起的压差,駁Z为位能差引起的压差,所以R反映1、2截面的阻力损失。[9]已知某设备的功率P是直径D，转数N，流体密度窦傲魈逭扯褥的函数，利用因次分析法处理，最终所得准数关系式中共有___B_个准数。(A)1(B)2(C)3(D)不确定根据Bucki

7、ngham的鸲ɡ恚河靡虼畏治鏊玫降亩懒⒌淖际鍪扔诒淞渴牖疽虼问睢１咎馑婕暗谋淞坑泄β蔖、直径D、转数N、流体密度窦傲魈逭扯褥共有变量数5个，基本因次数有长度、时间、质量3个，最终独立准数个数＝5－3＝2个。[10]在阻力平方区(完全湍流区)时，粗糙管的摩擦系数值__C____。(A)与光滑管一样(B)只取决于Re(C)只取决于相对粗糙度(D)与粗糙度无关根据教科书P43图1-28的莫狄图可知，在完全湍流区，粗糙管的胗隦e无关，只取决于相对粗糙度。[11]当Re增大时，孔板流量计的孔流系

8、数Co____B___。(A)总在增大(B)先减小，当Re增大到一定值时，Co保持为某一定值(C)总是减小(D)不定根据教科书图1－40孔流系数Co与Re及AO/A1的关系可知，对于某流量计(即AO/A1确定)，当Re增大时，孔板流量计的孔流系数Co先减小，直到某一界限值后，孔流系数Co不再随Re变化，而成为一个常数。[12]如图所示,假定流体为理想流体，d1>d2，其它条件相同，则u1(B)u2。(A)小于(B)等于(C)大于(D)不定由