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1、球磨机工作理论及其参数选择的研究与探讨凡口铅锌矿水泥厂梁广炽一、引盲筒体内壁的相对滑动条件和衬板形状的设计原目前广泛采用的球磨机工作理论来源于图。则,、所示的三条曲线即根据破碎介质的离心力二破碎介质与筒体保持相对巷定的边界。!。平衡与重力的径向分力而得出的脱离点曲线#,,曲线∀∀按介质作抛物线运动不相互千扰的为了便于讨论首先假设在回转的筒体内、,最内层介质的最小半径形成的边界∀∃和根某一段圆弧里有若干层破碎介质与筒体之间无。、据假设介质的抛起点与抛落点在同一圆周上所相对滑动对于具有一定充填率使用非光滑#。,#,,得出的落点曲线∃∃实际上曲线∀∀只考
2、碎寸板的球磨机这种假设是合理的因为这些,,虑了介质的径向分力的平衡而没有考虑切向球磨机总有一部分破碎介质被筒体提升使其。,即具有足够的动能作抛物运动本文最后还将详分力的平衡没有考虑脱离曲线上的介质被“”。###。下面的介质托住的问题曲线∀∃和∃∃细讨论这种假设存在的条件,更加没有什么可靠的根据这使现有的球磨机,工作理论实际上仍停留在教科书的讲义上不,能圆满地解决实际遇到的问题使得球磨机主。要工作参数目前仍依靠经验类比方法来确定,本文通过对破碎介质力场的研究利用微分单,元把休止角这一概念引用到不平行的力场中,,找出了破碎介质的稳定边界曲线通过电算,求出球
3、磨机各项工作参数与它们相互的关系。,其结果与一些已有的实验相符合此外还以图%,全部整体介质为研究对象详细讨论了介质与,如图%与筒体一起转动的破碎介质的一质点&所受到的力有随筒体转动所产生的离心∋和重。力力二)∗,+∗!−)。,!,.∋(入,爪入/式中#(多质点质量)—,质点到坐标原点距离入—该点坐标角,0一,筒休角速度1—一重力加速度。卜一一324一一一2一一22一一2扩一山机一撼—一5色+4,一一一一一一3一一一一日州川=合力#7−(7=6∋并令670’−,8,。9一1:/筒体内各处介质所受到的力场6的矢量线的微分方程#;8<;9#,66;
4、8;9:∗>80%丁一1为:,≅70’9一1解微分方程?令,<<,,<<,。甲」≅;4;≅70’;7#图Α则9;9代入?:式型40坐标方#)7#,程?0:其矢径与切线的夹角;8<;≅二;8。>>≅ΒΒ业等于日。80ΧΔ)。、Γ)∋Η1,下二Ι.87.≅−.+Φ‘ΕΕΕ)尤7,>9一1∋?。:)一Γ。Η1?毛)一十;‘宾犯Χ7ϑ二一,二8退%:、%‘;0?Κ0#。;)其中∋任意常数∋Γ二4Η17;Δ—,)从式?%:中可以看出随筒体运动的破—∋Γ。.)7−#‘积分得Η1Ε0∋碎介质受到的力的力场6的矢量线是一束从点)7+Γ(+Γ(·ΕΗ1。Η1∋
5、一%,一%。‘”,发出的射线且Λ该部分介质任何一套),7#+Γ。·∋Η1Α:处的重力与离心力的合力的方向就是这束射线。式中#∋#,在该处的方向任意积分常数Γ二—。现在我们来考虑随筒体转动的介质的边界介质与矿料的动态休止角。,Α—:,条件我们知道水平堆放的散状物料由于受方程?给出一族对数螺旋线这里取一二?0簇几到在某一地点近似地认为是平行的地心吸引力主值,、>场和本身的内摩擦力的作用下有一个稳定的三系数与转速和充填率之间的关系,Γ二。对于,边界即具有一个固定的休止角把休止角某一确定的介质与矿物其动恋休止Γ。,,这一概念引用到上述不平行的射线状力场的一角不
6、变在一定转速和充填率下与筒体,即个微分单元中得出稳定的边界曲线上任何一起运动的介质的数量与正在作抛牧线运动的,即存一点的切线应以该点的合力方向成一固定的角介质的数量均为定值在一条与其相对应,#。7一。的稳定边界曲线即有一对应的∋但由于度日‘?如图Α所示’号,#数学上的困难系数∋与转速和充填率之间。,,的关系很难用一个简单表达式表示不过运用为求出这条边界曲线取极点为‘。景,电子计算机我们可以方便地得到一组与转速。#。一9:的极坐标和充填率对应的∋极轴方向为?边界曲线的极值54矿山机械吕Μ,一?。%为了计算上的方便我们选取组转速Π7··,;。和#,
7、>,合丁若干个∋值对于每一确定的转速和∋值##一#’#二+侧便有一条边界曲线馆。?转速决定。。Θ一<<<广Ρ1。。,一一二一二公乙Δ该曲线与筒体之间的距离:通过积分可求,贬、一—ΔΧ,。‘%ΘΝ,得边界曲线与筒体内圆所围成的面积?如图·<、>一!.>,Σ。Ο所示:再加上正在作抛物线运动的介质的Ρ典%,。数量Π便可得出相应的充填率反过来也就#。∋值>’有与转速和充填率对应的一、。〕;。%Η12Π:下边考虑正在作抛物线运动的那部分破碎。,介质的数量如图Π所示破碎介质从边界曲线,,。∀∀起脱离筒体运动由于具有初速度Τ7Σ。0,,其运破碎介质将作斜抛运动动
8、方程如下#7Φ。−。。+∗!Γ。ΗςΡ98ΣΥ丁79。−。,ΚΝ‘.。。‘一1‘%Σ合?Μ:#
