晶体光学性质的观测分析林锦添

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1、晶体光学性质的观测分析理工学院物理学系05级光信4班林锦添043180362007年11月23日一、实验目的1．熟悉单轴晶体光学性质，晶体的消光现象，干涉色级序；2．了解偏光显微镜原理及掌握其使用方法；3．观测晶体的类别，轴向和光性正负等过程，估计晶片光程差。二、实验仪器XP-201型透射显微镜：光源，起偏镜，聚光镜，旋转载物台，物镜，补偿器插口，检偏镜，勃氏镜，目镜。三、实验原理（一）晶体双折射、光率体。折射率与光的传播方向及光矢振动方向有关的晶体称为各向异性晶体。光通过各向异性晶体时会出现双折射现象，并表现出偏振性质。在各向异性晶体中总是存在一个或两个方向不会不会发生双折射现象

2、，称为晶体的光轴。据此又可将晶体分为单轴晶跟双轴晶。其中，折射率不随入射方向而改的成为o光或寻常光，折射率随入射方向而改的成为e光或非寻常光。o、e光都是偏振光。可以用几何图形直观地表示晶体中光波各矢量间的方向关系，及各传播方向相对应的光速或折射率在空间的取值分布，这类图形称为晶体光学示性曲面。光率体就是最常见的晶体光学示性曲面，它是以主折射率为主值的椭球。单晶体中的称为正光性单轴晶，反之称为负光性单轴晶。图1单轴晶光率体的三种中心截面图1给出了单轴晶光率体的三种中心截面。圆截面：垂直光轴的圆，半径为；主截面：包含光轴的椭圆截面，它的一个半径为，与光轴垂直，另一个半径为，与光轴平行

3、。O光振动方向必垂直于主截面，e光的振动方向则平行主截面；任意截面：是一个椭圆，截面法向N与光轴成角。（二）正交偏光干涉：在偏光显微镜中，当上下偏光镜的振动面互相垂直时，称为正交偏光镜。如在正交偏光镜间不放入任何介质或放入各相同性晶体时，光线无法通过正交偏光镜，所以视域是黑暗的；当放入各相异性晶体时，由于晶体双折射效应和晶片厚度、晶轴取向的不同而产生不同的干涉现象。图2正交偏光镜间的干涉现象由光学知识：如图2所示：当在正交偏光镜之间加入一各相异性晶体时，一束波长为λ的光波经正交偏光镜和晶片后，会变成大小相等而振动方向相反，频率相同，位相差恒定的两束光（o光和e光），它们满足干涉条件

4、，由平面波叠加原理，其合成光波振幅为：（1）其合成光强：（2）由上式可以看出：正交偏光镜干涉光强分布状况与晶体轴向与起偏器夹角，厚度，双折射率及入射波长有关，为透过起偏器后的偏振光振幅。1、单色光干涉对于单色光，当时，即当晶体的轴向与正交偏光镜其中之一的偏振方向一致时，合成光强为0,视野全暗，此现象称为消光现象，此时，晶片的位置称为消光位置。当时，，即当晶片的轴向处于两个偏光镜的偏振方向中间时，合成光强最大，视野最亮。显然，转动晶片360°，会出现四暗、四明现象。当晶体的双折射率不变时，厚道变化，这相当于石英楔子的情况，不同厚度的光程差＝也不相同，所以当石英楔子由薄至厚插入时，就会

5、观察到有规律的明暗相间的干涉条纹。2、白光干涉用白光照明时，由于各色光波长范围不同，所以对于某一个值，不同色的光不可能同时达到相消或相长，干涉条纹是由光强不为零的各种单色光混合组合而成，称为干涉色。干涉色随着晶片厚度增加而出现有规律的变化，就是干涉色级序，大约每560nm光程差划分一个干涉色级序，通常可分为四个级序，光程差越大则干涉色级序越高。每个干涉色级序中，颜色的一次明显改变称为一个色序，各色序之间颜色是连续变化的。对于同一石英楔子，波长越短，其明暗条纹间距亦越短。3．光程差补偿原理如果在正交偏光镜间放两块晶片，设光线通过晶片1和晶片2的光程差分别为和，当两晶片同名轴（快慢轴）

6、平行时，则通过两晶片的总光程差＝＋，其干涉色比原来两晶片单独放入时的干涉色都高；当两晶片异名轴平行时，则通过两晶片的总光程差＝－，其干涉色比其中之一晶片单独放入时的干涉色低。若两晶片的光程差相等，则＝－＝0，此时两晶片的光程差互相补偿，视域全暗。上述光程差叠加和补偿的规律称为补色法则。若将晶片2换成石英楔子，且慢慢推入石英楔子，使逐渐增加。此时，如果晶片1与石英楔子同名轴平行，总光程差是递增的，导致干涉色逐渐升高；如果晶片1与石英楔子异名轴平行，总光程差是递减的，导致干涉色逐渐降低。所以如果知道一个晶片快慢轴方向知道，可以通过干涉色升降情况可以确定另一个晶片的快慢轴方向。还可以通过

7、查表估算另一个晶片的光程差。（二）锥光干涉：在正交偏光镜的条件下，在光路中加入聚光镜和勃氏镜便构成了锥光装置。通过锥光装置在视域中出现的干涉图像称为锥光干涉图，它不是晶体本身的像，而是锥形偏光通过晶片后到达上偏光镜所产生的干涉效应的总和。图3单轴晶垂直光轴切片锥光干涉图当晶片为垂直光轴切片时，如图3所示，光锥中有一系列光通过晶片，每一条光在晶片中有两个互相垂直的振动方向，它们的折射率分别为和；包含在PP（或者AA）面与光轴组成的面（主截面），非常光是在PP（或者AA）