电路邱关源版第二章电阻电路的等效变换课件

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1、第2章电阻电路的等效变换本章内容2.1引言2.2电路的等效变换2.3电阻的串联和并联2.4电阻的Y形连接和△形连接的等效变换2.5电压源、电流源的串联和并联2.6实际电源的两种模型及其等效变换2.7输入电阻首页1l重点：1.电路等效的概念；2.电阻的串、并联；3.电阻的Y—变换;4.电压源和电流源的等效变换；返回22.1引言l电阻电路仅由电源和线性电阻构成的电路l分析方法①欧姆定律和基尔霍夫定律是分析电阻电路的依据；②等效变换的方法,也称化简的方法。3返回上页下页2.2电路的等效变换1.两端电路（网络）任何一个复杂的电路,

2、向外引出两个端钮，且从一个端子流入的电流等于从另一端子流出的电流，则称这一电路为二端网络(或一端口网络)。无i无源i源一端口4返回上页下页2.两端电路等效的概念两个两端电路，端口具有相同的电压、电流关系,则称它们是等效的电路。++i等效iBuCu--对A电路中的电流、电压和功率而言，满足：BACA5返回上页下页明确①电路等效变换的条件：两电路具有相同的VCR；②电路等效变换的对象：未变化的外电路A中的电压、电流和功率；（即对外等效，对内不等效）③电路等效变换的目的：化简电路，方便计算。6返回上页下页2.3电阻的串联和并联1.

3、电阻串联R1RkRn①电路特点___i+u1+uk+un_+u(a)各电阻顺序连接，流过同一电流(KCL)；(b)总电压等于各串联电阻的电压之和(KVL)。uuuu1kn7返回上页下页②等效电阻R1RkRnReq+u_+u__等效i1k+uni__+u+u由欧姆定律uRiRiRi(RR)iRi1Kn1neqnRRRRRReq1knkkk1结论串联电路的总电阻等于各分电阻之和。8返回上页下页③串联电阻的分压uRuRiRkuukkkRReqeq表明电压与

4、电阻成正比，因此串联电阻电路可作分压电路。i例两个电阻的分压：++u1R1R1R2u-uuuu12+R1R2R1R2u2R2_-º9返回上页下页④功率p1=R1i2，p2=R2i2，，pn=Rni2p1:p2::pn=R1:R2::Rn总功率p=Reqi2=(R1+R2+…+Rn)i2=R1i2+R2i2++Rni2表明=p1+p2++pn①电阻串联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成正比；②等效电阻消耗的功率等于各串联电阻消耗功率的总和。10返回上页下页2.电阻并联i①电路特点+i1i2ikinuR1R2Rk

5、Rn_(a)各电阻两端为同一电压（KVL)；(b)总电流等于流过各并联电阻的电流之和(KCL)。i=i1+i2+…+ik+…+in11返回上页下页②等效电阻ii+i1i2ikin+R1R2RkRn等效Ruueq__由KCL:i=i1+i2+…+ik+…+in=u/R1+u/R2+…+u/Rn=u(1/R1+1/R2+…+1/Rn)=uGeqnGGGGGGeq12nkkk112返回上页下页结论等效电导等于并联的各电导之和。1111G即RReqeqkRRRReq12n③并联电阻的分流电流分配与电导

6、成正比iu/RGGkkkikiiu/RGkGeqeqeq13返回上页下页i例两电阻的分流：ii211RRR1R212Req1R1RRR12121RRii1i211R1RRR12121RRii2i1(ii)211R1RRR121214返回上页下页④功率p1=G1u2，p2=G2u2，，pn=Gnu2p1:p2::pn=G1:G2::Gn总功率p=Gequ2=(G1+G2+…+Gn)u2=G1u2+G2u2++Gnu2=p1+p2++pn表明①电阻并联时，各电阻消耗的功率与电阻大小成反

7、比；②等效电阻消耗的功率等于各并联电阻消耗功率的总和15返回上页下页3.电阻的串并联电路中有电阻的串联，又有电阻的并联，这种连接方式称电阻的串并联。例1计算图示电路中各支路的电压和电流6i15i15+i2i36+i2i3165V18i5165V189-4i412-i11651115Au26i161590V16返回上页下页i15+i2i36165V18i5-4i412i90185Au6i61060V233i315510Au43i330Vi3047.5Ai510

8、7.52.5A417返回上页下页I1I2RI3RI4例2求：I1,I4,U4++++12V2RU12RU22R2RU4____解①用分流方法做I1I1I1I112342342818R2RU4I42R3VI121R②用分压方法做UU21U3VI34