第八章辐射换热的计算ppt课件.ppt

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1、§8-1角系数的定义、性质及计算§8-2被透热介质隔开的两固体表面间的辐射换热§8-3多表面系统辐射换热的计算§8-4辐射换热的强化与削弱第八章辐射换热计算假设：(1)把参与辐射换热的有关表面视作一个封闭腔，表面间的开口设想为具有黑表面的假想面；(2)进行辐射换热的物体表面之间是不参与辐射的透明介质(如单原子或具有对称分子结构的双原子气体、空气)或真空；(3)参与辐射换热的物体表面都是漫射(漫发射、漫反射)灰体或黑体表面；(4)每个表面的温度、辐射特性及投入辐射分布均匀。§8-2被透热介质隔开的两固体表面间的辐射换热§8-2-1黑表面间的辐射换热两黑体之间的辐射换热量为：§8-2-2两平行黑表

2、面间的辐射换热即：：辐射热流；：辐射势差；：辐射热阻（空间热阻、形状热阻）；对于两平行的黑体大平壁，由于：于是，有：§8-2-3封闭空腔黑表面间的辐射换热空腔法：计算物体间辐射换热的基本方法。1234in空腔某表面向所有表面投射能量的总和就是它向外辐射的总能量，即能量投射百分数之和为1。于是，黑表面1与其它空腔内表面的辐射换热为即§8-2-4灰表面间的辐射换热1有效辐射投入辐射：单位时间内投射到表面的单位面积上的总辐射能，记为G。有效辐射：单位时间内离开表面的单位面积上的总辐射能，记为J。物体表面的有效辐射力包括物体表面自身的辐射力与其对投入辐射力的反射部分。J为物体表面的有效辐射力W/m2;

3、G为投入辐射力W/m2。引入黑度的定义和灰体的假设，该式变为：在表面外能感受到的表面辐射就是有效辐射，它也是用辐射探测仪能测量到的单位表面上的辐射功率（W/m2）。GJEbGG对于非透明表面，有GJEbGG从表面1外部来观察，其能量收支差额应等于有效辐射J1与投入辐射G1之差，即从表面内部观察，该表面与外界的辐射换热量应为：从上两式消去G得到：或GJEbGGA为物体表面的面积。Q表示物体表面实际向空间辐射出去的辐射能（热流量），单位为W。通常称Eb－J为表面辐射势差，而称为表面辐射热阻，因而有：热流＝势差/热阻EbQJ如果物体表面为黑体表面，必有(1－)/(F)=0,那么

4、应有Eb－J=0，故J=Eb。此时物体表面辐射出去的辐射热流为：对于绝热表面，由于表面在参与辐射换热的过程中既不得到能量又不失去能量，因而有Q=0。越大，表面热阻越小；对于黑体，＝1绝热表面又称之为重辐射面，它有两重性质：（1）从温度上看，可以将其视为黑体；绝热表面的温度与其发射率无关。（2）从能量上看，可以将其当作反射率为1的表面。所以重辐射表面是在一定条件下的黑体或白体。因为重辐射面的温度与其它表面的温度不同，所以重辐射面的存在改变了辐射能的方向分布。重辐射面的几何形状、尺寸及相对位置将影响整个系统的辐射换热。2两个灰体表面间的辐射换热当两个灰表面的有效辐射和角系数确定之后，我们就可以

5、计算它们之间的辐射换热量。J1J2A1A2表面1投射到表面2上的辐射能流为:表面2投射到表面1上的辐射能流为两个表面之间交换的热流量为：由角系数的互换性有我们称Q1，2为两表面交换的的热流量；J1－J2为两表面间的空间辐射势差；1/(A1X1,2)或1/(A2X2,1)为两表面之间的空间辐射热阻。Q1,2J1J2J1J2A1A2如果物体表面为黑体，因J=Eb，则可得代入斯忒芬－波尔兹曼定律3灰表面之间辐射换热的网络求解法当两个灰表面的有效辐射和角系数确定之后，我们就可以计算它们之间的辐射换热量。123456图中给出了一个由多个漫灰表面构成的封闭空间。当系统处于稳定状态时，由系统空间的辐射热平衡

6、可以得出任何一个表面辐射出去的热流量有如下关系：123456式中，为一个表面向外辐射的热流量；为两个表面之间的交换热流量。基于上述关系式，可以利用网络法来求解封闭空间表面之间的辐射换热。1.按照热平衡关系画出辐射网络图；2.计算表面相应的黑体辐射力、表面辐射热阻、角系数及空间热阻3.进而利用节点热平衡确定辐射节点方程4.再求解节点方程而得出表面的有效辐射5.最后确定灰表面的辐射热流和与其它表面间的交换热流量。①仅有两个漫灰表面构成封闭空间的辐射换热计算A1,T1A2,T2图中给出了一个由两个漫灰表面构成的封闭空间，它在垂直纸面方向为无限长。两个表面的温度分别为T1和T2；表面积分别为A1和A2

7、；黑度分别为ε1和ε2，由于仅仅只有两个表面，由系统热平衡关系可以得出：A1,T1A2,T2Eb1J1ФJ2Eb2代入，经整理后得到：12a)一个凸形漫灰表面被另一个漫灰表面包围下的两表面间的辐射换热。图中A1表面被A2表面所包围，因而A1对A2的角系数为1。b)两个紧靠的平行表面之间的辐射换热。A2A1这是上一种情况的特例，即A1表面非常紧靠A2表面的情形，此时有A1对A2的角系数为1，且A1≈