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时间:2020-05-01
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1、利用干涉方法测量玻璃的热膨胀系数和折射率温度系数11307110256物理系史宇祺样品光斑分析测量样品楔角rB/cmdB′/cmrB/cmdB′/cm3.0086.33.5086.0测得:αB=1.14×10-2rad;αB’=1.34×10-2rad测楔角方法二测量样品玻璃片B和B′的楔角如图6,激光可近似看作垂直入射,则激光射入下表面的反射角为2αB。由折射定律:2nsin(2αB)=sin(2αb)。由于αB和αb均很小,所以出射光线的夹角与楔角间的关系为:αb=2nαB测量热膨胀系数少量水浴,加热
2、:β=(9.57±0.21)×10-6K-1较多水浴,加热:β=(7.83±0.05)×10-6K-1较多水浴,降温:β=(7.99±0.05)×10-6K-1;线性好较少水浴,升温:β=(6.95±0.65)×10-6K-1较多水浴,降温:β=(8.09±0.07)×10-6K-1;线性好测量折射率温度系数冷却:γ=(1.96±0.23)×10-6K-1加热:γ=(2.12±0.09)×10-6K-1冷却:γ=(2.09±0.11)×10-6K-1冷却:γ=(1.94±0.08)×10-6K-1实验现象
3、分析实验中,激光从C区入射时,若不放小铝块,三个光斑亮度基本相当,但放上铝块后外侧两个光斑变暗,原因是外侧光斑是B’下表面反射形成的,偏折角较大,放上铝块后光路部分被遮挡。为方便观察条纹移动,应该使视野中干涉条纹级数较少,更清晰。由于测量热膨胀系数时若采取加热法条纹平移明显,当视野中出现两条亮纹中间夹一条暗纹、且两条亮纹粗细亮度相当时计数。分析讨论关于样品倾斜的影响:假设有干涉条纹的光斑与观察屏上激光出射孔的距离为5cm(实际不到),出射孔与样品上表面的距离约为86cm,实际光路与圆柱A的上表面垂线的夹角
4、约为2.5/86=0.03。若光线从C区入射,则此夹角对光程的影响即为3%,也就是使结果β偏大3%。实验结果中不确定度在1%左右,因此略有影响。若光线从A区入射,由于光线在玻璃中有折射,在计算光程差时,玻璃的折射率使此夹角减小的同时,也使光程增大,相互抵消使得光程的误差也为3%,而实验所测得γ的不确定度为4%,影响不大。温度计误差来源(1)低温时的温度间隔普遍都比高温时的大:数字式温度计的传感器在探针的头部与玻璃样品接触,但小铝块的热量也会很快地传到探针头部的传感器中。加热时,装置整体较快地接收热量,而由
5、于玻璃的热传导系数远小于铝块(铝:237,单层玻璃:6.2),故小铝块升温快于玻璃样品,温度计示数高于样品实际温度,且后一个数据点的温差大于前一个,所得曲线的斜率即大于真实情况。自然冷却更接近热平衡。温度计误差来源(2)反应时间:缓慢加热,从温度计的读数上还看不到变化时,观察屏上条纹已经有缓慢地移动;当观察到暗纹朝相反的方向移动,则样品已开始降温,但数字温度计示数会继续增加至一个最大值。数字温度计所显示的温度值与此刻样品的温度误差平均约为0.3℃。(3)示数浮动:即使缓慢加热或自然冷却,低温时温度计示数会
6、有上下0.3K的浮动,高温时浮动有时可达0.6℃,即从60.0℃升到60.6℃,再降到60.1℃,再升到60.7℃。并且由于浮动范围随温度会变化,无法消除的误差约为0.1~0.2℃。温度计误差来源(4)条纹移动与样品温度的对应:由于必须保证暗纹移动到固定的位置才能记下此时的温度值,如果记录的下的是温度计达到稳定时的最大值,虽然是与样品达到热平衡是的温度,但是那时的条纹移动到的位置不一定是先前设定的位置。(5)降温换水需均匀。加热:锅底与铝块直接接触导致的原因:因为电炉的温度比100℃高很多,但是水最高是1
7、00℃。加水可缓冲,但是由于锅底还是和铝块有接触,加水的效果大打折扣。建议给铝块上焊接一些固定器件,配合合适的底座进行一下实验或许加热测量准确度会高些。重新拟合之前的数据拟合都是用所有数据做的拟合,但可以发现,高温和低温数据相邻差值都是比较大的,中间的数据之间的温度间隔都比较小。所以决定将高温时数据去掉重新作一个线性拟合。热膨胀系数:β1=(8.03±0.04)×10-6K-Adj.R-Square=0.99958β2=(8.17±0.07)×10-6K-Adj.R-Square=0.99992折射率温度
8、系数:γ1=(1.94±0.05)×10-6K-1Adj.R-Square=0.99983γ2=(1.93±0.10)×10-6K-1Adj.R-Square=0.99987本实验默认热膨胀系数和折射率温度系数为固定值,但是如果对实验数据进行非线性拟合,可以探索这两个系数与温度的更精确关系。热膨胀系数残差图折射率温度系数残差图β用y=A+B*x+C*x^2拟合:ValueStandardErrorA85.29560.23939
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