2 压力容器应力分析3(1)

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1、2、压力容器应力分析2.3厚壁圆筒应力分析CHAPTERⅡSTRESSANALYSISOFPRESSUREVESSELS12.3.1弹性应力2.3.2弹塑性应力主要内容2.3.3屈服压力和爆破压力2.3.4提高屈服承载能力的措施2.3厚壁圆筒应力分析2厚壁容器:应力径向应力不能忽略,处于三向应力状态;应力仅是半径的函数。分析方法8个未知数,只有2个平衡方程,属静不定问题,需平衡、几何、物理等方程联立求解。2.3厚壁圆筒应力分析位移周向位移为零,只有径向位移和轴向位移径向应变、轴向应变和周向应变应变32.3.1弹性应力p0图2

2、-15厚壁圆筒中的应力2.3厚壁圆筒应力分析研究在内压、外压作用下,厚壁圆筒中的应力。42.3.1弹性应力一、压力载荷引起的弹性应力二、温度变化引起的弹性热应力有一两端封闭的厚壁圆筒(图2-15),受到内压和外压的作用,圆筒的内半径和外半径分别为Ri、Ro,任意点的半径为r。以轴线为z轴建立圆柱坐标。求解远离两端处筒壁中的三向应力。2.3厚壁圆筒应力分析5一、压力载荷引起的弹性应力1、轴向(经向)应力对两端封闭的圆筒,横截面在变形后仍保持平面。所以,假设轴向应力沿壁厚方向均匀分布,得:(2-25)2.3厚壁圆筒应力分析=A6

3、2、周向应力与径向应力由于应力分布的不均匀性,进行应力分析时,必须从微元体着手,分析其应力和变形及它们之间的相互关系。a.微元体b.平衡方程c.几何方程(位移-应变)d.物理方程(应变-应力)e.平衡、几何和物理方程综合—求解应力的微分方程(求解微分方程,积分,边界条件定常数)2.3厚壁圆筒应力分析应力7a.微元体如图2-15(c)、(d)所示,由圆柱面mn、m1n1和纵截面mm1、nn1组成,微元在轴线方向的长度为1单位。b.平衡方程(2-26)2.3厚壁圆筒应力分析8m'n'11mnmndrm'n'w+dww11rdq图

4、2-16厚壁圆筒中微元体的位移c.几何方程(应力-应变)2.3厚壁圆筒应力分析9c.几何方程(续)径向应变周向应变变形协调方程(2-27)(2-28)2.3厚壁圆筒应力分析10d.物理方程(2-29)2.3厚壁圆筒应力分析11e.平衡、几何和物理方程综合—求解应力的微分方程将式(2-28)中的应变换成应力并整理得到:2.3厚壁圆筒应力分析解该微分方程,可得的通解。将再代入式(2-26)得。(2-33)12边界条件为:当时,;当时,。由此得积分常数A和B为:2.3厚壁圆筒应力分析13周向应力径向应力轴向应力(2-34)称Lam

5、è(拉美)公式2.3厚壁圆筒应力分析14表2-1厚壁圆筒的筒壁应力值2.3厚壁圆筒应力分析15图2-17厚壁圆筒中各应力分量分布(a)仅受内压(b)仅受外压2.3厚壁圆筒应力分析16从图2-17中可见,仅在内压作用下,筒壁中的应力分布规律:①周向应力及轴向应力均为拉应力(正值),径向应力为压应力(负值)。2.3厚壁圆筒应力分析17②在数值上有如下规律:内壁周向应力有最大值,其值为:外壁处减至最小,其值为:内外壁之差为;径向应力内壁处为,随着增加,径向应力绝对值逐渐减小,在外壁处=0;轴向应力为一常量,沿壁厚均匀分布,且为周向

6、应力与径向应力和的一半,即2.3厚壁圆筒应力分析18③除外,其它应力沿壁厚的不均匀程度与径比K值有关。以为例,外壁与内壁处的周向应力之比为:K值愈大不均匀程度愈严重,当内壁材料开始出现屈服时,外壁材料则没有达到屈服,因此筒体材料强度不能得到充分的利用。2.3厚壁圆筒应力分析19二、温度变化引起的弹性热应力1、热应力概念2、厚壁圆筒的热应力3、内压与温差同时作用引起的弹性应力4、热应力的特点2.3厚壁圆筒应力分析201、热应力概念因温度变化引起的自由膨胀或收缩受到约束,在弹性体内所引起的应力,称为热应力。单向约束:双向约束:三

7、向约束:2.3厚壁圆筒应力分析(2-35)(2-36)(2-37)212、厚壁圆筒的热应力厚壁圆筒中的热应力由平衡方程、几何方程和物理方程,结合边界条件求解。当厚壁圆筒处于对称于中心轴且沿轴向不变的温度场时,稳态传热状态下,三向热应力的表达式为:(详细推导见文献[11]附录)2.3厚壁圆筒应力分析222、厚壁圆筒的热应力2.3厚壁圆筒应力分析23筒体内外壁的温差,厚壁圆筒各处的热应力见表2-2,表中厚壁圆筒中热应力分布如图2-20所示。2.3厚壁圆筒应力分析24表2-2厚壁圆筒中的热应力2.3厚壁圆筒应力分析25图2-20厚

8、壁圆筒中的热应力分布(a)内部加热(b)外部加热2.3厚壁圆筒应力分析26厚壁圆筒中热应力及其分布的规律为:①热应力大小与内外壁温差成正比取决于壁厚,径比K值愈大值也愈大,表2-2中的值也愈大。②热应力沿壁厚方向是变化的2.3厚壁圆筒应力分析273、内压与温差同时作用引起的弹性应力(2-3

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