《冬力学复习》PPT课件.ppt

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1、2012-2013冬力学复习力学复习第一章质点运动学矢量运算方向满足右手螺旋法则。正交分解法：自然坐标系中的一般曲线运动相对运动绝对速度等于相对速度与牵连速度的矢量和。解：解由相对运动公式有由矢量图知第二章牛顿定律牛顿第一定律牛顿第二定律牛顿第三定律直角坐标分量式自然坐标系分量式法向方程切向方程常见的力隔离物体法1）选定研究对象，将其与其他物体“隔离”出来；2）分析每一被隔离物体的受力及运动情况，将力、加速度等在隔离体图上标出；3）选择恰当的坐标系；4）根据每一物体的受力及运动，列出其牛顿第二定律方程及在坐标系中的分量方程；5

2、）解方程并讨论结果。解解得解对人的牛顿第二定律方程为对木板的牛顿第二定律方程为代入数据解得第三章动量质点所受的冲量等于其动量的增量。动量守恒定律或动量定理的分量形式说明：（1）定律中的各物体的速度均是对同一惯性参照系而言的；（2）碰撞瞬间，内力>>外力，可忽略外力，将系统按动量守恒处理；（3）内力不改变系统的总动量，但使系统内部各物体的运动状态发生改变；（4）某方向外力的矢量和不为零时，该方向上用动量原理处置；（5）动量守恒定理对低速宏观物体及高速微观物体均适用。质心和质心运动定律质心运动定理[C]第四章功与能变力的功或重力的

3、功万有引力的功弹力的功保守力作功只与其始末位置有关而与其路径无关。动能定理合外力对物体作功量等于物体动能的增量。重力势能弹力势能引力势能质点系的功能原理机械能守恒定律由以上各式可求出（1）的各量。第五章角动量力矩的定义质点的角动量质点角动量定理的微分形式质点角动量定理的积分形式质点角动量守恒定律当质点受到的力矩为零，其角动量保持不变。即上述关系称为质点角动量守恒定律。质点仅受有心力作用，质点的角动量守恒。得（2）拉绳是缓慢进行的，因此物块的运动仍可看成是圆周运动第六章刚体力学刚体定轴转动的运动学公式刚体定轴转动与质点直线运动的

4、对照匀变速定轴转动匀变速直线运动转动定律常见刚体的转动惯量均质圆环绕过圆心与环面垂直轴的转动惯量均质薄圆板绕垂直于板面的圆心轴转动均质细杆绕过中点的垂直轴的转动惯量细杆绕端点转动绕对称轴转动的刚体角动量角动量守恒当求解相互关联的物体组时，对定轴转动物体用转动定理处理，平动物体用牛顿第二定律处理。功能原理及机械能守恒定律仍适用。解解子弹、木盘系统的角动量守恒。由机械能守恒第八章振动简谐振动的动力学特征一般地，如果物体受力（力矩）与其位移（角位移）正比反向，则物体作简谐振动。——简谐振动的动力学判据。简谐振动的运动学特征简谐振动的

5、加速度与位移正比反向——简谐振动的运动学判据简谐振动的表达式或对应同一初始位移，初相位可取两个值，只能取其中的一个，应使其既满足位移的表达式同时又满足速度表达式。振动周期由系统的力学性质决定，不管系统振动的起始状态如何，一次完整振动的时间是一定值。——等时性。3.简谐振动的表示法谐振子的能量谐振动系统的能量在任意时刻都是守恒的。同方向、同频率的两个简谐振动的合成当两振动同相位合振动初相位与分振动相同。两振动反相位合振动的初相位与振幅大的分振动的初相位相同。1、有一轻弹簧，当下端挂m1=10g的物体而平衡时，伸长量为4.9cm。

6、用这个弹簧和m2=16g的物体连成一弹簧振子。若取平衡位置为原点，向上为x轴的正方向。将m2从平衡位置向下拉2cm后，给予向上初速度v0=5cm/s并开始计时，试求m2的振动周期和振动的数值表达式。解设弹簧原长为l，悬挂m1后伸长Δl，则能同时满足初始位移和初始速度的初相为由旋转矢量法决定初相位更具直观性。一般将初相表示为弧度形式振动表达式为合振动方程为解（1）第九章波波长、频率与波速的关系波从一种介质进入另一介质时，频率不变。沿x轴正向传的波运动学方程（波动方程、波动表达式）沿坐标轴负向传播的波动表达式沿x轴负向传播的波动表

7、达式